有向图n·→c4的优美性证明

利用构造性方法证明了对于任意自然数n,n·→c4都是优美图,并讨论了n·→c4优美标号的若干性质.     

有向图的优美性证明

利用构造性方法证明了对于任意自然数n,n·→c4都是优美图,并讨论了n·→c4优美标号的若干性质.     

有向图n·→C9的优美性

设→Cm表示具有m个顶点的有向圈,n·→Cm表示由仅具有一个公共顶点的n有向圈→Cm组成的有向图.1994年杜之亭,孙惠泉在证明了n·→C2p(n≡0(mod2))是优美图的基础上提出猜想"n·C2p+1(n≡0(mod2))是优美的",之后,很多学者在这方面做了大量的工作,并分别证明了猜想对于P=1,2,3是成立的.本文证明了猜想对于p=4(即有向图n·→C9(n≡0(mod2))也是成立的,并且给出了三种不同的优美标号.猜想对于任意正整数p是否成立,仍然是个公开问题.     

H2在N2O内燃烧反应机理探讨

本文利用公式ΔH=-0.1196n λ计算了H2在N2O内燃烧反应的火焰温度,计算值为3197K,与实际温度2923K较为接近.根据火焰温度,提出了H2在N2O内燃烧反应的机理,该机理为:(1)2N2O→N2 2NO;(2)NO hv→N· O;(3)N· NO→N2 O·;(4)H2 O·→H2O hv.     

w/o型微乳的结构参数、自由能、活化能及其影响因素

用稀释法和电导测定法求得了阴离子表面活性剂 (SDS) -正己醇 -烷烃 -水或水溶液组成的w/o型微乳的结构参数 ,醇从连续相转移到界面层的自由能变化△G0c→i和活化能△E ,研究了烷烃碳原子数、温度及电解质浓度的影响 .结果表明 :△G0c→i与烷烃碳原子数n及ln△E与烷烃碳原子数n有如下线性关系　　　　　　　　　　△G0c→i=- 5 .85 73 0 .36 87n　　　　　　　　　　ln△E =12 .34 6 1- 0 .2 784n在 30～ 45℃温度范围 ,结构参数与温度及△G0c→i与温度也有很好的线性关系 ,水核半径Rw 及颗粒有效半径Re 等随温度升高而变大 ,△G0 c→i降低 ,微乳液稳定性降低 ;当NaCl溶液浓度为 0 .0 10mol·L-1时 ,体系的自由能ΔG0c→i降低较大、活化能△E最大 ,且所形成的水核半径Rw 及颗粒半径Re 也是最小的 ,微乳液体系最稳定 .     

Sasaki空间形式(￣M)2n+1(c)中极小积分子流形

设 M2n 1(c)是2n 1维常φ 截面曲率c的Sasaki空间形式,Mn是 M2n 1(c)(c>-3)的n维紧致极小积分子流形、S.Maeda(TensorNS,1981,35:200～204.)证明了:当n 5时,若M的Ricci曲率满足Ric(Mn)>(n-2-14,n)·c 3则Mn是全测地的.讨论了n=4的情形,得到类似的结果.     

给定围长的单圈图的第二小斜能量

图G→是n阶有向图,G→的斜邻接矩阵的特征值为λ1,λ2,···,λn.斜能量为εS(G→)=∑ni=1λi.在这篇文章中,给出了关于给定围长的单圈图的第二小斜能量.     

Carlon-Schaffer算子在亚纯单叶函数上的应用

设∑表示形如f(z)=z-1+∑∞n=0anzn且在空心单位圆U0内解析的全体函数组成的类,Carlon-Schaffer算子为L(a,c)f(z)=z-1+∑∞n=0((a)n+1)/((c)n+1)(anzn)/((n+1)!).利用算子L(a,c)定义了亚纯单叶函数的新子类:S·a,c(γ)={f∈∑:L(a,c)f(z)∈S·(γ)},Ca,c(γ)={f∈∑:L(a,c)f(z)∈C(γ)},Ka,c(β,γ)={f∈∑:L(a,c)f(z)∈K(β,γ)},K·a,c(β,γ)={f∈∑:L(a,c)f(z)∈K·(β,γ)},并利用Miller引理建立了包含关系:在a+1-γ＞0时,S·a+1,c(γ)S·a,c(γ),Ca+1,c(γ)Ca,c(γ),Ka+1,c(β,γ)Ka,c(β,γ),K·a+1,c(β,γ)K·a,c(β,γ);而c-γ＞0时,S·a,c-1(γ)S·a,c(γ),Ca,c-1(γ)Ca,c(γ),Ka,c-1(β,γ)Ka,c(β,γ),K·a,c-1(β,γ)K·a,c(β,γ).     

