正交曲线坐标系角速度矢量的一种表达式

0 引言 Kane和Levinson在文[1]中采用正交曲线坐标系来描述刚体的运动,得出了正交曲线坐标系(或与其固连的刚体)的角速度矢量的计算公式。文[2]、[3]在文[1]的基础上分别提出了另外两种计算这种角速度矢量的方法。但文[1—3]的角速度矢量都是在动系(正交曲线坐标系)的三个正交的单位矢量上进行分解的。本文则给出了动系角速度矢量的一种矢量叉积形式,它既可在动系上分解,也可在定系上分解。1 角速度矢量叉积形式的推导     

关于序数方程进展的情况报告

什么是序数方程?在一些专著(见文[1]——[2]和论文(见文[4]——[13]中虽然都研究了序数方程,但却尚末给序数方程下个定义,这里我们先给出一个定义。定义1:一个方程中的常数皆为序数,且方程中的运算是序数运算,未知数X,     

复多元正态分布的一个刻画

C.R.Rao 在文[2]中(§8,问题19)曾讨论了复多元正态分布的定义及性质.设p-维复随机矢量Z=X+iY若对每一个复矢量L∈U~p(U~p表示p 维复数空间)     

Fuzzy度量空间的注记

本文证明了文[1]定义的Fuzzy数序列收敛与文[2]定义的δ—收敛是等价的,指出文[1]中引入的Fuzzy度量空间是完备的,最后,给出了Fuzzy度量空间的Fuzzy映象不动点定理。     

关于角速度矢量的定义

本文给出和证明了关于角速度矢量定义的一个逆定理,并得出了另外一个角速度矢量的表达式及角加速度矢量的表达式。     

“最优效用可能性边界”的界定问题

在某些流行的西方经济学文献中,关于所谓最优效用可能性边界的界定存在着含混不清的说法.首先分析了文[1]中的相关定义.给出的反例表明,由于文[1-2]中的定义缺乏必要的假设条件,因此不能保证所定义的效用可能性边界是存在的.此外,还分析了文[3]中一个特殊的定义,指出其数学表述存在严重的缺失,以至于所给效用可能性集包含着不可能达到的效用值组合,并且也不具有所说的帕累托最优性质.     

对额外程差中两个电矢量方向的再探讨

对额外程差中的两个电矢量，笔者在文[1]中给出了n1＜n2情况下的电矢量表达式，本文将推导出n1＞n2情况下的电矢量数学表达式，并给出两电矢量的空间角度表．     

弱膨胀映射及其不动点定理

B．E．Rhoades在文[1]中系统地归纳总结了各种压缩型映射的定义．王尚志等在文[2]中对于三种压缩型映射给出了相应的膨胀型映射的定义,并证明了它们的不动点存在定理．本文给出弱膨胀映射的定义,并证明了更一般的不动点存在定理,文[2]中三个不动点定理都是它的推论．     

关于线性模糊指数的注记

本文着重在[4]的基础上对文[1]中A.Kaufmann定义的线性模糊指数作了进一步分析,给出了一个理解与计算都较好但与原定义等价的新定义。且直接验证了它满足文[5]中对通常的条件[2]作了修改以后建立的全部模糊性度量公理。     

从圆运动到刚体的平面运动

常见的理论力学教科书 [1,2 ] ,一般是根据两个矢量矢积的导数 ,得出作平面运动的刚体中任一点 P的速度和加速度的表示式 ,即v =v A ω × r , ( 1 )a =a A dω dt× r -ω2 r , ( 2 )上两式中 A为基点 ,ω 是作平面运动的刚体旋转的角速度 ,r 是 p点相对基点 A的位矢 .由于大一的高等数学滞后 ,因而常见力学教科书 [3,4 ]仅给出 ( 1 )式而不做推导 ;有的力学教科书干脆不讲刚体平面平行运动学 .在力学课的教学实践中 ,我们在讲清楚作圆周运动的质点的速度和加速度的物理意义的基础上 ,根据运动合成的思想 ,简明地导出 ( 1 )式和 ( …     

h凸函数的判断准则

文[1]定义了区间上的h凸函数，并给出了它的若干等价命题，文[2]给出了它的若干性质。本文继续文[1，2]的工作，获得h凸函数的若干判别准则。     

关于Fuzzy子集的贴近度

本文先评议了文[1]和[21]中定义的Fuzzy子集贴近度,然后给出Fuzzy子集贴近度的新定义,讨论了它的若干性质,并证明它是[2]的一种推广.     

