强耦合一维声激子的基态有效哈密顿量

本文讨论一维晶体中强耦合激子通过形变势和声学声子相互作用。定义了一个激子—声子耦合常数α_0=(α_1~(1/2)β_2-gα_2~(1/2)β_1)~2,导出了激子基态的有效哈密顿量。     

表面声学振动对电子的影响

表面声学振动对许多Ⅲ—V族晶体表面的性质有决定性的影响,本文采用一种简单的方法,研究了表面声学振动和其它振动模式对表面电子的影响。     

关于掺HCl硅氧化层错生长的动力学模型

对掺HCl硅氧化诱生堆垛层错生长的动力学作了进一步的研究,重建了描写掺HC硅氧化诱生堆垛层错生长的动力学方程。     

晶格振动对激子运动的影响

在本文中用Haga研究极化子时提出的微扰法讨论晶格振动对激子运动的影响。把作者过去的工作推广到电子和空穴质量不相等的普遍情形,在忽略反冲效应中不同波矢的声子之间的相互作用时,导出了激子的基态能量、有效质量、约化质量和内部势能。指出:激子的有效质量和电子、空穴与声子的相互作用有关;激子的约化质量不仅和电子、空穴与声子的相互作用有关,而且还和电子、空穴质量比有关;激子形成自陷态的条件并非由电子、空穴与声子相互作用的大小,而是由电子、空穴质量比决定,形成激子自陷的条件是电子、空穴质量比0.261<μ_e/μ_k<3.83。在μ_e/μ_k<0.261或μ_e/μ_k<3.83的情形,激子在极化晶体中并不形成自陷态。     

为什么焦汤效应比焦尔效应显著?

为了研究气体的内能与体积的关系,焦尔在1845年作了一个气体自由膨胀的实验,企图观测气体在自由膨胀后温度的变化,结果,没有观测到温度的变化。七年以后,焦尔和汤姆逊在节流实验中观察到了温度的变化。为什么在焦汤实验中能观察到温度的变化而在焦尔实验中却观察不到温度的变化呢?下面我们来分析这个问题。焦尔实验的装置是这样的:将空气装入铜制的容器中,容积为2.36升,压强为22大气压,通过带有阀门的管子,把它和另一个容积相同的真气容器相连通,整个容器放在量热器的水中。在打开阀门而使气体膨胀以后,观察水温的变化。虽然实验所用的温度计准确到     

极性晶体中慢激子的极化电势

本文讨论极性晶体中慢激子的性质,采用微扰法,在忽略反冲效应中不同波矢的声子之间的相互作用的近似下,计算了二级近似的波函数,由此进一步计算了激子的极化电势。     

极化子有效质量与温度的关系

极化子的有效质量与温度的关系在许多作者之间一直存在着对立的看法,有些作者认为极化子的有效质量随温度升高而变大,另一些作者则认为极化子的有效质量随温度上升而变小。我们基于Sewell的工作,改用场论方法进行计算。计及晶格的原子结构,电子晶格系的哈密顿为     

棱镜耦合波导模式方程的另一导出法

汤定鼎和方俊鑫曾导出棱镜耦合下平面波导TE模的模式方程,但是在关键地方作了一个很强的假设:B_1=-A_1e~(-a_1s)。本文无需这个假设,对棱镜耦合波导导出了同样的模式方程。     

TlCl和TlBr中激子的结合能

本文用作者之一提出的电子—空穴有效势计算了TlCl和TlBr中激子的结合能,得到了与实验符合较好的结果。