北京谱仪Ⅲ上D介子缪子半轻衰变的绝对测量(英文)

使用基于北京谱仪Ⅲ探测器(BESⅢ)及其软件系统(BOSS)的蒙特卡罗模仿方法,给出了对D介子缪子半轻衰变分支比绝对测量的进行方法及其所能达到的统计精度.这些缪子半轻衰变是D0→Mμ+νμ和D+→Mμ+νμ,其中M表示K-,π-,K0,K*0等轻介子.     

走近X(3872)共振态的本质（英文）

构造了具有良好解析性和幺正性的共振态X(3872)衰变谱,能够定义衰变反应X(3872)→D*0D0+c.c.的分支比,而只需要多研究另外一个衰变,比如说X(3872)→π+π-J/ψ(1 S)衰变,这表明构造谱是筛选共振态X(3872)模型的有效工具.之后讨论了共振态X(3872)是粲偶素c珋c=χ0c1(2P)的情形,此时它处在D*D0的阈上.根据由粲偶素χc1(2P)的质量的势能模型的预言解释了共振态X(3872)的质量偏移.这个势能模型是依据衰变产物D*D+c.c.的中间态计入共振态X(3872)的质量的贡献而构造的.这使得我们能够研究共振态X(3872)和衰变道D*0D0的耦合常数,X(3872)*→D 0D0+c.c.的衰变分支比以及共振态X(3872)衰变到所有不含D*0D0+c.c.的过程的分支比.预言了一个共振态X(3872)通过双胶子衰变的重要常数.     

矢量重味介子的径向激发态

改进了D~*D_π和B~*B_π基态强耦合常数g_(D~*D_π)和g_(B~*B_π)的计算,首次提出了一个在矢量重味介子径向激发态情况下相应的强耦合常数g_(D~*'D_π)和g_(B~*'B_π)的QCD研究。利用D→π和B→π形状因子的光锥求和规则预言,并结合实验数据先分别拟合基态耦合常数g_(D~*D_π)和g_(B~*B_π),进而将基态耦合常数作为输入参数分别拟合耦合常数g_(D~*'D_π)和g_(B~*B_π)。数值结果:g_(D~*D_π)=18.40_(-5.44)~(+6.42)和g_(B~*B_π)=44_(-3.37)~(+6.09),g_(D~*'D_π)=-13.30_(-3.15)~(+3.09)和g_(B~*'B_π)=-27.90_(-3.10)~(+3.77)。研究结果可以直接应用于具有一个D_π末态的B介子两体和三体衰变的理论研究。     

B~*介子两体弱衰变中D介子对产生的研究

采用微扰QCD方法,对基态矢量介子B_q~*通过弱相互作用衰变到末态是2个D介子的过程进行了唯象研究.结果表明,对于未被CKM因子压低的W玻色子外发射过程B_s~(*0)→D_s~+D_s~-,B_d~(*0)→D_s~+D_d~-,B_u~(*+)→D_s~+_u~0等,其分支比可以达到10~(-9)量级.这些过程很有可能在未来被大型强子对撞机LHC和超级B工厂SuperKEKB等实验探测到.     

对称算子空间上Jordan-triple初等映射的可加性

目的 主要刻画对称算子空间上的2个映射M:J(H)→K(H)和M*:K(H)→J(H)是可加的,其中J(H)和K(H)分别表示H上的J-对称算子全体和K-对称算子全体.方法 利用M和M*的性质以及对称算子分块的性质进行证明.结果 与结论证明了若映射M:J(H)→K(H)和M*:K(H)→ J(H)满足{M(AM*(B)C+CM*(B)A)=M(A)BM(C)+M(C)BM(A),M*(BM(A)D+DM(A)B)=M*(B)AM*(D)+M*(D)AM*(B)且M和M*是满射,则M和M*是可加的.     

