关于Diophantine方程dxyz=axn+byn+czn+et2n

设s≥2是正整数,本文证明了:Diophantine方程2xyz=x+y+t2无正整数解(x,y,z,t)。     

关于方程x~3+y~3+z~3=xyz

关于三元三次型为零的有理数解问题,有过很多工作。但是即使对于(1) x~3+y~3+z~3=xyz,还不知道他是否有xyz≠0的有理数解。在本文中,我们将证明方程(1)和(2) (x~2+y~2+z~2)(x+y+z)=8xyz,(3) x~3+y~3+13z~3=7xyz都没有xyz≠0的有理数解。首先证明方程(1)没有xyz≠0的有理数解。方程(1)如果有有理数解,显然就有整数解。所以毫无损失的可以假设x,y,z都是整数,而且有(4) (x,y)=(y,z)=(z,x)=1.     

半质环的两个交换性定理

证明了满足下列条件的半质环是交换环: 1)若对x,y,z∈R,存在整数m=m(x,z)＞1,n=n(x,z)＞1,使得[(xmy)n-xym,z]∈Z(R)则R为交换环.2)若对x,y,z∈R,存在整数m=m(y,z)＞1,n=n(y,z)＞1,使得[(xmy)n+xmy,z]∈Z(R)则R为交换环.     

Laplacian Energies of Regular Graph Transformations

Let LE(G) denote the Laplacian energy of a graph G. In this paper the xyz-transformations G~(xyz) of an r-regular graph G for x,y,z∈{0,1, +,-} are considered. The explicit formulas of LE(G~(xyz)) are presented in terms of r,the number of vertices of G for any positive integer r and x,y,z∈{ 0,1},and also for r = 2 and all x,y,z∈{0,1,+,-}. Some Laplacian equienergetic pairs of G~(xyz) for r = 2 and x,y,z∈{0,1, +,-} are obtained. This also provides several ways to construct infinitely many pairs of Laplacian equienergetic graphs.     

用实对称矩阵的正定性研究空间二次曲面

空间二次曲面是一类特殊的、结构简单的空间曲面。每一个二次曲面与一个三元二次方程F(x,y,z)=0一一对应,(x,y,z)是二次曲面上任意一点的坐标。然而方程F(x,y,z)=0系数作正交性的变化,例如旋转、平移、对称等并不会改变空间曲面的形状。因此,通过讨论方程F(x,y,z)=0系数的正交性的变化变化,就可以很好地研究空间二次曲面的形状。     

素环的T-对称双导

设R是一环 ,称D :R×R→为R的一个T_对称双导 ,如果它满足 (ⅰ )D(x,y) =D(y ,x) ;(ⅱ )D(x+y ,z) =D(x ,z) +D(y ,z) ;(ⅲ )D(xy ,z) =D(x ,z)T(y) +T(x)D(y ,z) .其中T为R的非恒等自同态 .该文研究素环T 对称双性质 ,得出两个主要结论 ,从而推广了他人的结论     

一类三阶线性偏微分方程奇性定解问题的显式解

本文研究了下列三阶Fuchs型方程: U_(xyz)+a/(x+y+z)U_(yz)+a/(x+y+z)U_(2x)+c/(x+y+z)U_(xy)+d/(x+y+z)~2U_x +e/(x+y+z)~2-U_y+f(x+y+z)~2U_z+g/(x+y+z)~3U=0 (1)(其中a,b,c……,g均为常数) 的奇柯西问题、奇第三问题及奇第四问题。当方程(1)的系数满足一定关系时,证明这些问题是适定的,并给出了解的表达式。当(1)的系数不满足上述关系时,我们对一个较简单的方程(33),通过Riemann公式建立了其柯西问题解的表达式。     

三元多项式环中超越次数为2的收缩

设R为k［x,y,z］的收缩且其对应收缩同态为φ. 证明了如果R的超越次数为2, 且满足下列条件之一 , 则存在p,q∈R, 使得R=k［p,q］:   1) R为inert子代数, 不含坐标, 并且φ为某多项式的梯度; 2) R为2 赋值代数.     

高阶齐次椭圆型方程非线性边值问题

本文讨论高阶齐次椭圆型方程其中n≥1,而⊿为Laplace算子,L_k为如下算子我们假定A_k~(pq)(x,y)都是变量x,y在z=x+iy平面内的某个区域D内的实解析函数,而T(?)D,T为包含原点的单连通区域,其边界为Γ,是由方程x=x(s),y=y(s)所给出的简单光滑闭曲线.我们还假定函数x(s),y(s)有关于弧s的2n阶的连续导数.     

