关于K_(19)-{ν_1ν_2,ν_2ν_3,ν_3ν_4}的20-邻点可区别的全染色

图的染色问题具有重要的实际意义和理论意义.图的染色的基本问题就是确定各种染色法的色数.Burris等~([1])提出了点可区别的正常边染色之后,张忠辅等~([2])提出了邻强边染色(邻点可区别的边染色).随后张忠辅等~([3])又提出了邻点可区别的全染色,并对圈、完全图、完全二部图、扇、轮、树和奇数阶完全图删去一条边所得到的图的邻点可区别全染色进行了讨论,确定了这些图的邻点可区别的全色数.文献~([4])又给出了路、圈、完全图、完全二部图、星、扇和轮的Mycielski图的邻点可区别的全色数.     

图K2n\E（Fm）（n≥4,m≥2）的点可区别边染色

对简单图G(V,E),设f是从E(G)到{1,2,…,k}的映射,k为自然数,如果f满足:1)对任意的uv,uw∈E(G),v≠w,有f(uv)≠f(uw);2)对任意的u,v∈V(G),u≠v,有C(u)≠C(v).则称f为图G的k-点可区别边染色法,而最小的k被称为点可区别边色数(其中C(u)={f(uv)|uv∈E(G)}).研究了图K2n\E(Fm)(n≥4,m≥2)的点可区别边色数.     

点不交的m个C3]的并的点可区别全染色

利用μ(G)的定义确定了点不交的m个C₃(m≥2)的并的点可区别全色数的下界, 并借助矩阵给出了点不交的m个C₃(m≥2)的并的点可区别全染色方法, 进而确定了它的点可区别全色数.     

关于圈的广义Mycielski图的全染色

设G是一个图,f是从V(G)∪E(G)到集合C的一个映射,若f满足相邻点染色不同,相邻边染色不同,任意一个点与其相关联的边染色不同,则称f是图G的全染色.文章研究了圈的广义Mycielski的全染色并证明它满足全染色猜想.     

类锂原子体系1s^22P态的精细结构

用全实加关联（FCPC）方法研究核电荷Z＝3－15的类锂原子体系1s^22p态的精细结构，取得了与这产验数据符合得非常好的计算结果，定量地揭示了相对论效应和QED修正随核电核增大的变化规律。     

类锂离子(Z=11～20)1s27f组态的相对论能量修正

介绍原子结构常见的处理方法，用全实加关联方法计算了类锂离子（Z=11～20）激发态1s^27f非相对论能量和相对论修正．给实验工作提供了很多可参考的数据．     

三星的最优的一般点可区别全染色

设G为简单图.所谓G的k-一般全染色f是指从V(G)∪E(G)到{1,2,…,k}的一个映射.设f为G的一个一般全染色,x为G的一个顶点,令C(x)={f(xu)xu∈E}∪{f(x)},称之为顶点x在f下的色集合.设f是G的一个一般全染色,若对图G的任意两个不同的顶点u,v,有C(u)≠C(v),则f称为图G的一般点可区别全染色(GVDTC).本文给出了三星的最优的一般点可区别全染色.     

Fe^23＋离子的能量和精细结构

应用全实加关联方法计算了类锂Fe^23＋离子的1s^2nl（l=s,p）组态的非相对论能量和波函数。非相对论能量用Rayleigh-Ritz变分法确定,包括动能修正、电子-电子接触项、轨道-轨道相互作用项以及Darwin项的相对论修正和质量极化项由全实加关联波函数的一阶微扰给出,量子电动力学修正由有效核电荷方法和类氢公式计算;给出了较高核电荷（Z=26）类锂体系1s^2nl（l=s,P）组态的电离能、激发能和1s^2np组态的精细结构劈裂。得到的理论结果与实验数据及物理规律符合的很好。     

我国国际收支的结构特点及其成因分析

进入20世纪90年代以来,尤其是从1994年至今,中国的国际收支出现了经常账户和资本与金融账户持续的“双顺差”(1998年除外,该年资本与金融账户为逆差),这种情形在国际经验中并不多见。开放经济下这种“双顺差”的国际收支结构有其特征、形成原因,亦反映出我国宏观经济运行中存在的问题。     

类锂原子体系的激发态结构

用全实加关联（ＦＣＰＣ）方法计算了类锂体系（从ＬｉⅠ到ＮｅⅧ）激发态１ｓ＾２ｎｌ（ｌ＝０,１,２,３;６≤ｎ≤９）的能量及其精细结构（ｌ〉０）。相对论修正和质量极化效应应用一级微扰论加计算。量子电动力学（ＱＥＤ）效应也予以估算。所得结果与已有的实验数据符合得很好。结合量子亏损理论,得到这些类锂体系各里德伯（Ｒｙｄｂｅｒｇ）序列的量子数亏损,从而可准确地预言它们的任意激发态（ｎ≥１０）的能量。