K_(2n)~+/K_(2n)~°衰变分枝比

利用目前K_(2π)衰变分枝比R_0=W(K_1~0→π~0+π~0)/W(K_1~0→π~0+π~0)+W(K_1~0→π~++π~-)的实验数据和π-π作用方面的有关知識,估計了衰变分枝比R_+=W(K~+→π~++π~0)/W(K_1~0→π~0+π~0)+W(K_1~0→π~++π~-);结果表明,如果存在一个I=o S波π-π共振,則能很好地解釋R_+的增加。     

B_s→PV衰变中湮灭图和硬旁观者散射效应

利用LHCb实验组对衰变B~0_s→K*π~-和B_-~0s→K~±K~(*■)分支比的测量结果 ,在QCD因子化(QCDF)框架下,采用最小x~2方法拟合Xi,fA,并将B_(u.d)→PV衰变拟合出的湮灭参数代入B_s→PV衰变的可观测量中进行理论计算和分析.研究发现,对于Bs和B_(u.d)介子系统湮灭参数Xi,fA(PV)具有普适性.对于Br(B~0_s→K*+π~-)和Br(B~0_s→K±K(*■))这两个可观测量,给出的理论值与LHCb给出的实验值在误差范围内保持一致,只有湮灭图贡献的B~0_s→πρ衰变对于研究湮灭参数有着重要的作用.     

微扰QCD框架下B~(0,±)→π~(0,±)π~+π~-衰变过程中的直接CP破缺

在微扰QCD框架下,研究了B~(0,±)→ρ~0(ω)π~(0,±)→π~+π~-π~(0,±)衰变过程中ρ-ω混合效应对CP破缺的影响.由于产生了大的强相角,当π+π-的不变质量在ω共振区域,CP破缺获得了极大增强.     

确定Lorentz不变耦合模型中N~*-N+π~0有效耦合常数

采用核子共振态N*-核子N与中性介子π0强作用的Lorentz不变耦合模型,研究核子共振态N*-核子N-π0介子强衰变时树图阶及考虑了单圈顶角修正的衰变宽度理论计算式,与实验数据比较,得到精确到树图阶及精确到单圈顶角修正的有效耦合常数G(ⅠN*)和G(ⅡN*),并比较G(ⅠN*)和G(ⅡN*).在单圈顶角修正的理论计算中,最重要的工作是解析计算单圈重整化顶角函数AC(p,q).鉴于AC(p,q)属不可严格解析计算的超越代数函数(函数级数),对此,本文寻求出一个收敛性很好的这种函数级数,并完成有关解析计算.研究结果将为深入研究核子共振态N*-核子N-π0介子强相互作用奠定重要的理论分析与计算处理基础.     

N*(1 535)强耦合效应对η介子核束缚态的影响

类比π核散射的△-空穴模型得到N*-空穴激发态下的η介子自能,将η介子的运动方程与相对论平均场相结合,求解有限核12C,40Ca和208Pb中η介子的束缚态.计算结果显示在η介子的自能中考虑N和N*的核介质修正效应对η介子光学势有很大影响.考虑N和N*的核介质修正效应后,η介子的束缚态的宽度依赖于N*(1 535)自能的实部的选取.     

π-代数上的模及~DM_π~C与Rat(C~*M_D~π*)范畴

引进了π-代数上的模的概念,研究了其相关性质.证明了π-余代数上余模的对偶是对偶π-代数上的模.最后在MπC Rat(C*Mπ)的基础上,证明了DMπC Rat(C*MπD*).     

π-代数上的模及DMCπ与Rat(C*MπD*)范畴

引进了π-代数上的模的概念,研究了其相关性质.证明了π-余代数上余模的对偶是对偶π-代数上的模.最后在MCπ≌Ray(C*Mπ)的基础上,证明了DMCπ≌Rat(C*MπD*).     

BESⅢ粲物理（英文）

分析BESIII探测器在质心系能量3.773和4.599GeV采集的2.93和~0.567fb-1数据,报道了衰变常数fD~+和D介子半轻子衰变的形状因子,D~+→K~0_Sπ~+π~0的Dalitz图分析,D→K~0_S/Lπ~+π-和K-π~+强相差,D~0D~0混合参数yCP的测量;2体强子衰变D~0(~+)→ωπ~0(~+),稀有衰变D~0→γγ和D~+→K(π)±ee~+的寻找以及Λ~+c→Λe~+νe和12个强子衰变绝对分支比的测量.     