球面间λ2-特征映射的一些新结果

设 Sm-1 是欧氏空间Rm 的单位球面.球面间的λ2 -特征映射g:Sm-1 →Sn-1 是各分量为2次齐次调和多项式的向量值函数G:Rm →Rn 在Sm-1 上的限制 [1,2] .下面,我们给出关于球面间λ2 特征映射的一些新结果和正交乘f:Rm×Rn →Rn(m 2)的一种简单表达式:定理1　设n 1 .存在满的λ2 特征映射(都记为g):(1)g:S2n 5 →Sr ,r = n2 6n -3或者n2 6n r 2n2 13n 19 .(2)g:S2n 6 →Sr ,r = n2 8n 4或者n2 8n 7 r 2n2 15n 26 .(3)g:S4n 3 →Sr ,r =2n2 3n -1或者2n2 3n 2 r 8n2 18n 8 .(4)g:S8n 7 →Sr ,r =4n2 …     

S、H2S及CS2在氧气中燃烧反应机理

利用公式△H=-0.1196n/λ计算了S、H2S及CS2在氧气中燃烧反应的火焰温度,并推测了三种物质燃烧反应的机理.S在氧气中燃烧反应的火焰温度计算值为2086 K,与测定值2093K接近,误差为-0.30％.H2S在氧气中燃烧反应的火焰温度计算值为2238K,测定温度2383K,误差为-6.1％.CS2在氧气中燃烧反应的火焰温度计算值为2502K,测定温度2468K,误差为0.14％.根据燃烧反应的火焰温度,推测S、H2S及CS2在氧气中燃烧反应机理.S燃烧反应机理为：（1）O2＋ hv→2O·,（2）S ＋O·→SO＋hv,（3）2SO＋O2→2SO2,（4）SO2＋O·→SO3 ＋hv.H2S燃烧反应机理为：（1）O2＋ hv→2O·,（2） H2S→H2 ＋S,（3）H2 ＋O·→H2O＋hv,（4）S＋O·→SO＋hv,（5） 2SO＋ O2→2SO2,（6）SO2 ＋O·→SO3＋ hv.CS2燃烧反应机理为：（1）O2＋hv→2O·,（2） CS2→C ＋2S,（3）C＋O·→CO＋ hv,（4）CO＋O·→CO＋hv,（5）S＋O·→SO＋ hv,（6）2SO＋ O2→2SO2,（7）SO2＋O·→SO3＋ hv.     

Li4Ti5O12的合成及其影响因素

以无定形TiO2为原料,反应物无需压制,在1 000 ℃反应8 h制得性能较好的纯尖晶石相Li4Ti5O12, 充放电电流为0.5c时比容量为127 mA·h·g-1,0.1c时比容量达145 mA·h·g-1.正交实验结果表明,固相反应合成条件对Li4Ti5O12循环容量影响从大到小的顺序为:温度,时间,n(Li)/n(Ti)和原料特性;在800～1 000 ℃之间,原料特性决定最佳反应温度,温度决定反应时间,反应物最佳摩尔比约为0.84.     

广义迷向Berwald曲率的一些性质

研究广义迷向Berwald曲率的性质, 得到: F是广义迷向Berwald曲率c(x, y)的当且仅当Dlijk =- c·kF-1hijyl,Eij =n 12c(x, y)F-1hij; 如果Lijk c(x, y)FCijk =0, Dlijk =- c·kF-1hijyl, 则Eij =n 12c(x, y)F-1hij.     

