夸克与夸克-反夸克对之间的耦合作用势

推导了夸克与夸克-反夸克对之间通过不仅单胶子交换,而且线性禁闭相互作用的耦合相互作用势．这个耦合势对从夸克模型考虑两夸克和四夸克态之间的混合将是有用的．     

关于核子- 核子散射相移的计算

计算了核子- 核子散射的总相移, 包括夸克- 胶子交换的总的相移、夸克- 胶子瞬时势的贡献以及单, 双交换提供的总的相移. 相移的计算值与实验结果的比较曲线表明它们是一致的, 同时表明夸克- 胶子交换作用在核子相互作用中起重要作用, 尤其在近程范围内.     

研究N-Λ和N-Σ的S波散射相移

在手征SU(3)夸克模型中,用夸克与标量介子九重态和赝标介子九重态场的耦合来描述中长程相互作用,单胶子交换来描述短程相互作用.推广的手征SU(3)夸克模型是在原来手征SU(3)夸克模型的基础上进一步引入了夸克和矢量介子九重态场的耦合,主要由矢量介子交换来描述短程相互作用.在推广手征SU(3)夸克模型下研究了核子-超子相互作用过程,计算了N-Λ和N-Σ相互作用的S波散射相移.通过和手征SU(3)夸克模型的结果比较,发现N-Λ和N-Σ系统的短程相互作用既可以由单胶子交换来描述,也可以由矢量介子交换来描述.     

用量子色动力学研究夸克之间的相互作用

用量子色动力学研究2个夸克之间的相互作用,通过计算夸克之间交换1个胶子的过程得到2夸克的相互作用势,进而得出了2夸克形成束缚态的能级,并进行了讨论.具体计算表明,禁闭夸克的作用力,远大于其他类型的任何相互作用力,是迄今为止已知的最强的强相互作用力.     

研究Ξ*-Ω相互作用

手征SU(3)夸克模型和推广手征SU(3)夸克模型的短程相互作用机制完全不同,一种来源于单胶子交换,另一种来源于矢量介子交换.在这两个模型中研究了Ξ*-Ω相互作用,对可能形成(Ξ*Ω)ST=012束缚态的原因进行了探讨.主要分析了这两个模型不同的短程相互作用机制,分析了手征场相互作用及夸克交换效应的影响.计算结果表明,尽管单胶子交换和矢量介子交换机制不同,但在这两个模型中此系统都会形成深束缚态.其主要原因,一是由于σ手征场提供的强吸引相互作用,二是由于它具有特殊的对称性,使夸克交换效应有利于深束缚态的形成.     

一种计算动量空间胶子场三线顶角费曼规则的新方法

利用描述夸克与胶子间色相互作用的有效拉氏量密度Ψeff得到一种计算动量空间胶子场三线、四线顶角费曼规则的新方法.     

在QCD真空中夸克和胶子的虚度

QCD非定域的真空凝聚描述了夸克和胶子在非微扰QCD真空态中的分布．物理上这意味着真空中的夸克和胶子有一个非零的均方动量,称之为虚度．夸克的虚度是定域的夸克胶子混合真空凝聚值与定域的夸克真空凝聚值之比．胶子的虚度是用胶子的真空凝聚值和四夸克的真空凝聚值来表述的．通过求解Dyson-Schwinger方程（DSEs）,计算夸克和胶子的真空凝聚值来研究夸克及胶子的虚度．得到的夸克虚度的理论值与QCD求和规则和格点QCD计算等其他理论模型的预言一致．首次计算了胶子的虚度,并给出了胶子虚度随强耦合常数α3（Q^2）的变化关系,其结果是十分有意义的．     

研究E^＊-Ω相互作用

手征SU（3）夸克模型和推广手征SU（3）夸克模型的短程相互作用机制完全不同,一种来源于单胶子交换,另一种来源于矢量介子交换．在这两个模型中研究了E^＊-Ω相互作用,对可能形成（E^＊-Ω）ST=01/2束缚态的原因进行了探讨．主要分析了这两个模型不同的短程相互作用机制,分析了手征场相互作用及夸克交换效应的影响．计算结果表明,尽管单胶子交换和矢量介子交换机制不同,但在这两个模型中此系统都会形成深束缚态．其主要原因,一是由于σ手征场提供的强吸引相互作用,二是由于它具有特殊的对称性,使夸克交换效应有利于深束缚态的形成．     

夸克间微扰势的相对论性非微扰修正

计算了胶子凝聚与夸克凝聚对于微扰量子色动力学中克与夸克之间的相互作用的非微扰修正的相对论形成对论形式及其非相对论形式展开，由于超出了一般的非相对论近似，一些新形式的自旋－自旋相互作用项、自旋－轨道相互作用项出现在势的表达式中。     

最低质量负宇称核子态中的混合角对夸克超精细相互作用的检验

分别用单胶子交换和单π介子交换产生的夸克超精细相互作用,计算了最低质量负宇称核子态中的混合角.结果表明,两种交换之间的差别较大,混合角的实验数据更倾向于支持单胶子交换.     

