焦脱镁叶绿酸-a甲酯金属锌配合物的合成及其自组装研究

从叶绿素-α开始,经过中心镁离子的剔除和17-位尾端酯基的酯交换得到脱镁叶绿酸-α甲酯,在醋酸中回流以脱去13^2-位甲氧甲酰基转化为焦脱镁叶绿酸-α甲酯,继续与醋酸锌相互作用则生成焦脱镁叶绿酸-α甲酯锌．通过中心金属锌离子d轨道和卟吩E-环羰基孤对电子,锌配合物发生多种形式自组装过程,分别形成闭合式二聚卟吩、开链式二聚卟吩和其他多聚卟吩混合物．同时,讨论了锌配合物的价键结构、核磁共振和紫外可见光的光谱性质以及自组装形成过程．     

焦脱镁叶绿酸-α甲酯金属锌配合物的合成及其自组装研究

从叶绿素-α开始,经过中心镁离子的剔除和17-位尾端酯基的酯交换得到脱镁叶绿酸-α甲酯,在醋酸中回流以脱去13^2-位甲氧甲酰基转化为焦脱镁叶绿酸-α甲酯,继续与醋酸锌相互作用则生成焦脱镁叶绿酸-α甲酯锌．通过中心金属锌离子d轨道和卟吩E-环羰基孤对电子,锌配合物发生多种形式自组装过程,分别形成闭合式二聚卟吩、开链式二聚卟吩和其他多聚卟吩混合物．同时,讨论了锌配合物的价键结构、核磁共振和紫外可见光的光谱性质以及自组装形成过程．     

δ-Hom-Jordan李代数的泛中心扩张

首先, 讨论δ-Hom-Jordan李代数的泛中心扩张理论, 结果表明, 两个δ-Hom-Jordan李代数中心扩张的复合不再是中心扩张; 其次, 通过引入α-中心扩张的定义, 定义泛α-中心扩张； 最后, 构造δ-Hom-Jordan李代数的泛中心扩张.     

聚变反应中产生的α粒子的自举电流

本文对聚变产生的α粒子自举电流进行了研究,研究中采用了简便的Pade近似形式,同时考虑了回旋角散射效应和慢化过程中牵引作用的影响,给出了α粒子自举电流计算的理论表达式.采用ITER装置参数进行了数值计算,得到了α粒子自举电流的密度分布和大小,研究了影响自举电流大小的物理因素.结果表明α粒子自举电流随中心等离子体初始温度、密度和α粒子初始能量的增大而增大.结果表明α粒子自举电流较小,只占总自举电流的7%左右.     

CSP流程试制50W270高牌号无取向硅钢织构的演变

研究了CSP流程试制50W270高牌号无取向硅钢热轧→常化→冷轧→退火过程中织构的演变.利用电子背散射衍射技术对全流程织构进行测量和分析.发现热轧板织构在厚度方向上存在较大差异,表层主要为铜型、黄铜和高斯织构,1/4层存在微弱的高斯织构和旋转立方织构,中心层以γ纤维织构和旋转立方织构为主,还含有较弱的α纤维织构.与热轧板相比,常化板表层和1/4层织构变化不大,中心层旋转立方织构和α纤维织构增强.冷轧板各层均具有α纤维织构和γ纤维织构.与冷轧板相比,成品板各层中α纤维织构基本消失,还出现了立方织构和高斯织构.     

NA列部分和乘积的极限定理

讨论NA列部分和乘积的中心极限定理和几乎处处中心极限定理,并将独立同分布(i.i.d.)随机变量序列的部分和乘积的几乎处处中心极限定理的权重由dn=exp(logαn)/n推广到dn=log(cn+1)/cnexp(logαn),0≤α1 2的情形,其中0cn→∞,limn→∞(cn+1)/cn=c∞.1     

优化权重下ρ-混合序列部分和的几乎处处中心极限定理

将已有的ρ-混合序列部分和的几乎处处中心极限定理权重由dk=1/k推广到dk=logαk/k(α≥-1),得到优化权重下部分和的几乎处处中心极限定理.     

一类方程系统的中心焦点判定问题

就y=4∑i=0αix^i-(2∑i=0αix^i)y,x=y类方程的中心焦点判定,给出了2个判定定理．通过直接计算,可简化对此类系统的中心焦点的判定．     

2~4阶群的中心自同构群

设α∈Aut(G),称α为G的中心自同构,如果对任意的g∈G都有g~(-1)g~α∈Z(G). G的全体中心自同构组成的集合通常以Aut~(Z(G))(G)表示.显然Aut~(Z(G))(G)是Aut(G)的一个子群.本文完全给出2~4阶非交换群的中心自同构群的结构.     