对量子约束体系的一点评注

对于非约束体系,量子力学动能表达式为T=∑pi^2／(2μ),其中Pi为笛卡儿动量算符．这一结论与坐标的选取无关．但对约束体系,这一结论不再成立,正确的动能表达式为T=1／(2μ)∑[1／fi(x,Y,z)]Pifi(x,Y,z)Pi,其中fi(x,y,z)(i=x,y,z)为坐标x,y,z的平凡函数．     

参数方程及其导数的物理意义

设质点A 的运动方程为(?)x=x(t) y=y(t)…………(1)则质点A 在任意时刻t 的平面位置坐标〔x(t),y(t)〕就是位置矢量(?)的坐标,即(?)=〔x(t),y(t)〕因此,参数方程(1)中,刻划质点位置状态的两个函数:x(t),y(t).实质上,就是质点A     

弹性板补充理论

<正> 为了补充 A.A.Kromm.的厚板理论(εzz=0),本文作以下分析:(1)几何方程:eij=1/2(?) (1)(2)物理方程:σij=γθδij+2μeij (2)(3)平衡方程:(?) (3)(4)边界条件:Ri=σijlnj (4)现在用直角坐标系,原点放在均匀厚板的形心上,设厚板厚度方向为 z 轴,若以右手坐标系,则 x、y 轴在厚板中性层平面上,如果除厚板支座支承边界条件外,在厚板 z=-(h/2)板面上,有与 z 轴方向一致的荷重 q(x,y)。在厚板 z=h/2板面上及四周无其它     

三角代数上Lie积为平方零元的非线性双可导映射

设U是一个三角代数,Ω是U上平方零元的集合,φ:U×U →U是U上的一个映射(在每个变量上都没可加假设).若对任意的x,y,z∈ U且[x,y],[y,z]∈ Ω分别有φ(xy,z)= φ(x,z)y+xφ(y,z)和φ(x,yz)= φ(x,y)z+yφ(x,z),则φ是U上的一个双导子.     

一个空间格子点概率问题

设x,y,z均为正整数,三维空间R3中的格子点(x,y,z)在一个长方体内随机取值,文章讨论了怎样确定以x,y,z为长的三线段构成三角形的概率并给出了一般的计算公式。     

三元变系数欧拉函数方程φ(xyz)=φ(x)+2φ(y)+5φ(z)的正整数解

研究了方程φ(xyz)=φ(x)+2φ(y)+5φ(z)的可解性问题,φ(n)定义为欧拉函数。利用欧拉函数的性质和初等数论中的整除理论,得到了该方程的所有正整数解。     

关于参数方程中参数的选取

一条曲线是具有某些特征的点的轨迹,在直角坐标系(或极坐标系)中,当一点的坐标(x,y)(或!,")都是同一个变数t的函数时,如果对于t的每一个允许值,方程所确定的点都在某一条曲线上,同时这条曲线上的任意一点的坐标都可以由t的某一个允许值通过方程得到。那么这个方程就叫做曲线的参数方程。     

关于Euler函数φ(n)的一个四元变系数混合方程的解

讨论了有关Euler函数φ(n)的四元变系数混合方程φ(xyzω)= 3φ(x)φ(y)+5φ(z)φ(ω)的正整数解,利用Euler函数φ(n)的计算公式以及初等方法,得到该方程有372组正整数解,并给出其满足x≤y,z≤ω的93组正整数解.     

一类三阶线性偏微分方程Reimann函数正定性及极值原理

在本文中我们考虑了如方程:u_(xyz)-a(x)u_(yz)-b(y)u_(zx)-c(z)u-(xy)-d(y.z)u_x-e(x.z)u_y-f(x.y)u_z-g(x.y.z)u=0 (1)的极值原理。所获得的结果表明:如果方程(1)的系数满足某些条件,则柯西问题与混合问题的极值原理成立。二阶双曲型方程类似的极值原理已被一些作者研究过了(见为了证明极值原理,我们需要建立 Reimann 函数的正定性。在§1中我们讨论了这个性质,在§2与§3中我们利用在§1中已获得的结果证明了极值原理。     

方程φ(xyz)=φ(x)+2φ(y)+3φ(z)的正整数解

讨论了方程φ(xyz)=φ(x)+2φ(y)+3φ(z)的可解性,并给出了此方程的所有正整数解.     

Чepe3算予空间

定义一:线性赋范空间C,C={z:z=(x,y),x,y为实数,对于Banach空间X,有算子T,使T:G→R(T)(?)X(其中G≡D(T)(?)C)则称算子空间{T}为G上ЧеРеэ算子空间,记为Ч_G(X)。/当X≡C,G是平面区域时,则Ч_G(C)就是定义在区域G上的复变函数f(z)所成的