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1.
平行板多层介质径向波导的本征方程 总被引:3,自引:0,他引:3
准确快速获得平行板多层介质径向波导的本征值,是运用径向模式匹配法分析介质加载圆柱腔的关键,首先根据平行板多层介质径向波导(径向均匀)本征模的场分布,讨论了两层和三层介质径向波导中TE^Z模和TM^Z模的轴向本征函数,然后利用边界条件推导了相应的本征方程,最后探讨了本征方程的数值求解方法,同时对计算结果进行了分析。 相似文献
2.
刘心绪 《西南师范大学学报(自然科学版)》1987,(3)
本文用非常简单的方法找出了平移算符T_a(i=1,2,3)的共同本征函数系,并由有相同θ本征值的全部本征函数的线性组合来得到了哈密顿算符H的本征函数,从而在普遍的形式下证明了Bloch定理。证明未使用任何边界条件,不仅适用于满足Born-Von Karman边界条件的有限晶体,同样适用于无限晶体。 相似文献
3.
王胜华 《上饶师范学院学报》1992,(5)
本文使田L~2空间的算子理论,分别研究了任意有界凸体和板几何中具各向同性,均匀介质的中子迁移的控制临界本征方程多群逼近的合理性,证明了原迁移系统的控制临界本征值及非负本征函数可由相应的多群迁移系统的控制临界本征值及非负本征函数逼近。 相似文献
4.
本文运用P-阶拟总体列紧算子逼近理论,对介质占据三维欧氏空间中一有界凸体,散射和裂变是各向异性的具N个缓发中子群的单能非定态迁移方程,证明了:(1),具缓发中子迁移算子的占优本征值可由相应的离散纵标迁移算子所确定的具有非负本征函数且实部为最大的本征值逼近;(2)具有发中子迁移算子的占优本征值所对应的正本征函数可由相应的离散纵标迁移算子的实部为最大的本征值所对应的非负本征函数逼近。 相似文献
5.
邱为钢 《杭州师范学院学报(自然科学版)》2007,6(3):182-184
由D3群和D4群的非平凡一维表示,得到正三角形和等腰直角三角形上满足Dirichlet边界条件拉普拉斯算子的本征值和本征函数;由热核展开式,验证本征函数的完备性. 相似文献
6.
邱为钢 《杭州师范学院学报(自然科学版)》2009,8(2):118-120
几何上具有对称性的三角形,它的本征函数,也具有相应的对称性,即对称性群的一维表示.文章利用D4群的4个一维表示,构造出了等腰直角三角形上4种边界条件的本征函数.本征波矢量由边界条件确定,得到了Zeta函数和热核的表达式.由热核展开系数,验证了本征函数的完备性.同时也讨论了一些遗留问题. 相似文献
7.
运用微扰分析方法计算复折射率光纤复传播常数 .光纤的复数模折射率N =N′ +iN″的实部N′由求解相应的实本征值方程得到 ,而虚部N″则由微扰计算得到 .对阶跃型圆光纤 ,导出了芯区或包层为复折射率时的损耗或增益的解析关系式 ,数值计算结果表明 ,本法与直接解复本征值方程得到的精确结果符合得很好 . 相似文献
8.
李学志 《信阳师范学院学报(自然科学版)》1992,5(3):248-255
本文讨论了非均匀介质中具周期边界条件的稳态、平板中子迁移系统.证明了该系统的临界本征值与相应非负本征函数的存在性. 相似文献
9.
应用反射对称性,得到了六种满足Dirichlet边界条件三角形上拉普拉斯算子的本征值和本征函数. 相似文献
10.
付文羽 《延安大学学报(自然科学版)》2011,30(1):19-22
根据量子理论及薛定谔方程,从三维各向同性谐振子的本征值与本征函数出发,详细研究了三维各向同性谐振子在直角坐标系和球面坐标系下的本征函数、本征值之间的对应关系。理论分析表明,直角坐标系两不同坐标系下的本征函数之间通过一个幺正变换联系起来,能级简并度与幺正变换矩阵阶数相同。 相似文献
11.
12.
13.
