向量值适应可积序列的收敛性及其应用

设（Ω，ξ，Ｐ）是概率空间，Ｅ是Ｂａｎａｃｈ格，本文主要研究了满足条件Ｅ（Ｘｎ＋１／ξｎ）≥Ｘｎ＋ｈｎ（ｎ≥１）的Ｅ值适应可积序列（Ｘｎ，ξｎ，ｎ≥１）的收敛性，其中（ｈｎ，ξｎ，ｎ≥１）也是Ｅ值适应可积序列。作为应用研究了Ｅ值鞅型序列的收生，最后纠正了Ｎ．Ｂｏｕｚａｒ文章中几个结论的错误。     

溶剂组成圣经LiMn2O4正极材料电化学性能的影响

电解液的溶剂组成影响锂离子电池ＬｉＭｎ2 Ｏ4 正极材料的电化学性能 .电解液在电极表面的氧化作用、电解液对电极材料的溶解性和电解液的电导率大小都是影响ＬｉＭｎ2 Ｏ4 电极容量、寿命以及电池倍率充放电性能的重要因素 .本文研究了ＬｉＭｎ2 Ｏ4 正极材料在不同混合溶剂的电解液中的电化学性能 ,探讨了影响ＬｉＭｎ2 Ｏ4 正极材料性能的溶剂因素 .1　实　验使用高温固相合成方法自行制备ＬｉＭｎ2 Ｏ4 正极材料 ,晶胞参数ａ =0 .82 33ｎｍ ,微晶尺寸ｄ =5 3ｎｍ .实验室自制ＰＣ、ＥＣ、ＤＭＣ、ＤＥＣ、ＤＭＥ、ＤＥＥ五种溶剂 ,分别…     

正逆反应活化能之差与反应热效应的关系

证明了理想气及理想稀溶液中反应的活化能与内能的改变量之间的关系为Ｅａ．ｆ－Ｅａ．ｂ＝ｎ△ｒＵ×◎ｍ，对基元反应ｎ＝１，对有速控步的复杂反应ｎ取决于反应机理。     

~（92）M_o（n，p）~（92m）Nb，~（98）M_o（n，p）~（98m）Nb和~（94）M_o（n，2n）~（93m）M_o反应截面测量

报告了Ｅｎ＝１３．４０～１４．７９ＭｅＶ中子能区用活化法以２７Ａｌ（ｎ，α）２４Ｎａ截面为中子注量标准测得的９２Ｍｏ（ｎ，ｐ）９２ｍＮｂ．９８Ｍｏ（ｎ，ｐ）９８ｍＮｂ和９４Ｍｏ（ｎ，２ｎ）９３ｍＭｏ的反应截面．还列举了尽可能收集到的数据，并将９２Ｍｏ（ｎ，ｐ）９２ｍＮｂ和９８Ｍｏ（ｎ，ｐ）９８ｍＮｂ两反应过的实验测量值与理论计算值进行了比较．中子能量是用铌锆截面比法测定的．     

I_2／2I~－非对称体系的光谱电化学研究

用ＦＯＳＥＣＳ测定了不同温度下Ｉ２／２Ｉ－电对的Ｅ０＇及ｎ值，由此求得了这一体系的热力学函数和条件平衡常数．     

^92Mo（n,p）^92mNb,^98Mo（n,p）^98mNb和^94Mo（n,2n）^93mM…

报告了Ｅｎ＝１３．４０＝１４．７９ＭｅＶ中子能区用活化法以＾２７Ａｌ（ｎ，α）＾２４Ｎａ截面为中子注量标准测量的＾９２Ｍｏ（ｎ，ｐ）＾９２ｍＮｂ，＾９８Ｍｏ（ｎ，ｐ）＾９８ｍＮｂ和＾９４Ｍｏ（ｎ，２ｎ）＾９３ｍＭｏ的反应截面。还列举了尽可能收集到的数据，并将＾９２Ｍｏ（ｎ，ｐ）＾９２ｍＮｂ和＾９８Ｍｏ（ｎ，ｐ）＾９８ｍＮｂ两反应道的实验测量值与理论计算值进行了比较，中子能量是用铌锆截面比法测定的。     

