BESIII π~+π~-形状因子测量以及π~+π~-π~0展望（英文）

利用BESIII在3.773GeV获取的2.93fb-1数据,测量了600~900 MeV/c~2区间e~+e~-→π~+π~-的截面.分析主要基于初态辐射的方法,总的系统误差控制在0.9%.通过计算得到的形状因子|F_π|~2与其他两个实验做了比较.两π过程对缪子反常磁矩的贡献为a_μ~(ππ,LO)(600~900 MeV/c~2)=(368.2±2.5_(stat)±3.3_(sys))×10~(-10).     

手征幺正方法讨论a_1(1260)性质

在手征幺正方法下,研究了强子共振态的三角奇异性.主要讨论了由a_1(1260)到π~+f_0(980)和π~+ρ~0的三角奇异衰变机制、参数变化对衰变不变质量分布、衰变宽度和微分散射截面的影响.通过对研究结果的分析,成功解释了1420 MeV峰的来源,及COMPASS实验a~+_1(1260)→π~+f_0(980)和a~+_1(1260)→π~+ρ~0的衰变分支比.因此,COMPASS实验中1420 MeV峰并非一个新共振态,而是a_1(1260)三角奇异衰变机制的产物,并且在衰变过程中,看到了一个高于其名义质量200 MeV的峰值.该文讨论的三角奇异衰变机制有助于以全新视角重新审视粒子数据表的共振态实验数据.     

ω介子的“π介子+电子对”衰变方式

在文献中曾利用积点近似方法,计算了ω,ρ,K~*粒子的各种衰变方式的衰变率,但在这些文献以及其他文献中,对ω,ρ,K~*粒子的“π介子+电子对”衰变方式,(ω→π~0+e~++e~-,ρ→π+e~++e~-,K~*→K+e~++e~-)的衰变率均未进行计算。表面看来,对这些过程应该存在两个电磁顶点,同时末态为三个粒子,所以衰变率应该     

R宇称破缺的超对称模型中的τ-→μ-π0(η,η'')衰变研究

τ-→μ-π0(η,η')衰变可用来探测超出标准模型的具有轻子味破缺的新物理.在R宇称破缺的超对称(RPV SUSY)模型下对这些衰变的树图阶过程作了研究,结果表明这些衰变对该模型的轻子味破缺耦合参数很敏感,分支比可提高到目前的实验限.我们还得到了实验对RPV SUSY模型耦合参数的限制.     

B_(s)→J/ψP(V)衰变过程中的直接CP破缺

在因子化框架下,CP破缺依赖Cabibbo-Kobayashi-Maskawa(CKM)矩阵元、有效参数Nc和形状因子.在选取的有效参数范围内,从理论上计算了B(s)→J/ψP(V)衰变过程中的CP破缺.     

VEPP-2000 e~+e~-对撞机上用CMD-3探测器测量e~+e~-→ηπ~+π~-和e~+e~-→ωπ~+π~-的截面（英文）

在VEPP~-2000e~+e~-对撞机上,CMD~-3探测器研究了e~+e~-→ηπ~+π~-→γγπ~+π~-,e~+e~-→ηπ~+π~-→π0π~+π~-π~+π~-以及e~+e~-→ωπ~+π~-→π0π~+π~-π~+π~-等过程.分析使用的是2011和2012年在1.2~-2.0Ge V能区收集的相应积分亮度为3×104nb~-1的数据.用η→γγ道测量了e~+e~-→ηπ~+π~-的波恩截面,结果与相关的实验结论相吻合;还用末态η→π~+π~-π0和ω→π~+π~-π0分别得到了e~+e~-→ηπ~+π~-和e~+e~-→ωπ~+π~-波恩截面的初步结果;e~+e~-→ηπ~+π~-波恩截面的数值还被用于确定τ~-→ηπ~-π0ντ的衰变分支比.     

K_(2n)~+/K_(2n)~°衰变分枝比

利用目前K_(2π)衰变分枝比R_0=W(K_1~0→π~0+π~0)/W(K_1~0→π~0+π~0)+W(K_1~0→π~++π~-)的实验数据和π-π作用方面的有关知識,估計了衰变分枝比R_+=W(K~+→π~++π~0)/W(K_1~0→π~0+π~0)+W(K_1~0→π~++π~-);结果表明,如果存在一个I=o S波π-π共振,則能很好地解釋R_+的增加。     

R宇称破缺的超对称模型中的τ^-→μ^-π^0（η,η′）衰变研究

τ-→μ-π0(η,η′)衰变可用来探测超出标准模型的具有轻子味破缺的新物理.在R宇称破缺的超对称(RPV SUSY)模型下对这些衰变的树图阶过程作了研究,结果表明这些衰变对该模型的轻子味破缺耦合参数很敏感,分支比可提高到目前的实验限.我们还得到了实验对RPV SUSY模型耦合参数的限制.     

ρ~0→π~ π~-衰变的么正计算和ρ~0极化插入的虚部

本文给出了ρ~０→π~＋π~－衰变的么正计算及其衰变率和ρ~２极化插入的关系．ρ~０极化插入的虚部是用维度积分的方法来计算．极化插入虚部的计算方法是普适的．     

用QCD求和规则和光锥求和规则研究K_0~*(1430)→Kπ衰变

用QCD求和规则和光锥求和规则,对K0*(1430)→Kπ过程进行了研究,从而确定了耦合常数gK0*(1430)Kπ.发现用QCD求和规则不能解决问题.然而,在光锥求和规则中,当域s0=3.3~3.5时,得到:gK0*(1430)Kπ=3.8±0.4 GeV,与实验值gK0*(1430)Kπ=3.9±0.3 GeV符合.     

