双显色剂协同效应分光光度法研究银－1．10邻二氮菲－溴酚蓝－亚甲蓝体系测定银（Ⅰ）

本文研究了利用溴酚蓝（ＢＰＢ）与亚甲蓝（ＭＢ）所形成的等色染料离子对萃取测定银的方法。用酸将１．２－二氯乙烷中的Ａｇ（ｐｈｅｎ）＿２（ＢＰＢ）解析后，向其中加入与溴酚蓝颜色相近的亚甲蓝，利用１．２－二氯乙烷中溴酚蓝、亚甲蓝的染料离子对提高了测定银的灵敏度，其摩尔吸光系数ε＝１．１３×１０￣５Ｌ／ｍｏｌ／ｃｍ，银量在０～６×１０￣（－６）ｍｏｌ／Ｌ的范围内符合比耳定律。本法用于定影液中银的测定，结果满意。     

6B1细胞的低频弱电磁场效应研究

以小鼠６Ｂ１骨髓瘤细胞为效应靶细胞,采用细胞化学（ＭＴＴ）,免疫酶标（ＥＬＩＳＡ）等方法,研究了低频弱电磁场对６Ｂ１细胞代谢的影响。结果表明：（１）１ｍＶ／ｃｍ的低频电场（１０～１００Ｈｚ）对６Ｂ１细胞的增殖无明显作用,而１ｍＶ／ｃｍ,５０Ｈｚ电场对６Ｂ１细胞乙肝表面抗体的分泌有显著促进,提示在此条件下电场对６Ｂ１细胞膜的外侧存在某种特异性作用;（２）０．８Ｔ、３０Ｈｚ的弱磁场对６Ｂ１细胞的增殖有     

饲养密度和层次对育成鸡生长性能的影响

研究了不同饲养密度（５１１ｃｍ２／只、４３３ｃｍ２／只、３７５ｃｍ２／只、３３１ｃｍ２／只）和层次（上、中、下三层）对８～１６周龄育成鸡生产性能的影响，结果表明：育成鸡在８～１６周龄平均体重在不同饲养密度间差异不显著（Ｐ＞０．０５）；不同层次间平均体重差异明显，下层平均体重极显著地高于上中两层（Ｐ＜０．０１），上中两层间差异不显著（Ｐ＞０．０５）；各试验组的均匀度从８～１６周龄呈上升趋势，在１６周龄时不同饲养密度和层次间的均匀度差异不显著（Ｐ＞０．０５）．     

东莨菪碱PVC膜离子选择性电极的研究

用氢溴酸东莨菪碱－ 四苯硼离子缔合物为电活性物质,以邻苯二甲酸二丁酯为增塑剂,研制成 Ｐ Ｖ Ｃ为基质膜的东莨菪碱离子选择性电极。东莨菪碱浓度在１０×１０－ ４ｍ ｏｌ／ Ｌ～１０×１０－ ２ｍ ｏｌ／ Ｌ时,电极电位服从能斯特方程式, 响应斜率为５９０７ ｍ Ｖ／△ｐｃ, 检测下限为７９４×１０－ ５ ｍ ｏｌ／ Ｌ, 对东莨菪碱的回收率为９７９％ ～１０９２％ , 变异系数为０４５％ 。本文考察了电极的各种性能, 测定了２０种常见离子选择性系数。方法用于实际样品中东莨菪碱的测定, 与药典标准方法比较, 相对误差２８２％ , 结果满意     

电场对极性半导体表面（或界面）极化子行为的影响

采用电子动量和坐标的线性组合算符方法对电场中的极性半导体表面（或界面）极化子行为进行了研究。当电场较弱时（１０４Ｖ／ｍ以下），表面（或界面）极化子的基态能量和有效质量随电场增加而线性地减小，但其影响甚小，在中等强度的电场下（１０４～１０５Ｖ／ｍ），电子－声子间的耦合逐渐减弱，电子－电场相互作用逐渐增强，体现在表面（或界面）极化子的基态能量和有效质量更加明显地减小。当电场高于某一极限电场时，电子成为准自由电子。     

半导体微结构间电场的研究

分析了半导体表面空间电荷层对深亚微米、纳米尺度下半导体微结构间电场的影响，并同宏观尺寸下采用的金属极板公式进行了比较．结果表明：当半导体微结构间距离在１ μｍ 以上时，可以忽略半导体表面空间电荷层对微结构间电场的影响；当半导体微结构间距离缩小到亚微米和数十纳米量级时，空间电荷层对微结构间电场分布的影响逐渐增大，此时分析电场一般不能利用金属极板公式．微结构间电场同金属极板近似公式间的相对误差与半导体材料的介电常数、掺杂浓度等因素有关．     

