无序瞬子媒质中的两胶子凝聚

在量子色动力学瞬子真空模型中，研究了ＳＵｃ（２）、ＳＵｃ（３）规范场论中两胶子凝聚的温度依赖关系，用费曼变分原理和平均场近似方法，发现两胶子凝聚随温度升高而衰减，在Ｔ≈４．５∧ｍｓ时，凝聚几乎消失；色磁凝聚和色电凝聚的干涉部分同非干涉部分相比，虽然比较小，但在低温区不可忽略。     

二维铁磁膜中的周期瞬子

为把单磁体中的宏观量子隧穿推广到场模型，研究了双轴各向异性铁磁体形成的理想无界膜上的周期瞬子解．在强各向异性极限下，采用半经典近似方法，可将铁磁膜中磁化矢量的时空运动方程约化为1 2维sine—Gordon场方程，由此得到欧几里得场方程的静态周期瞬子解．同时给出其能量密度，并研究了其稳定性，所得结果与献中给出的一维周期瞬子解类似．     

胶子自作用对胶子球能量的修正

本文在零级近似的基础上，考虑胶子自作用对胶子球能量的修正．     

约束瞬子与黑洞创生

引力瞬子被视为宇宙创生的种子, 但是瞬子太稀罕了. 为了在量子宇宙学的框架中包含许多有趣的现象, 不能回避约束引力瞬子的概念. 阐明太初黑洞如何由约束瞬子产生. 在开放或封闭背景中一般黑洞的量子创生问题得到了彻底解决. 对黑洞创生场景与引力热力学及拓扑的联系进行了讨论.     

用格点QCD研究胶子凝聚的一种新方法

作者用格点QCD研究了胶子凝聚，提出了一种研究胶子凝聚的新方法——用重叠算予的低位模对真空进行探测、滤波之后，计算胶子凝聚值，其所得结果在唯像值范围内。     

从胶子分布的解析式探讨其演化行为

我们利用ＱＣＤ中的Ａｌｔａｒｅｌｌｉ—Ｐａｒｉｓｉ方程，经过逆Ｍｅｌｌｉｎ变换，在合理的近似下，求得胶子分布的近似解析表达式，给出了同实验结果的比较，利用该解析式讨论了胶子分布的演化行为．     

在QCD真空中夸克和胶子的虚度

QCD非定域的真空凝聚描述了夸克和胶子在非微扰QCD真空态中的分布．物理上这意味着真空中的夸克和胶子有一个非零的均方动量,称之为虚度．夸克的虚度是定域的夸克胶子混合真空凝聚值与定域的夸克真空凝聚值之比．胶子的虚度是用胶子的真空凝聚值和四夸克的真空凝聚值来表述的．通过求解Dyson-Schwinger方程（DSEs）,计算夸克和胶子的真空凝聚值来研究夸克及胶子的虚度．得到的夸克虚度的理论值与QCD求和规则和格点QCD计算等其他理论模型的预言一致．首次计算了胶子的虚度,并给出了胶子虚度随强耦合常数α3（Q^2）的变化关系,其结果是十分有意义的．     

夸克-胶子等离子体的临界温度研究

基于MIT袋模型,在纵向能量近似下,求解了高能重离子碰撞核子的部分子波函数,进而得到了核子的袋压强,并确定了高能重离子碰撞过程中产生夸克-胶子等离子体的临界温度。此外,还利用有限温度QCD求和规则,讨论了手征对称性恢复和双轻子产生的问题。     

QCD真空凝聚与夸克,胶子相互作用的非微扰三点顶角函数

利用格林函数方法,借助于固定点规范条件,导出了ＱＣＤ物理真空中夸克,胶子凝聚对夸克,胶子三点相互作用顶角的修正,得到了非微扰夸克,胶子相互作用行为奠定了基础。     

从胶子分布的解析式探讨其演化行为

我们利用QCD中的Altarelli—Parisi方程,经过逆Mellin变换,在合理的近似下,求得胶子分布的近似解析表达式,给出了同实验结果的比较,利用该解析式讨论了胶子分布的演化行为。     