辨别胶子喷注和夸克喷注的能量法则研究

用蒙特卡洛方法研究了e^ e湮灭产生的3-喷注事件,将强子3-喷注按能量排序并通过与部分子层次的3-喷注配对来辨别胶子喷注和夸克喷注．分析了能量法则挑选喷注的纯度;用改进后的能量法则计算了3-喷注事件中的三个喷注的平均多重数,平均横动量随喷注能量的分布以及胶子喷注和夸克喷注的平均多重数之比和平均横动量之比．并与角度法则的相应结果进行了比较．结果显示用改进后的能量法则挑选喷注的方法是可行的．     

重夸克在密度介质中的能量损失

基于G—W模型．讨论了高能重离子碰撞中热密QCD介质诱导胶子辐射所导致的部分子能量损失;采用光锥路径积分（LCPI）方法研究了有限的夸克胶子等离子体（QGP）区域中重夸克能量损失,导出了计算能量损失的解析表达式．计算结果显示,考虑了质量效应的重夸克辐射能量损失较忽略质量的轻夸克辐射能量损失有明显的压低;对高能夸克,其辐射能量损失与介质长度的平方成正比,随着能量的降低,平方关系变为线性依赖．     

Parton energy loss in hot and dense QCD medium

One of the confident predictions of QCD is that at sufficiently high temperature and/or high density, had- ronic matter should undergo a thermodynamic phase transition to a color deconfined state of matter―― popularly called the Quark-Gluon Plasma (QGP)…     

一种双重子态的新计算

在夸克蜕定域色屏蔽模型（ＱＤＣＳＭ）的框架下,用介子交换代替单胶子交换,系统计算了ｕ、ｄ、ｓ三味世界中的双重子态．结果表明,这种替换对小角动量态的影响不大,而对于大角动量态的影响较大     

夸克胶子等离子体的介电函数

用硬热圈重求和方法计算了夸克胶子等离子体的介电函数,结果显示硬热圈重求和计算对硬热圈近似结果有非平庸的修正.从胶子自能与介电函数的关系的角度出发,分析了介电函数的非平庸修正的物理机制,讨论了介电函数的性质.     

核子中部分子分布函数的研究

通过对几个著名小组GJR,MSTW和CTEQ的领头阶部分子分布函数进行仔细分析和比较,包括分析在不同动量标度下它们的价夸克、海夸克和胶子的分布函数以及各种部分子所占有的质子总动量,发现在小x区域,不同研究小组的胶子和海夸克的分布函数差别非常明显,说明人们对它们的认识还远未清晰.通过计算分析高扭度效应对部分子分布函数的影响,发现遮蔽效应使小x和中x区域的扭度-4的胶子和海夸克的分布函数略小于扭度-2的分布函数,反遮蔽效应使x≥2区域的扭度-4的胶子和海夸克分布函数大于相应的扭度-2的分布函数.最后,从数值计算角度验证了MD-DGLAP演化方程是符合动量守恒定律的.     

夸克与胶子碎裂动力学之间的一个定性差别

提出了一种基于研究喷注内部动力学起伏的区别夸克与胶子喷注性质的新方法。用蒙特—卡洛方法证明了横动量阶乘矩的标度性质在这两类喷注中非常不同。对于夸克喷注，随着分割数的增大而很快地趋于饱和；而对于胶子喷注。趋于饱和很慢，这样就得到了夸克与胶子碎裂动力学之间的一个定性差别。     

用能量排序法辨别胶子和夸克喷注的研究

改进了用于从正负电子碰撞的三喷注事件中辨别胶子喷注和夸克喷注的能量方法，使挑选喷注的纯度提高到71％。计算了用改进后的能量方法挑选出的胶子喷注和夸克喷注的平均多重数的比值R＝(N）g／(N）q结果为1．30＜R＜1．50。这些结果与QCD的预言以及NRS，OPAL和DELPHI实验组获得的正负电子碰撞的实验数据符合。     

相对论质子-质子碰撞过程中产生的大横动量光子研究

利用微扰量子色动力学和部分子模型,研究了相对论质子-质子碰撞产生的大横动量光子.在微扰量子色动力学中,大横动量光子的产生源主要有康普顿散射、夸克-反夸克湮灭、胶子夸克单圈以及部分子散射末态的光子碎裂等.理论计算结果能够较好地解释各能区质子-质子碰撞产生的光子实验数据.