鄢盛勇 《重庆师范学院学报》2009,(3):55-59
考察了多双曲复数空间中,一类二阶超定双曲型复方程组(δ^2ω/δziδzk)=(fik),i,k=1,2,z∈D在一般柱型域上的Riemann—Hilbert边值问题。通过引入新的函数把问题转化为先求两个一阶超定双曲型复方程组,即广义多双曲正则函数在一般柱型域上的Riemann—Hilbert边值问题,由已有结果得到它们各自的解,然后再把原问题化为一个一阶超定双曲型复方程组的Riemann—Hilbert边值问题,在一般柱型域上通过函数论的方法获得了其可解条件,解的积分表示以及解的唯一性。 相似文献
14.
程利青 《福州大学学报(自然科学版)》2001,29(1):16-19
通过提出一种变换 ,将两端系有不同集中质量的弹性杆的振动问题的边界条件化为第三类边条件 ,其本征值问题为规范的斯特姆 -刘维本征值问题 ,本征函数系 {Xn(x) }为正交完备的函数系 .最后 ,给出了该问题的解析解 . 相似文献
15.
研究各向同性均匀有限长管在不同端边界条件下的本征振动是利用本征函数展开法求解各向同性均匀有限长、半无限长及无限长管瞬态响应问题的基础.利用弹性动力学理论对两端为应力自由、刚性及刚性滑移边界条件任意组合的有限长管本征振动进行详细分析.分析结果表明,当管两端皆为刚性滑移边界条件时,可获得扭曲、纵向及弯曲振动的本征函数;当管两端皆为应力自由或刚性边界条件,或一端为应力自由而另一端为刚性边界条件,或一端为刚性滑移而另一端为刚性边界条件时,只能获得扭曲振动的本征函数,而无法获得纵向及弯曲振动的本征函数;当管一端为应力自由而另一端为刚性滑移边界条件时,只能获得平凡解. 相似文献
16.
袁镒吾 《西安石油大学学报(自然科学版)》1994,(4)
文献1用影响半径的概念和平均值方法求得了弱压缩非牛顿幂律流体球向不定常渗流问题的近似解.此解不满足连续性方程.本文在更加严密的理论基础上求得了近似满足所有基本方程和内、外边界条件的新的近似解.对于影响半径,近似解和文献1的近似解的相应公式的结构是相似的.当流态指数n=1时,无因次压力函数和文献1的相应公式基本一致. 相似文献
17.
为从理论上获得锚固类结构内锚固段注浆体第二交结面上的黏结应力分布规律,首先建立平面应变条件下锚固类结构拉拔理论模型,然后假设交结面上的应力函数Φi=fi(w)×gi(z),通过引入应力平衡方程和边界条件得到交结面黏结应力与中间变量ga(z)和τ2(z)/τ1(z)有关,最后基于假定两个交结面上的黏结应力比τ2(z)/τ1(z)以及最小能量原理推导出锚索、注浆体和周边介质之间的黏结应力. 相似文献
18.
设G是一个图,P(G,λ)是G的色多项式.若P(G,λ)=P(H,λ),则称G和H是色等价的,简单地用G~H表示.令[G]={H\H~G).若[G]={G),称G是色唯一的.用G=K(n1,n2,n3,n4)表示完全四部图且2≤n1≤n2≤n3≤n4,得到了[G]С{K(x,y,z,w)-S|z y w =n1 n2 n3 n4,1≤z≤y≤z≤w≤n4-1,或1≤x≤y≤z≤n3-1和w=n4U{G},其中S是K(x,y,z,w)的某s条边组成的集合且K(x,y,z,w)-s表示从K(x,y,z,w)中删去S中所有边得到的图.从而证明了当n≥k 2,t≥2时,K(n-k,n,n,n)是色唯一的. 相似文献
19.
刘克家 《贵州工业大学学报(自然科学版)》1998,27(4):17-21
用级数展开法,严格求解了一二阶微分方程,此方程的特殊情况是Hermite方程,并讨论了方程的本征值以及本征函数的正交性问题,最后还讨论了方程所对应的数种实际物理模型。 相似文献