B+→D±π+衰变过程中的直接CP破缺

利用朴素因子化方法,对衰变过程 B⁺→D±π⁺ 的CP(Charge-Parity)破缺现象进行了研究。研究表明,这两个过程的CP破缺有很强的关联。首先利用B⁺→D₊π⁺ 过程CP破缺的实验值抽取出强相位角 δ₁=195.95°±5.15°,δ₂=344.35°± 5.15°,然后利用抽取的强相位角预言B⁺→D－π⁺过程的CP破缺为0.008 2±0.002 6和0.007 9±0.002 6。     

B介子三体衰变过程相空间中局域CP破缺的理论解释

研究了一种能使底介子三体衰变产生很大的局域CP破缺的机制.该机制通过不同自旋中间共振态振幅之间的干涉效应使底介子三体衰变相空间的局部区域产生很大的CP破缺.将此机制用于B^±→K^±π^＋π^-可以用于解释实验上观测到的CP破缺.     

在CQM模型下研究D*s1(2710)→DsJ (1968,2112)+π0的强衰变

伴随着新的D介子不断被发现,奇异介子的族谱也变得丰富起来,利用组份夸克模型研究了强衰变过程D*s1 (2710)→Ds(1968)+π0和D*s1(2710)→D*s(2112)+π0.讨论了D*s1 (2710)这个存在争议的粒子,计算结果支持它由c和(s)组成,属于H类型的双重态(0-,1-),自旋-宇称为JP=1...     

用B+→π+K0和Bd0→π0K0衰变抽取γ角

众所周知 ,B工厂的主要目的之一是探测幺正三角形的三个角α、β、γ .对于γ角的确定 B→πK衰变道提供了一个很好的方法 .文献 [1] 已给出了用比值 R和 A0 来抽取γ角的详细讨论 .随着探测到的衰变事例数的积累 ,R的测量精度将被逐步提高 ,最新的测量结果为 R =0 .99± 0 .1 3,因而比值 R对γ角的限制不如以前强 .所以 ,我们有必要重新考虑一下用一组新的物理可观测量 R1和 A1来抽取γ角 .在此RA0≡ BR( Bd0 →π-K+ )± BR( Bd0 →π+ K-)BR( B+ →π+ K0 ) + BR( B-→π-K0 ) ( 1 )R1A1≡ 2 BR( B0d →π0 K0 )± BR( B0…     

亚纯函数的级的估计

f(z)是一个亚纯函数,g(z)是f(z)的一个齐次微分多项式且f(z)与g(z)有相同的级。方程f(z)=0,f(z)=∞,g(z)=1的根分布在射线束;re~(iω)_1,re~(i(?))_1,…re~(iω)_(?)(r≥0,q≥1)上,并且δ(0,f)+δ(∞,f)+δ(1,g)>0。则f的级ρ必是有穷的,且 ρ≤β=sup{π/ω_2-ω_1,π/ω_3-ω_2,…,π/ω_(q+1)-ω_q} [ωq+1=2π+ω_1]     

Belle实验D~0→K_s~0π~+π~-道中性D介子混合参数测量的本底研究

在Belle非对称e+e-对撞机实验中,通过D0→K0sπ+π-道的含时达里兹分析,可以实现对D0-D0混合参数的灵敏测量.详细地讨论了事例的筛选和本底分析方法,给出了信号和各类本底谱函数的具体形式.     

A1nm(m=0,±1,n=3,4,5)团簇的稳定性和芳香性研究

采用密度泛函理论中的B3LYP方法,对铝团簇Alnm(m=0,±1,n=3,4,5)进行了理论研究.经过优化得到其基态构型,讨论了其稳定性.通过核独立化学位移(NICS)和分子轨道(MO)分析,确定Al3的次稳态、Al3-、Al4、Al4-、Al5和Al5+团簇具有芳香性,其余团簇不具有芳香性,芳香性均以π芳香性为主.     

τ→K_Sπ~-ν_τ和τ→K~-ην_τ衰变:联合分析（英文）

利用所需的矢量和标量形状因子的色散表示,综合分析了τ→KSπ-ν_τ和τ→K-ην_τ衰变谱.与先前的研究相比,得到了更高精度的K*(1410)共振参数,MK*′=1 304±17 MeV和ΓK*′=171±62 MeV.由于K-π0矢量形状因子与τ-→K-ην_τ衰变的描述有关,对在形状因子斜率中同位旋的破缺进行了研究.在这方面,τ-→K-π0ν_τ的跃迁谱将是极为有用的.     

随机系数代数方程平均实根个数的估计

考虑随机系数代数方程Fn(ω ,t) = 0 (ω) + 1(ω)t +… + n - 1(ω)tn- 1=0 ,其中 i(ω)服从标准正态分布且相互独立 (i=0 ,1,… ,n - 1) ,令ENF(ω)表示Fn(ω ,t)的平均实根个数 ,证明了ENF(ω) <2πlnn - 2nπ- 1806 31πn2 +1.2 372 771,且改进了骆振华、汪明瑾等人的结果     

关于空间H_0~1(Ω)和W_0~(1,p)(Ω)的对偶空间表示的注记

通过研究H_0~1(Ω)的对偶空间H~(-1)(Ω),发现H~(-1)(Ω)的Riesz表示唯一,但在(L2(Ω))N+1中的表示不唯一.同样地,对于W_0~(1,p)(Ω)的对偶空间W-1,p'(Ω),在W_0~(1,p)(Ω)有唯一表示,但在(Lp'(Ω))N+1中的表示不唯一.