锇─钼酸盐──碱性染料显色反应的研究

在聚乙烯酸（ＰＶＡ）存在下，锇与铅酸铵和碱性染料（罗丹明Ｂ，了基罗丹明Ｂ，耐尔蓝）形成离子缔合物，不同碱性染料所形成的缔合物服从比耳定律的浓度范围和摩尔吸光系数分别是：０￣１．２μｇ／２５ｍｌ和ε５７０ｎｍ＝２．６２×１０６Ｌ·ｍｏｌ－１·ｃｍ－１（罗丹明Ｂ体系），０￣１．０μｇ／２５ｍｌ和ε５７０ｎｍ＝２．８６×１０６Ｌ·Ｃｍ－１（丁基罗丹明Ｂ体系）；０～１．８μｇ／２５ｍｌ和ε５８５ｎｍ＝２．８１×１０６Ｌ·ｍｏｌ－１·ｃｍ－１（耐尔蓝体系）研究了三个显色体系的光度特性和３０多种共存离子的影响，方法用于一些催化剂和冶金产品中锇的测定，结果满意．     

新显色剂间溴偶氮羧－m与镓的显色反应及其应用研究

本文作者研究了应用新显色剂间溴偶氮羧—ｍ在水相中测定微量镓的方法．镓与显色剂形成１：２的蓝色配合物．λｍａｘ为６８２ｎｍ．在ＨＣ１—ＫＣｌ介质中，ｐＨ２．３～３．２范围内，摩尔吸光系数可达１．３２×１０５Ｌ／（ｍｏｌ·ｃｍ）．最佳显色条件下，镓的含量在０～７μｇ／２５ｍｌ范围内符合比耳定律．     

浅论平行板电场对酒精灯火焰的影响

实验研究了各种极板距离以及电压下平板电场对酒精灯火焰的运动取向特性。结果表明,平板电场放电前,火焰中带电粒子受电场力作用,其偏移随电场增大而趋于明显;放电后,板间形成离子风,诱导周围气流流动,火焰被很大程度拉伸。实验结果为掌握电场对液体燃料扩散火焰的影响规律,用适当的电场来控制燃烧走向提供了有益的参考。     

流动注射荧光分光光度法测定水中痕量氨

研究了在碱性介质中, 基于氨（ 铵离子） 与邻苯二甲醛及２ － 巯基乙醇反应生成强荧光性吲哚取代衍生物的体系测定微量氨（ 铵离子） 的流动注射荧光分析法． 非离子表面活性剂曲拉通Ｘ－１００ （Ｔｒｉｔｏｎ Ｘ－ １００） 对该体系具有良好的增稳作用． 研究了该体系测定氨（ 铵离子） 的最佳实验条件． 测定氨（ 铵离子） 的线性范围０ ～０－７ｍｇ／Ｌ, 相对标准偏差为１－３ ％ （ ＣＮＨ３ ＝ ０－２ｍｇ／Ｌ,ｎ ＝ １１） ,检测限为０－００１２ｍｇ／Ｌ．     

燃煤电厂电除尘PM10和PM2.5的排放控制IV:采用二维PIV 除尘

 利用粒子成像测速法(PIV)和电子低压冲击仪(ELPI),研究实验室规模的电除尘器(ESP)内电场强度、电晕放电功率和气流场等因素对PM₁₀(粒径小于10 μm 的颗粒物)分级收尘效率.电除尘器为线-板式电极结构,其中板-板间距为200 mm,高电压电极为单根或双根.实验颗粒物采用艾灸烟作为示踪粒子,气体流量85 m³/h,颗粒物初始质量浓度33 mg/m³左右.实验结果表明,随着电场强度或电晕放电功率的增加,在高压电晕极线周围气流场从有规律的单个涡旋发展为相互作用的多个涡旋,优化电晕放电离子风分布是提高PM₁₀收集效率和降低电耗的关键.从颗粒物个数浓度、外加电场或电晕放电功率看,可将电除尘器性能以电场强度为3 kV/cm 为界分为2 个区域.当电场强度低于3 kV/cm 时,分级除尘效率随着电场强度或电除尘指数的增加而增加.然而,当电场强度远大于3 kV/cm 时,收尘效率基本不变或降低.     