力同加速度的方向关系

J.L.Redding谈到,在相对论力学中,力矢量和相应的加速度矢量一般并不平行,两矢量间可形成小于90°的夹角。本文首先对文[1]的结论给出一简化证明,并进一步证明力同加速度两矢量间夹角可以取O°到180°之间的一切数值,给出力同加速度方向间的一般关系。     

《关于<可求和性与解析开拓>一文的注记》的注记

除特别申明外,本文均沿用[1]中的定义和记号。文[1]中通过反例说明V.F.Cowlng在[2]中提出的引理3.1和定理4.3是不正确的,但他提出的定理也是不正确的。本文除建立类似[1]中定理1外,同时还证明了比[1]中定理2条件较宽的定理3。     

《试论积分第一中值定理》一文的更正

本文指出文[1]中的引理2是错的,并且给出了一个命题来代替文[1]中的引理2,同时对文[1]中引理3的叙述与证明作了些修改,使之更完美,这样也就对文[1]中相应的有关叙述作了些调整.     

K泛函与光滑模(Ⅱ)

文[1]中定义了新的K泛函,并研究了当α≥1时它与光滑模的关系,该文将继续研究0≤α<1时,文[1]中的定理依旧成立.     

关于一个圆轴的粘弹性扭转问题

不用粘弹性力学中的相应的原理,直接求解了文[1]提出的一个圆轴的粘弹性扭转问题。     

不分明单位区间的紧性

文[1]引入了不分明单位区间的概念,文[2]引入了L不分明拓扑空间(L—fts.)的α紧与α~*紧的概念,证明了当α∈L~α时,不分明单位区间I(L)是α紧的,并提出了0<α<1时I(L)是否为α~*紧的问题。文[3]构造反例说明了文[2]中的定理6.8是错误的,并且对重要的情形囘答了文[2]的问题。本文证明当α∈L~c时I(L)是α紧的。同时指出了文[3]中的一处疏漏,最后给出了I(L)为α~*紧的一些充分条件,它们包含了文[3]中的定理3。     

建立拓扑空间的一种新方法

拓扑学是近代数学的基础,拓扑空间的建立为近代数学的研究打下了坚实的理论基础.利用集合中满足一定条件的子集族建立拓扑空间的方法很多,文[1],[2],[3]应用开集公理建立拓扑空间,文[4]应用邻域系公理建立拓扑空间,文[5]则应用边界运算建立了拓扑空间.本文定义了不同于文[5]的边界运算,并应用这种方法建立了拓扑空间.     

完全幂等代数

文 [1]中提出了幂等环的定义 ,并讨论了它的性质 ,同时提出了完全幂等环的概念 文 [2 ]中继续讨论了完全幂等环的性质及其完全幂等环的结构 ,作者继文 [1,2 ]后 ,讨论完全幂等代数 定义 1:域Ｆ上的代数Ｂ叫做幂等的 ,如果Ｂ2 =Ｂ 定义 2 :设Ａ是域Ｆ上的代数 如果Ａ的每个理想都是Ａ的幂等代子代数 ,则称Ａ为完全幂等代数 文 [1,Ｐ5 2 ]中所举完全幂等环Ｒ实际上就是有理数域Ｑ上的完全幂等代数 ,所以 ,完全幂等代数是存在的 在本文中提出的代数都是结合代数 1　有限维完全幂等代数性质 1　设Ａ为域Ｆ上的有限维代数 ,则Ａ为完全幂等…