非线性Schroedinger方程的近似惯性流

考虑了具有耗散项的非线性Schroedinger方程iaε/at a^2ε/ax^2 g(|ε|^2)ε iaε h=0，构建了它的两个非线性近似惯性流形，进一步得到了这两个近似惯性流形逼近方程全局吸引子的阶数估计。     

p^k元域上的方程x^q=d与ax^2q＋bx^q＋c=0

F是一个p^k元域，q是一个素数。x^q=d与ax^2q bx^2q bx^q c=0(a≠0)是F上的方程。本文中，给出方程x^q=d与ax^2a bx^q c=0(a≠0）在F中有根或没有根的条件。若方程有根，则给出根的个数。     

非线性平均增长率的离散Logistic方程的全局吸引性

研究一类非线性Logistic方程：xn 1=xnexp[rn(1-aXn-bx^2n)]，n=0，1，2…的全局吸引性，其中（rn）为一个非负数列，a＞b＞0，xo＞0，获得了方程的所有解(xn)收敛于正平衡常数N=-a (a^2 4b的平方根)/2a的充分条件，所得结果推广了已有文献的一些结果。     

关于三次方程实根的几个结论

给出三次函数f(x)=x^3 ax^2 bx c的几个性质，由此推得三次方程x^3 ax^2 bx c=0实根的几个结论。     

BCl分子激发态A1Π、a3Π1的势能函数与垂直激发能

为了弄清BCl在金属蚀刻中的机理，了解BCl分子激发态势能函数和稳定性的基本信息是必要的。运用群论及原子分子反应静力学方法，推导出了BCl分子低激发态A^1∏、a^3∏1的电子态及相应的离解极限；使用SAC／SAC—CI方法，6—311＋＋g（d）^＊＊基组对BCl分子低激发态A^1∏、a^3∏1的平衡结构和谐振频率进行了几何优化计算，并对BCl分子低激发态A^1∏、a^3∏1进行了单点能扫描计算，用正规方程组拟合Murrell—Sorbie函数，得到相应电子态的势能函数解析式，利用得到的势能函数计算了相对应的力常数（f2、f3、f4）和光谱数据（Be、αe、ωe、ωe、χe、），数据值分别为：基态BCI（X^1∑^＋）的Re=0.1867nm，De=1．4855eV，Be=0．6228cm^-1，αe=0．0060cm^-1，ωe=810．2001cm^-1，ωeχe=4.981cm^-1；激发态BCI（a^3∏1）的Re=0.1726cm，De=6．1151eV，Be=0．6843cm^-1，αe=0．0039cm^-1，ωe=897．8493cm^-1，ωeχe=5．2800cm^-1；激发态BCI（A^1∏）的Re=0．1722nm，De=7．1515eV，Be=0.6799cm^-1，αe=0．0085cm^-1，ωe=784.5359cm^-1，ωeχe=12.88cm^-1．结果与文献数据相符合；在基态的平衡位置处，计算了从基态到A^1∏、a^3∏1态的垂直激发能，其值分别为7．6291eV，10．1023eV．     

关于三维波动方程（δ2u/δt^2）=a^2（（δ^2u/δx^2）＋（δ^2u/δy^2）＋（δ^2u/δz^2））

本文利用球面平均法u（r,t）=（1/4πr2）∫∫ SrM0u（M,t）ds=（1/4π）∫∫SrM0u（M,t）dΩ将三维波动方程（δ^2u/δt^2）=a^2（（δ^2u/δx^2）＋（δ^2u/δy^2）＋（δ^2u/δz^2））化为关于平均值-u（r,t）的一维方程（δ2/δt2）[ru-（r,t]=a2（δ2/δr2）[ru-（r,t]

Abstract：

By the method of spherical means,3-dimensional wave equation （δ^2u/δt^2）=a^2（（δ^2u/δx^2）＋（δ^2u/δy^2）＋（δ^2u/δz^2）） is transformed into 1-dimensional equation （δ2/δt2）[ru-（r,t]=a2（δ2/δr2）[ru-（r,t]with respect to the mean value.     

