二阶恰当方程的研究

推广了恰当方程的概念，讨论了二阶方程成为恰当方程的条件及寻找恰当方程的方法。     

齐次微分方程通解求法注记

对齐次微分方程的通解求法进行研究.利用齐次函数的特点,结合恰当方程求解的积分因子方法,得到了一类特殊齐次常微分方程通解的简便求法;其次,将齐次常微分方程和恰当方程推广到偏微分情形,得到了类似的结果.     

恰当方程另解

对于一个恰当方程,如何去求u(x,y);使得u(x,y)=c为此方程的通解,本文给出了一种简便的求解方法。     

关于变加速动力学运动的一些基本概念

急动度(或力变率)的副法线分量描述了加速度(或力)随密切面旋转的物理图像．猝量方程和加速度能定理对解释电磁辐射阻尼和自由落体的初始猝变等问题提供了恰当的理论依据．以广义力变率表述的三阶Lagrange方程是对以广义力表述的二阶Lagrange方程的恰当补充．     

恰当方程另解

对于一个恰当方程,如何去求u(x,y);使得u(x,y)=c为此方程的通解,本文给出了一种简便的求解方法.     

巧设参数求平面曲线的参数方程

在求平面曲线参数方程的过程中,选取恰当的参数,不但能使方程有较简单的形式,而且能使曲线的几何意义更加明显。从化平面曲线的普通方程为参数方程及求轨迹方程两方面探讨选参数的一些方法和技巧。     

SU(3)规范场的数学表述(闵空间)

本文研究4维闵科夫斯基空间SU(3)规范场的正规化问题.在对Yang-Mills方程的推导进行了分析的基础上,导出了恰当的Yang-Mills方程,它具有明确的几何意义.然后,应用数学机械化方法构造了一类线性微分变换,称之为SU(3)场的示性变换.经由示性变换,将非线性的恰当的Yang-Mills方程变为一组线性方程,实现了SU(3)规范场的场方程的线性化,即场方程的正规化.从而证明了SU(3)规范场包括8个独立的规范场.     

相对论性Birkhoff方程的几何理论

定义相对论性Pfaff作用量 ,给出相对论性Pfaff_Birkhoff原理和相对论性Birkhoff方程 ,研究相对论性Birkhoff方程的几何描述 ,给出相对论性Birkhoff方程的恰当特性以及相对论性Birkhoff方程在R×T M上的形式 .研究相对论性Birkhoff方程的全局处理 ,给出自治形式、半自治形式以及一般形式的相对论性Birkhoff方程的全局特性 ,并给出相对论性Birkhoff方程的能量变化的几何特性 .     

广义Broer-Kaup方程的自Bcklund变换、有理级数解及N孤子解

通过引入恰当的函数变换,将广义Broer-Kaup方程转化为单个非线性偏微分方程。应用推广的齐次平衡原理,得到了变换后的单个方程的自Bcklund变换。并基于此变换,给出了广义Broer-Kaup方程的有理级数解和N孤子解。     

二阶变系数常微分方程的恰当因子解法

针对二阶变系数常微分方程求解的两个基本方法 ,给出了求对应的齐次方程特解的方法和求恰当因子的方法     

CRE方法在Boussinesq-Burgers方程中的应用

给出了CRE可解的定义,运用CRE可解的概念证明了Boussinesq-Burgers方程的CRE可解性,根据此性质构造了Boussinesq-Burgers方程在负指数假设下的孤立波与椭圆周期波之间的相互作用解.为了更好地研究解的性质,通过选取恰当的参数给出了相应解的图形.     

贝塞尔方程本征问题中的一个问题

对于贝塞尔方程的本征问题，本征值是否为零，本文提出与通常教科书不同的讨论方法，并讨论了通常的教科书的解法在数学上是否恰当。     

一类Lax可积系

建立了一个新的Loop代数，由此得到了一个比较复杂的Lax对。通过选取恰当修正项，由零曲率方程获得一族新的L扭可积系，作为其约化情形，得到了一类耦合非线性演化方程。     

取电势参考点时要注意的一个问题

论述了利用拉氏方程的通解求解静电势时，为了解题过程简捷，往往事先选定参考点，但事先给定电势零点的做法在有些场合又会带来新的问题，使答案产生异常，那么应怎样选取参考点以确定待定常数A0才恰当。     

二次型等式及其多分量可积族的Hamilton结构

构造了一个新的Lie代数G,通过选取恰当的基元阶数得到相应的一个loop代数M,其换位运算非常简便,由此设计一个等谱问题,利用屠格式得到一个新的Liouville可积的多分量Hamilton方程族,并利用二次型等式获得方程族的Hamiltonian结构.此种方法可以广泛使用,获得其他方程族的Hamiltonian结构.     

关于“Morse同调”一书的注

本文指出,在Ｍａｔｔｉａｓ Ｓｃｈｗａｒｚ的“Ｍｏｒｓｅ同调”一书中存在一些基本的错误,例如,流方程的选取,同伦轨道空间的紧怀和轨道粘接的主要结果,通过恰当的流方程选取,改正了上面的错误,另外给出了紧性定理的角切形式和它的一个构造性证明。     

Lax对变换与约束流的Lax表示

首先做一个恰当的Lax对变换, 使变换前后的Lax对保持孤子方程族不变. 利用文献提供的方法, 求出TD方程族约束流的Lax表示及在某约束条 件下对称约束流的Hamilton结构.     

土壤下渗问题的格子玻尔兹曼模拟

将一种新的格子玻尔兹曼模型(简称LB模型)应用于土壤水流下渗过程的探讨.在恰当的时间和空间多尺度化方案基础上,给出了Richards下渗方程的LB模型所对应的宏观量和平衡态分布函数形式.通过对扩散方程和线性Richards方程的分析,LB模型的模拟结果与分析解相吻合,并详细探讨了弛豫系数、网格步长和时间步长等参数对计算误差的影响.与Philips解的比较表明,该LB模型可成功应用于非线性Richards下渗方程的求解,并在计算稳定性和处理非线性等方面展现出很好的优点.     

常点与正则奇点邻域上勒让德方程解之比较

应用级数解法和数值计算分析比较了勒让德方程在常点z0=0,和正则奇点z0=1,的有限解,恰当的选择多项式系数,得到了奇点邻域上的有限解与常点邻域上有限解在共同收敛的区域上的相同结果．     

浅谈恰当方程与积分因子

对于方程 M( x,y) dx+N( x,y) dy=0为恰当方程的充要条件 :　　　　　　 M y= N x由曲线积分中的格林 ( Green)公式知 ,对于积分∫Mdx+Ndy当 M y= N x时 ,积分与路径无关 ,只与起点 A( x0 ,y0 ) ,终点 B( x,y)有关 :u( x,y) =∫( x,y)( x0 ,y0 ) Mdx+Ndy=∫xx0 M( x,y0 ) dx+∫yy0 N( x,y) dy　　方程的通解为 :u( x,y) =C( C为任意常数 )例 1 :求解方程 ( 5x4 +3 xy2 -y3) dx+( 3 x2 y-3 xy2 +y3) dy=0解 : M y=6xy-3 y2 = N x　方程为恰当方程　　 u( x,y) =∫( x,y)( 0 ,0 ) ( 5x4 +3 xy2 -y3) dx+( 3 x2 y-3 xy2 +y3) dy=∫x0…