关于非亚贝尔规范群的(Ⅱ、Ⅲ)对偶荷(单磁荷)问题

1.我们在前一工作中,应用规范场的积分表述,使规范势与球面上的联络对应,导出了U_1规范场的无奇异弦的磁单极势。U_1群作为非亚贝尔规范群O_3的一个子群,所得的磁单极势具有0_3对称。在我们的讨论中无须引入Higg~s标量,磁单极势是定域规范对称的自然结果。本文把文的方法推广用于讨论SU_2磁单极势:考虑在空间每一点上联系一个SU_2变换,它相当于O_s转动,O_3的转动可看成在一四维球面S~4上的转动,此四维球面应存在于五维欧氏空间E~5中。所寻求的SU_2磁单极势是对于SU_2及O_5同时具有对称性。从文的观点来看,这就相应于在E~3中的S~4球面上求出其联络,并     

关于非亚贝尔规范群的对偶荷(单磁荷)问题

(一) 杨振宁曾经指出,电荷量子化与规范群的紧致性有密切关系,他论证自然界存在电荷量子化的现象意味着总体的(Global)亚贝尔规范变换群必需是紧致的。在许久以前,Dirac曾经从规范变换有一不可积相因子这一观点出发,推测可能存在有单磁荷,单磁荷的存在则导致电荷量子化。虽然单磁荷迄今仍未被发现,但这一问题由于它带有根本的重要性,一直引起相当的理论和实验的探讨。上述两种观点,看起来都同电荷量子化有关,但是它们采取的数学形式和出发点是如此不同,它们之间的关系过去一直未有被注意过。最近杨振宁提出了规范场的一种积分形式,它的出发点是把电磁场是一不可积的相因子这一基本观点,推广到任意的非亚贝尔规范场,这种形式的规范场理论     

纯格点规范场相变的变分分析

应用混合方格变量—链变量作用量作为改进平均场理论的试探作用量,用变分法计算了U(2),U(3),SU(2)和SU(3)纯规范场的元方格能量Ep 得到这些规范场的Ep～β曲线.解释了SU(2)和SU(3)规范场为什么没有相变。这些结果比单纯平均场的计算更接近于Monte Carlo 计算的结果。     

介子衰变常数的格点计算

本文用格点色动力学的强耦合展开方法和pade′近似,计算π和ρ介子衰变常数比f_πm_ρ/f_ρ,得到与实验相近的结果.     

关于SU(3)群拓扑荷为4的瞬子

本文讨论了SU(3)群中拓扑荷为4的瞬子组态,求出它们的零模和非零模因子以及它们对重层子对相互作用位势的贡献.结果表明这种组态相对于四个远离的单瞬子组态的贡献是可以忽略的.     

非亚贝尔规范场的类粒子解

1、我们在前面的工作中,指出了一种求非亚贝尔规范场某些特定类型解的方法。本文指出此方法可以得到非亚贝尔规范场的类粒子解。我们的讨论是把此方法推广到N维空间具有O_N对称的非亚贝尔规范场,然后讨论O_N对称的亚贝尔规范场的类粒子解。研究非线性场的类粒子解,是近年来基本粒子理论研究的方向之一,它用于研究具有强相互作用粒子的结构。在这类研究中,先求出场的经典解,这些解具有有限的能量集中于空间一定区域,在运动和相互作用过程中保持这些性质,然后     

∧超子的輕子衰变

1。引言普适弱作用的形式提出之后,必須解决∧超子的輕子衰变問題。因为假如∧超子、核子和輕子間存在直接的弱作用,則衰变形式的η率可以直接算出。若忽略了∧和p之間的强作用,計算結果此实驗值大一个数量級[1]。但是由于目前观察到的事例不多,实驗結果仍不能看作是很确定的。本文用色散关系处理在这过程中强作用的影响,結果表明它的效应是不大的。     

格点规范理论

本文对格点规范理论进行了全面的评述,指出了它在近年来所取的主要进展.分析了存在的问题.     

赝粒子物理(一个详细的评述提纲)

(一)SU(2)规范场的赝粒子解在四维欧氏空间中,SU(2)规范场 F_(μv)=?_μA_y-?_yA_μ g[A_μ,A_y], A_?=A_μT_a [Ta,Tb]=?ε_(ac)T_c(1)的无源场方程 F_(μy?r)=0 (2)存在一种赝粒子(瞬子)解。此解可以表为以下几种形式:     

对偶对称和磁荷守恒

把Noether定理推广用来证明给出一个拉格朗日函数的具有守恒流J_μ的对称性G(例如通常的规范对称性),以及使“足够多”运动方程不变的另一变换D(例如对偶变换),则D把J_μ变换为第二个守恒流K_μ。这给出磁荷为什么守恒的基于对称性的论据,并且使不完全对称性(在阿贝尔以及非阿贝尔规范理论中的对偶不变性是一个例子)的概念精确化。