关于有向双环网络L-形瓦的四个参数

对于有向双环网络G（n；s1，s2），四个参数k1，k2，j1,j2定义如下： （1）k1=min（k1ks2=js1（mod n）且k≥j≥0,k=1,2,…,n-1）； （2）j1=min（j1k1s2=js1（mod n）,j≥0）; （3） j2=min（j1 ks2=js1（mod n）且j〉k≥0,j=1,2,…,n=1）; （4）k2=min（k1 ks2=j2s1（mod n）,k≥0） 则k1，k2，j1,j2恰好是由G（n；s1，s2）决定的L-形瓦的四个参数，并且（j2-j1，k1-k2）是同余方程xs1＋ys2=0（mod n）的最小正解．     

关于Diophantine方程kx4-(2k+4)x2y2+ky4=-4

利用Pell方程及同余的性质给出了Diophantine方程 G:kx4-(2k+4)x2y2+ky4=-4仅有整数解(|x|,|y|)=(1,1)的充分条件。证明了:1)若k 12(mod16),则Diophantine方程G 仅有整数解(|x|,|y|)=(1,1);2)若k=4m,m≡3(mod4),且2s或s≡0(mod4),t≡3,5(mod8)或s≡2(mod4),t≡1,7(mod8),则Diophantine方程G 仅有整数解(|x|,|y|)=(1,1),这里s+t m 是Pell方程x2-my2=1的基本解。
     

叠加势函数V（r）=A0r6+A1r4+A2r2+B2/r2+B1/r4+B0/r6 schrdinger方程的解析解

根据波函数的有限性和叠加势函数的的渐近性质,通过待定叠加势波函数的设定,得到势函数表示为V（r）=A₀r⁶+A₁r⁴+A₂r²+B₂/r²+B₁/r⁴+B₀/r⁶的schrdinger方程的精确的能量本征值和本征波函数。     

氢原子V(r)=-e_s~2/r径向Schrdinger方程的精确解

采用连分法[1 3] 得到氢原子V(r) =-e2 /r势函数[4 ] 径向Schr dinger方程的精确解 .     

关于仿射完备极大曲面的一个结果

x：M→A^n 1是一个局部严格凸的超曲面，由定义在一个凸域Ω包含于A^n的严格凸的函数xn 1=f(x1,…,xn)给出，作者引入Blaschke度量G=ρ∑(a^2f/axiaxj)dxidxj,ρ=[det(a^2f/axiaxj)]^-1/(n 2)，并讨论了关于度量G完备的仿射极大曲面的性质．     

（BN）n及SiB（n-1）Nn（n=2-11）稳定结构的研究

利用遗传算法及Gastreich提出的经验势函数,研究了（BN）n（n=2-11）和SiBn-1Nn（n=2-11）团簇的可能稳定结构,对能量较低的异构体在HF/STO-3G水平进行优化,得到了（BN）n（n=2-11）和SiBn-1Nn（n=2-11）团簇稳定结构单环及线状结构,并进一步分析了单环的结构特征及相对稳定性。     

关于一元三次方程的一个定理

本介绍了利用一元函数微分学理论，确定一元三次方程ax^3 bx^2 cx d=0的实根个数、范围的方法及其有理根的一种简便求法。     

逻辑方程F=G的解集研究及其应用

为了使解非0型、非1型的逻辑方程F=G更加灵活、多样化。文章给出了逻辑方程F=G、F G-=1、FG-=1的解集关系定理,将逻辑方程F=G化为0型或1型逻辑方程的方法以及相应的推论,并给予证明。得到了若F G-=1和FG-=1的解集分别为S1、S2,则F=G的解集为S1-S2,若F G=0和F- G-=0的解集分别为S3、S4,则F=G的解集为S3 S4,以及若F.G=1和F.-G-=1的解集分别为S3′、S4′,则F=G的解集S3′ S4′为的结论.从而可应用结论解非0型、非1型和某些有关的逻辑方程。     