电除尘器离子浓度的分布

在静电除尘器中,粒子的荷电模型已经确立,电场和其中的离子浓度影响着粉尘的运动、荷电和沉降.实验利用线板式电除尘模型的一个通道,改变施加在电晕极线的电压值和测量点的位置,利用离子浓度测试仪测量收尘极板处离子的浓度,并对离子浓度的分布进行研究,发现当电压升到25 kV以后,离子浓度上升趋势趋于平缓,离子浓度在1013 m-3的数量级.在相同的电压下,收尘极板上正对电晕线A点的离子浓度都是最大的,离子浓度随距A点距离的增大而减小.     

针-板电极正负电晕放电离子风的对比研究

为研究电晕放电离子风的特性,本文采用针-板放电装置,实验测量了不同放电条件下的电晕离子风速和风压,研究了电压极性、放电电压、电极间距、针尖曲率等因素对电晕离子风的影响.结果表明,离子风的速度随工作电压线性增大.在相同电极结构下,正电晕的起晕电压高于负电晕;正电晕离子风的风速大于负电晕离子风.此极性效应来源于正、负电晕风发展机制的差异.      

负离子空气净化器结构对负离子流的影响

利用负电晕放电原理设计负离子空气净化器，通过实验研究了空气净化器结构对负离子流的影响，得出负离子流随网状电极的网孔尺寸的增加，电晕线线径的减小而升高；相同电晕电流情况下，电晕线线长为３６ｃｍ的负离子流高于线长为５６ｃｍ的负离子流。     

特高压交流套管尾部均压球结构优化研究

针对套管尾部均压球表面电场分布不均匀、容易发生电晕及绝缘介质击穿的问题,应用三维有限元法,对特高压交流套管的电位电场分布进行了仿真计算,得出套管尾部均压球表面的电场分布不均匀,上、下段弧面的场强较高,中间区域的场强较低.分析了均压球的结构参数对其表面电场分布的影响,并以此确定了均压球结构优化的目标函数.在此基础上,利用神经网络拟合了均压球结构参数与优化目标之间的关系,得到了均压球结构参数的最优解.通过对特高压交流变压器套管尾部均压球结构优化,均压球表面最大电场强度降低了20%,均压球表面电场分布更加均匀,提高了套管尾部闪络电压,且结构简单、易于生产.     

负离子空气净化器主要参量对臭氧浓度的影响

对放电参量和电极结构与臭氧的关系进行了较为系统的实验研究，结果发现电晕电压、电晕电流、负离子浓度、电晕线线经、线长、网状电极网孔尺寸和板间距离均对臭氧浓度有影响。     

脉冲流光电晕脱硫反应器电极配置数值模拟

线-板式非热等离子体烟气脱硫反应器的电极配置形式是影响反应器脉冲流光电晕放电特性及脱硫效率的主要因素之一,线-板电极的配置在一定范围内存在最优方案.从工程应用角度出发,在分析脉冲流光电晕放电机理的基础上,进行了反应器静电场数值模拟,得出了不同电极配置的静电场分布,结合流光形成、发展和传播所必备的静电场条件,优化电极配置.数值模拟结果表明:在施加峰值电压为80kV,放电极半径为0.2cm,线-板间距为10cm时,线线最佳间距为6～8cm.     

Alfvénic waves with sufficient energy to power the quiet solar corona and fast solar wind

Energy is required to heat the outer solar atmosphere to millions of degrees (refs 1, 2) and to accelerate the solar wind to hundreds of kilometres per second (refs 2-6). Alfvén waves (travelling oscillations of ions and magnetic field) have been invoked as a possible mechanism to transport magneto-convective energy upwards along the Sun's magnetic field lines into the corona. Previous observations of Alfvénic waves in the corona revealed amplitudes far too small (0.5?km?s(-1)) to supply the energy flux (100-200?W?m(-2)) required to drive the fast solar wind or balance the radiative losses of the quiet corona. Here we report observations of the transition region (between the chromosphere and the corona) and of the corona that reveal how Alfvénic motions permeate the dynamic and finely structured outer solar atmosphere. The ubiquitous outward-propagating Alfvénic motions observed have amplitudes of the order of 20?km?s(-1) and periods of the order of 100-500?s throughout the quiescent atmosphere (compatible with recent investigations), and are energetic enough to accelerate the fast solar wind and heat the quiet corona.     

无臭氧负离子空气净化器最佳设计问题

研究了在电晕线加热情况下负离子空气净化器结构的选择总是其中包括电极间距、电晕线线径，网状电极网孔尺寸。讨论了加热功率及供电电源的设计问题，为负离子空气净化器的合理化设计提供了依据。     

电晕放电离子迁移谱的设计

介绍了离子迁移谱的构造、工作原理和应用,采用针板式高压放电极对电晕离子迁移谱进行了设计.