I2／2I^—非对称体系的光谱电化学研究

用ＦＯＳＥＣＳ测定了不同温度下Ｉ２／２Ｉ＾－电对的Ｅ＾０及ｎ值，由此求得了这一体系的热力学函数和条件平衡常数。     

B值一致渐近鞅的局部收敛性及大数定律

设（Ω，Ｆ，Ｐ）是概率空间，Ｂ是ｐ阶一致光滑空间，Ｘ＝（Ｘｎ，Ｆｎ，ｎ≥１）是Ｂ值一致渐近鞅，则有：（１）｛∑∞ｎ＝１Ｅ（‖ｄＸｎ‖βＭ‖ｄＸｎ‖β－１＋Ｍβ／Ｆｎ－１）＜∞，１≤β≤ｐ，Ｍ＞０，ｓｕｐｎ≥１‖Ｘｎ‖＜∞｝｛Ｘｎ收敛｝（２）｛∑∞ｎ＝１Ｅ（‖ｄＸｎ‖β（Ｍｎ）‖ｄＸｎ‖β－１＋（Ｍｎ）β／Ｆｎ－１）＜∞，Ｍ＞０，１≤β≤ｐ｝｛Ｘｎｎ收敛于０｝（３）若对任意的ｘ≥０及ｎ≥１，均有Ｐ（‖ｄＸｎ‖≥ｘ）≤ａＰ（Ｙ≥ｘ），其中Ｙ是一正实值随机变量，ＥＹ＜∞，Ｅ（Ｙｌｎ＋Ｙ）＜∞，ａ是一正实数，那么Ｘｎｎａ．ｓ．收敛于０．上述结论推广与改进了若干熟知的重要结果     

环烯基锂与6,6—n亚甲基富烯反应立体化学研究

研究了反应前后构象变化对环烯基锂和６，６－ｎ亚甲基富烯反应的影响，发现此类反应随６，６－ｎ亚甲基富烯的ｎ值和构象的不同而异，当ｎ＝４时，发生加成和ａ－Ｈ攫取两种反应，主要为ａ－Ｈ攫取反应，当ｎ＝５，６时，与１－环己烯基锂进行加成和还原两种反应，主要为加成反应，与１－环庚烯基锂只发生环外双链的加成反应，合成了两个新型大取代茂锆化合物。     

反链在正则三值逻辑函数个数计算中的应用

正则三值逻辑函数个数的计算十分复杂，本文将这一问题与ｎ维三元偏序集Ｅ＾ｎ以及（１，２，．．．，ｎ）的幂集中反链的计算联系起来，得到了两个有用的计数公式ㄧＦ（ｎ，Ｒ）ㄧ＝ㄧＥ（ｎ）ㄧ和ㄧＦ（ｎ，Ｍ）ㄧ＝ㄧＮ（ｎ，Ｃ）ㄧ＋２，从而为解决这一问题提供了一种新的途径。     

电极胶的 pH 值对心电电极模拟除颤恢复性能的影响

采用Ｓｎ（Ｓｎ［１］）和二元Ｓｎ合金（Ｓｎ［２］）制成心电电极。实验表明：选用同一种电极胶，后者的模拟除颤恢复性能优于前者，这主要是因为后者是两相组织，微电池作用大，电极表面的腐蚀程度大。改变电极胶的ｐＨ值，ｐＨ值越小，腐蚀程度越大，模拟除颤恢复性能越好。因此，降低电极胶的ｐＨ值有利于改善Ｓｎ基心电电极的模拟除颤恢复性能。     

关于Frechet空间诱导极限的Dieudonne—Schwartz定理

设（Ｅ，ξ）＝ｉｎｄｌｉｍ（Ｅｎ，ξｎ）为（ＬＦ）－空间，则（ＤＳＴ）成立若下述两个条件之一被满足：（１）存在自然数序列ｎ１〈ｎ２〈ｎ３〈…使Ｅ＾Ｅｎｉｎｉ＋２∪→Ｅｎｉ＋１对于每个自然数ｉ成立，这里Ｅ＾Ｅｎｉｎｉ＋２记Ｅｎｉ在（Ｅｎｉ＋２，ξｎｉ＋２）中的闭包；（Ⅱ）对于每个自然数ｎ，存在（Ｅｎ，ξｎ）中Ｏ的圆凸领域Ｕｎ及自然数ｍ（ｎ）使∪＾Ｅｎ∪→Ｅｍ（ｎ）且ｓｐａｎ［Ｕ＾Ｅｎ］闭于（Ｅｍ，ξ     

环氧乙烷四氢呋喃共聚醚P（E－CO－T）的研制（Ⅱ）

研究了高ＥＯ含量、高相对分子质量产品的制备方法．采取提高后期反应温度，反应一定时间后再补加催化剂，延长聚合时间等措施，用本体聚合法可制备高ＥＯ含量Ｍｎ≤４０００的二官能度共聚醚；延长聚合时间，用溶液聚合法可制备高ＥＯ含量Ｍｎ＞４０００的二官能度共聚醚；用活性氧化铝吸附可除去高ＥＯ含量粗产品中的酸性催化剂．     