随机二部竞赛矩阵的不可约性和谱半径

讨论了随机二部竞赛矩阵的谱半径。记a=12,得到了如下结论:(1)设m≥n且lni→m∞m2an=0,则几乎所有的m×n二部竞赛矩阵都是不可约的。(2)设c1和c2是任意的正常数且1≤c1≤nm≤c2,则对任意的ε>0,几乎所有的m×n二部竞赛矩阵Mm,n的谱半径ρ(Mm,n)都满足a(1-ε)mn-1n≤ρ(Mm,n)≤a(1+ε)mn-1m。     

乙醚与丙酮燃烧反应机理

利用公式△H=-0．1196n／A计算了乙醚和丙酮分别在氧气和空气中燃烧反应的温度,并推测了乙醚和丙酮燃烧反应的机理．乙醚在氧气中燃烧反应的火焰温度理论值为3272K,与测定温度3134K接近,误差为4．40％．丙酮在空气中燃烧反应的火焰温度理论值为1292K,与测定温度173K接近,误差为1．49％．根据乙醚和丙酮燃烧反应的火焰温度,推测乙醚和丙酮燃烧反应机理为：（1）O2＋hv→2O·;（2）（C2H5）2O→4C＋4H2＋H2O（乙醚）,CH3COCH3→3C＋2H2＋H2O（丙酮）;（3）H2＋O·→H2O＋hv;（4）C＋O·→CO＋hv;（5）2CO＋O2→2CO2．     

渐近非扩张映射的不动点三步迭代

设D是一致凸空间中的非空紧凸子集,T:D→是渐近非扩张映射且F(T)≠,kn≥1,∑∞n=1(kn-1)<∞,设{un},{u′n},{u″n}是D中有界序列,{an},{bn},{cn},{a′n}{b′n}{c′n}{a″n},{b″n},{c″n}是[0,1]中序列且满足:i)an+bn+cn=a′n+b′n+c′n=a″n+b″n+c″n=1;ii)b″n,b′n∈[a,b](0,1);bn∈[0,b];iii)∑∞n=1cn<∞,∑∞n=1c′n<∞,∑∞n=1c″n<∞.对x1∈D,定义:zn=anxn+bnTnxn+cnun;yn=a′nxn+b′nTnzn+c′nu′nn≥1;xn+1=a″nxn+b″nTnyn+c″nu″n则{xn},{yn},{zn}强收敛于T的不动点.     

高维Wilks'λ统计量的渐近正态性

运用矩母函数的连续性定理以及多元伽马函数的渐近展开方法,研究了高维Wilks'λ统计量的极限分布.针对Wilks'λ统计量在高维大样本数据下的情形,先假定随着n→∞,有p→∞,q→∞,且np≥q,进而分别在q/(n+q)→c1∈(0,1),q/(n-p+q)→c2∈(0,1]和若q/n→0,则p/n→0两种条件下,给出了高维Wilks'λ统计量的渐近正态性,并得出了均值和方差的较为简洁的渐近表达式.同时也利用数值模拟方法验证了理论结果的有效性和精确性.     

四个幂等矩阵线性组合的幂等性

给出了当P1,P2,P3,P4 是四个不同的非零的两两可交换的n×n 幂等矩阵并且c1, c2, c3,c4 是非零复数时, 线性组合c1P1+c2P2+c3P3+c4P4在两两乘积等于零与两两乘积等于其中一个的条件下仍是幂等矩阵的一些充要条件.     

关于代数簇的小收缩映射的翻转

设f:X→Y是n维光滑射影代数簇的小收缩映射(n≥4).如果f的例外集是射影空间Pn-2,那么f:X→Y的翻转f :X →Y一定存在.     

非线性中立型脉冲差分方程解的稳定性

给出了非线性中立型脉冲差分方程Δ(xn-cxn-r)=f(n,xn-k),n∈N(0),且n≠nj,xnj+1-xnj=Ij(xnj),j∈N(1),零解稳定的充分条件,其中c∈(-1,1),k,r∈N(1),且r≥k;f∶N(0)\{nj}×R→R,{nj}是一个严格单调递增的非负整数序列,Ij∶R→R.     

关于Diophantine方程(91n)~x+(4140n)~y=(4141n)~z

1956年Jes'manowícz猜测Diophantine方程(na)x+(nb)y=(nc)z仅有正整数解(x,y,z)=(2,2,2),其中a,b,c是两两互素的正整数且满足a2+b2=c2。利用初等方法证明了对任意的正整数n,当a=7·13,b=22·32·5·23,c=41·101时,Jes'manowícz猜想成立。