顶夸克和中性top介子的联合产生

在超出标准模型的新物理模型中 ,TC2模型是一个重要的候选者 ,其不仅提供了一种可能的电弱对称性破缺机制 ,并且可产生足够重的顶夸克质量 .TC2理论预言了三个 top介子πt± ,πt0 .top介子是 TC2理论中独有的可观察物理粒子 ,研究 top介子产生与衰变的可能的物理迹象对验证 TC2理论 ,探测新物理有非常重要的意义 .基于 TC2模型 ,我们研究了在高能正负电子对撞机上顶夸克和中性 top介子πt0 的产生过程 e+ e-→ ttπt0.顶夸克和中性 top介子有强的 Yukuwa耦合 ,它的形式为 :mt2 Ftνw2 - Ft2νw[KURtt KULtt* tLt Rπt0 + KUR…     

手征夸克模型重味夸克参数的研究

手征夸克模型是具有QCD基本精神的唯象模型,而手征SU(3)夸克模型和扩展的手征SU(3)夸克模型在研究轻夸克系统时已经取得了不小的成功.本文将这两个模型进一步推广到含重味夸克的体系,利用含重味介子D、D*、Ds、D*s、B、B*、Bs、B*s的实验数据重新系统地拟合重味夸克相关的模型参数,并分析单胶子交换势和禁闭势的变化趋势.     

一类四阶微分方程变号解的存在性

主要应用锥理论的方法讨论了如下四阶微分方程的变号解、正解、负解的存在性.{x(4)(t)+α0x〃(t)-β0x(t)=f(t,x(t)),0＜t＜1,ax(0)-bx＇(0)=0,cx(1)+dx＇(1)=0,(0.1)ax〃(0)-bx(〃)(0)=0,cx〃(1)+dx(〃)(1)=0,其中a,b,c,d≥0,ρ0=ad+ac+bc＞0,且α0,β0∈R1,α0＜ 2π2,β0≥-α20/4,β0/π2+α0/π2＜1.     

π*V(1)中的一组非零乘积关系式

主要通过Massey乘积与Toda乘积之间在一定条件下存在的收敛关系,以及Ext*,*A(H*V(1),zp)中的某些永久循环且收敛到π*V(1)中的元素,得出了π*V(1)中的一组非零乘积关系式i1i0(ξ1)·i1j1βi1i,0=(β′)pα″βi1i0≠0,其中户≥7.     

关于r-(P_0,…,P_(t-1))—泛圈图

若G中长为r+tj+i的圈恰好有Pi(0≤i≤t-1)个,其中r+tj+t-1≤n,j是P_0,…,P_(t-1)重复的次数,则称G为r-(P_0,…,P_(t-1))-泛圈图.主要采用构造法,给出当t=8时r-(P_0,…,P_7)-泛圈图的一些结果 .即设n≥14,≥6若2-3+-3≤n2-2+-2且n-(r_((n,)-1))=s(mod8),s=0,1,…,7时,那么存在一个n阶r-(4,4,4,4,5,5,5,5)泛圈图,其中r=r_(0, λ)+s=﹛2~(λ-4)+3+s,当n≤3·2~(λ-4)+2时n-2~(λ-3)+1+s当n3·2~(λ-4)+2时同时,利用类似的方法证明了r-(1,1,3,3,4,4,5,5)—泛圈图、r-(4,4,4,4,5,5,5,5)—奇(偶)泛圈图以及r-(1,1,3,3,4,4,5,5)奇(偶)泛圈图.进一步,给出相应圈长分布的最小可能边数.     

手征幺正方法讨论a_1(1260)性质

在手征幺正方法下,研究了强子共振态的三角奇异性.主要讨论了由a_1(1260)到π~+f_0(980)和π~+ρ~0的三角奇异衰变机制、参数变化对衰变不变质量分布、衰变宽度和微分散射截面的影响.通过对研究结果的分析,成功解释了1420 MeV峰的来源,及COMPASS实验a~+_1(1260)→π~+f_0(980)和a~+_1(1260)→π~+ρ~0的衰变分支比.因此,COMPASS实验中1420 MeV峰并非一个新共振态,而是a_1(1260)三角奇异衰变机制的产物,并且在衰变过程中,看到了一个高于其名义质量200 MeV的峰值.该文讨论的三角奇异衰变机制有助于以全新视角重新审视粒子数据表的共振态实验数据.     

I(k)中迹极限C*-代数的K-群

描述了I^(k)中迹极限C^*-代数的K-群的性质．证明了以下结果：设A是有单位元的C^*-代数，并且A=(t2)limn→∞(An，pn)，其中An在I^（k)中，则①对任意的n≥max{1，[(k 1)／2]}，in：Un(A)/Un(A)→K1(A)是满射；②对任意的n≥[k／2] 1，in：Un(A)/Un^0(A)→K1(A)是单射．