叠加势V（r）=B6r^6＋B5r^5＋B4r^4＋B3r^3＋B2r^2＋B1r schroedinger方程的解析解

根据波函数的有限性和叠加势函数的渐近性质，通过待定波函数的设定，得到势函数表示为V（r）=B6r^6＋B5r^5＋B4r^4＋B3r^3＋B2r^2＋B1r的径向schroedinger方程的精确的能量本征值和本征波函数。     

关于Diophantine方程kx~4-(2k+4)x~2y~2+ky~4=-4

利用Pell方程及同余的性质给出了Diophantine方程G:kx4-(2k+4)x2y2+ky4=-4仅有整数解(|x|,|y|)=(1,1)的充分条件。证明了:1)若k≠12(mod 16),则Diophantine方程G仅有整数解(|x|,|y|)=(1,1);2)若k=4m,m≡3(mod4),且2︱s或s≡0(mod 4),t≡3,5(mod 8)或s≡2(mod 4),t≡1,7(mod 8),则Diophantine方程G仅有整数解(|x|,|y|)=(1,1),这里s+t m1/2是Pell方程x2-my2=1的基本解。     

关于丢番图方程x8+py2=4z4与x4+16py8=z2

设p为奇数，证明了丢番图方程x^8＋py^2=4z^4（x，y）；1除开p=3时仅有正整数解（z，y，z）=（1，1，1）和p=7时仅有正整数解（x，y，z）=（1，3，2）之外，无其它正整数解。证明了方程x^4＋16py^8=z^2，p≡3（mod 4），2/z，（x，y）=1，无正整数解。证明了P≡3（mod 4），方程x^4＋16py^8=z^2，（x，y）=1当2/x时，除开p=3时仅有正整数解（x，y，z）-（1，1，7）外，无其它正整数解；当2｜x时，有解x^2=2｜pr^8-s^8｜，y=rs，z=2（pr^8＋s^8），2/rs，（r，s）=1。从而推广了文[4]的结果。由此可知（x，y，z）=（2，1，8）是方程x^4＋48y^8=z^2的一个本原解，文[4]漏掉了此解，这说明文[4]引理2不是完全正确的，依据引理2证明的结论也是不可靠的。     

二次微分系统(Ⅲ)n=0在二阶细焦点外围极限环的存在唯一性

对于二次微分系统（Ⅲ）n=0,x=-y＋δx＋lx^2＋mxy,y=x（1＋ax-y）可证得如下定理：假设a〈0,0〈a/m〈1/5,l^2＋a^2（2l-1）〉0,若l/a≥2,则系统（1）在二阶细焦点O（0，0）外围恰有唯一的极限环。并得到如下推论：假设a〉0,0〈a/m〈1/5,l^2-a^2（2l-1）〉0，若l/a≤-2,则系统（1）在二阶细焦点O（0，0）外围恰有惟一的极限环。     

解双曲型方程的分组并行格式

构造了求解双曲型方程ut aux=0的初边值问题的一组含双参数分组并行算法(GE、GEL 、GER),格式的局部截断误差阶一般为o(τ h),当β=1、1-4/r2＜α＜1时,稳定性条件为r＞0;当β=1、1-4/r2=α＜1时,稳定性条件为r＞0且r≠1.特别当α=1/2、β=r-1/2r时,GE、GEL 、GER格式的局部截断误差阶为o(τ2 h2),稳定性条件为0＜r≤4/3.实算表明,格式的稳定性性能和理论结果是一致的.     

叠加势函数V(r)=A0r6+A1r4+A2r2+B2/r2+B1/r4+B0/r6schr(o)dinger方程的解析解

根据波函数的有限性和叠加势函数的的渐近性质,通过待定叠加势波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=A0r6+A1r4+A2r2+B1/r2+B1/r4+B0/r6的schr(o)dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数.