大直径高速粗磨砂轮的强度分析

大直径高速粗磨砂轮的工作安全是一个关键问题，在考虑砂轮中心孔半径与外半径的不同比值α下，分析了径向应力和环向应力与砂轮强度的关系，给出了曲线族。同时，又分析了中心孔半径与外半径的不同比值α时，中心孔壁的径向位移ｕｒ 的影响，并给出了曲线族。分析结果说明，α值越小，砂轮的强度越高，不平衡量越小，对高速砂轮的局部补强效果也越好     

Ti-6Al-4V合金置氢动力学与氢分布规律

通过Ti-6Al-4V合金750℃条件下的置氢实验,分析了置氢过程的动力学规律,利用光学金相显微镜和二次离子质谱仪研究了保温时间对氢分布的影响规律.结果显示,Ti-6Al-4V合金置氢动力学遵循二维扩散机制,满足Valensi方程g(α)=α+(1-α)ln(1-α),氢在试样径向方向的二维扩散是置氢反应的控制步骤.置氢保温时间大于60min时,氢压趋于稳定,氢在试样径向方向的二维扩散停止,试样中心的微观组织和氢离子强度与边缘的相一致,氢均匀分布于试样当中.     

关于有限平面点集的角控集

对一给定有限平面点集Ｓ与一个实数α满足０〈α〈２π，Ｓ的最大子集Ｓα满足对任ｘ∈Ｓα，存在一个以ｘ为中心且夹角不小于α的两条射线使得由两条射线为边界的无界区域内不存在Ｓ中的点，称Ｓα为Ｓ的α角控集。     

ρ~--混合序列部分和之和乘积的几乎处处中心极限定理

设{X,Xn}n∈N为一严平稳的ρ--混合随机变量序列,利用混合序列加权和的中心极限定理及矩不等式,获得了权重为dk=k-1exp{logαk}(0≤α1/2)的ρ--混合序列部分和之和乘积的几乎处处中心极限定理.     

圆面探测器对圆面源几何因子的蒙特卡罗计算

用椭圆观察因子加权Monte Carlo方法计算了圆面探测器对对均匀非严格平行圆面源(两圆面中心轴线相交成α度)的几何因子,并且与圆面探测器对均匀同轴圆面源的几何因子进行了比较,探讨了两圆面中心轴线间夹角α对几何因子的影响;为了检验本文方法及所编程序的好坏,选取α=0时的数据与多边形近似法进行了比较。并根据讨论的结果,提出了对实验操作的要求。     

圆面探测器对圆面源(非严格平行)的几何因子的蒙特卡罗计算

用基本Monte Carlo方法计算了圆面探测器对均匀非严格平行圆面源(两圆面中心轴线相交成α度)的几何因子,并且与圆面探测器对均匀同轴圆面源的几何因子进行了比较,探讨了两圆面中心轴线间夹角α对几何因子的影响;为了检验本文方法及所编程序的好坏,选取α=0时的数据与多边形近似法进行了比较。并根据讨论的结果,提出了对实验操作的要求。     

圆面探测器对圆面源(非严格平行)的几何因子的蒙特卡罗计算

用基本Mome Carlo方法计算了圆面探测器对均匀非严格平行圆面源（两圆面中心轴线相交成α度）的几何因子,并且与圆面探测器对均匀同轴圆面源的几何因子进行了比较,探讨了两圆面中心轴线间夹角α对几何因子的影响;为了检验本文方法及所编程序的好坏,选取α=0时的数据与多边形近似法进行了比较。并根据讨论的结果,提出了对实验操作的要求。     

具有左中心幂等元的完美l-ample半群

定义完美l-ample半群,并研究具有左中心幂等元的完美l-ample半群的半格分解。利用半格分解,证明了半群S为具有左中心幂等元的完美l-ample半群,当且仅当S为直积Mα×Λα的强半格,其中Mα是右可消幂幺半群,Λα是右零带。这一结果为具有左中心幂等元的完美l-ample半群结构的建立奠定了基础。     

基于非线性需求下两级供应链决策

研究由一个生产商和一个零售商组成的两级供应链,假设需求是一个非线性函数p=aq?α(a>0,0<α<1),分别从分散决策和中心决策控制下讨论供应链协调问题。     

云南切变线类短时强降水MCS特征分析

利用云南省 125 个国家级自动气象站及 3 042 个区域站降水数据、FY-2E/G 云图数据以及探空观测数据，统计 2015—2019 年由切变线系统影响的云南短时强降水过程，对短时强降水时空分布、中尺度对流系统(Mesoscale Convective System, MCS)系统特征、MCS 系统发生发展的环境特征以及对流云系演变特征进行分析. 结果表明，云南切变线类短时强降水频次有 4 个大值中心，分别是云南南部边缘地区、曲靖南部至文山北部、华坪、德宏西部，傍晚至凌晨是强降水发生的主要时段；云南切变线类短时强降水对流云系分成新生对流云团、M_αCS 和 M_βCS 和带状 MCS 共 4 类，75% 的切变线类短时强降水是由 M_αCS 和 M_βCS 系统造成，M_αCS 和 M_βCS 系统中低于–32 ℃ 冷云区呈椭圆形，平均面积分别为 1.8 万 km~2、10.4 万 km~2，存在 1 个或 2 个中心，中心云顶亮温低于–52 ℃. M_...     

α-混合序列生成的平稳线性过程矩完全收敛性的精确渐近性

利用α-混合序列的矩不等式及α-混合序列生成的平稳线性过程部分和的渐近分布,得到α-混合序列生成的平稳线性过程部分和的矩完全收敛性的精确渐近性.