迹为零的本原（0，1）－矩阵的指数集

设Ｅｎ是ｎ阶本原（０，１）－矩阵的本原指数集，ＺＴＥｎ表示迹为零的ｎ阶本原（０，１）－矩阵的指数集。当ｎ≥４时，ＺＴＥｎ＝Ｅｎ＼｛１｝；ＺＴＥ１＝ＺＴＥ２＝φ；ＺＴＥ３＝｛２，４，５｝。     

能谱DEAX无标定量联立方程法探讨

由ＥＤＡＸ能谱仪系统所提供的无标样半定量分析程序，是根据纯元素强度因子来计算样品含量的，现引入一种联立方程无标定量分析方法，它是利用ｎ个包含元素相同而成份完全不同的样品，建立一组利用ＺＡＦ修正的ｎ个线性方程，经过反复迭代运算，最后得到关于样品含量的满意结果。     

AlN／GaN异质结的价带偏移计算

用平均键能方法，研究了ＡｌＮ与ＧａＮ自由应变生长、以ＡｌＮ为衬底和以ＧａＮ为衬底等三种不同应变状态下ＡｌＮ／ＧａＮ应变层异质结的价带偏移．着重尝试了能带中含浅ｄ态的情况下，用平均键能方法计算异质结的△Ｅｖ值．由于目前还没有可供比较的实验值或理论计算结果，为检验平均键能方法计算的可靠性，又采用能同时计入各种影响△Ｅｖ因素的较严格的超原胞（ＡｌＮ）ｎ（ＧａＮ）ｎ（００１），（ｎ＝１．３，５）界面自洽计算方法，验证超晶格中平均键能Ｅｍ的“对齐”程度和价带偏移△Ｅｖ的计算结果．     

计算状态数的两个新公式：与周期表有关的公式

我们得到这两个计算状态的公式：ＳｎＥ＝ｍ（ｍ＋１）（ｍ＋２）／６－１＋（１－１）＾ｎＥ／４ｍ＾２－２，（２）ｄ＝ａｎＥ－ａｎＥ－１＝「１＋（－１）＾ｎＥ」（ｎＥ＋１），当ｎＥ＝２ｎ－１，ｄ＝０，当ｎＥ＝２ｎ时，ｄ＝２（ｎＥ＋１）。     

关于M—Z第一阶矩不等式的系数

假设ｘ１，ｘ２，…为独立随机变量，Ｅｘｎ＝０，Ｓｎ＝ｎΣｊ＝１ｘｊ，Ｓ＊ｎ＝ｍａｘ（│Ｓ１│，│Ｓ２│，…，│Ｓｎ│）．Ｄｏｏｂ（１９５３）证明了ＥＳ＊ｎ≤８Ｅ│Ｓｎ│，Ｋｌａｓｓ（１９８８）证明了ＥＳ＊ｎ≤３Ｅ│Ｓｎ│，Ｃｈｏｗ，Ｙ．Ｓ．（１９９４）得到ＥＳ＊ｎ≤２．９１４３Ｅ│Ｓｎ│．在本文中，我们证明了比Ｃｈｏｗ稍许精确点的结果：ＥＳ＊ｎ≤２．８９８４Ｅ│Ｓｎ│。     

乘积空间的完备性与列紧子集的特征

设（Ｅｎ，ｄｎ）是距离空间（ｎ＝１，２，…），定义乘积空间为（П＾∞ｎ＝１Ｅｎ，Ｄ），ｄ（｛ｘｎ｝，｛ｙｎ－）＝Σ＾∞ｎ＝１Ｅｎ，ｄ）是完备距离空间当且仅当每个因子空间９Ｅｎ，ｄｎ）完备，子集Ａ∪→П＾∞Ｅｎ，列紧当且仅当Ａ在每个因子空间Ｅｎ中的投影πｎ（Ａ）列紧。     

流动槽中内皮细胞表面切应力分布的数值模拟

对流动槽中经过不同入口流速冲刷稳定后的ＥＣ表面的切应力分布进行数值模拟，视单个ＥＣ为一条二次曲线，多个ＥＣ的连续分布为此二次曲弛的周期拓延，随流速的增加，ＥＣ有没动流动方向的伸长及细胞质沿流动方向的前移。结果表明：切应力随ＥＣ的形状呈现相同周期性分布的特点，随着单个ＥＣ的Ｒ值的增加，切应力呈现上升的趋势；对相同的Ｒ值，迎来流面的切应力值大于背来流面的值。