核内核子的胶子分布函数

利用推广ｘ重新标度模型，考查了原子核内核子的胶子分布函数。计算了Ｓｎ核和Ｃ核胶子分布函数之比值，所得结果与实验数据相符合。     

子波源的连续性

本文从子波源的连续性对光波的衍射,干涉的区分进行计论。提出连续的子波源发出的子波相干迭加形成衍射;不连续的子波源发出的子波相干迭加是干涉,并通过分波阵法及分振幅法的几种典型干涉,衍射现象加以说明,最后得出:一般来说干涉,衍射同时存在同一个光学过程中,当子波源连续的部分可忽略时,可近似看作为单纯干涉。只有单缝(单孔)衍射才是单纯的衍射。     

有限温度时的二维界面极化子

用类Ｌｅｅ－Ｌｏｗ－Ｐｉｎｅｓ中间耦合方法讨论了在有限温度情形极性－极性半导体异质结中界面极化子的性质．在二维近似下，得到了两支界面光学声子模影响下的极化子能量和有效质量的解析表达式．结果表明：极化子效应随温度的升高而减弱，并发现极化子能量较其有效质量对温度更为敏感．数值结果表明温度效应对某些Ⅱ－Ⅵ族半导体异质结是重要的，但对Ⅲ－Ⅴ族半导体异质结是不重要的．     

在有机蛋白质分子中温度对所激发的孤立子的影响

研究了与一个热源（温度为Ｔ≠０Ｋ）相接触的生物蛋白质分子中所激发的孤立于的特点．研究表明：这类孤立子的形状、振幅、速度以及能量和稳定性都受到温度的影响而发生变化，但此时所激发的孤立子仍是稳定的。     

夸克胶子等离子体的介电函数

用硬热圈重求和方法计算了夸克胶子等离子体的介电函数,结果显示硬热圈重求和计算对硬热圈近似结果有非平庸的修正.从胶子自能与介电函数的关系的角度出发,分析了介电函数的非平庸修正的物理机制,讨论了介电函数的性质.     

机构速度瞬心及瞬心转移速度的研究(2)--广义三心定理与瞬心转移速度求解

该文提出了求解平面机构瞬心速度的广义三心定理和瞬心速度图的概念，指出了瞬心速度图与瞬心图的同构关系。给出了应用瞬心速度图的邻接矩阵自乘求解机构全部瞬心速度及求解给定瞬心速度最短路经的方法。     

化学平衡化的夸克-胶子等离子体中产生的双轻子的横向质量谱

研究了s=200 GeV能量下^197Au＋^197Au的对心碰撞,并在化学平衡化的夸克-胶子等离子体中计算了双轻子的横向不变质量谱,从中提取斜率即温度,发现其对双轻子的不变质量有近似线性的增函数关系.这种增函数关系不仅是系统径向流影响的结果,还包含了双轻子的不变质量与其产生源温度之间的增函数关系的影响.     

广义Jordan三角T-导子

1　引言与定理本文总假定Ｒ是 2 -非挠半素环 ,Ｉ为Ｒ中的单位元 .ＢｒｅｓａｒＭ .证明了 2 -非挠半素环上的Ｊｏｒｄａｎ导子是导子[1 ] ,ＺｈｕＪｕｎ证明了 2 -非挠半素环上的广义Ｊｏｒｄａｎ导子是广义导子[2 ] .文献 [3 ]中证明 2 -非挠半素环上广义Ｊｏｒｄａｎ三角导子是广义导子 .本文引入广义Ｊｏｒｄａｎ三角Ｔ -导子的概念 .定义　 (1 )设 φ是Ｒ到Ｒ的可加映射 ,那么 φ(ａｂａ) =φ(ａ)Ｔ(ｂ)Ｔ(ａ) +Ｔ(ａ) φ(ｂ)Ｔ(ａ) +Ｔ(ａ)Ｔ(ｂ) φ(ａ) -Ｔ(ａ) φ(Ｉ)Ｔ(ｂ)Ｔ(ａ) -Ｔ(ａ)Ｔ(ｂ) φ(Ｉ)Ｔ(ａ) , ａ ,ｂ∈Ｒ .特别是…     

光晶格中多体极化子在Mott绝缘体区域的量子相

极化子是在玻色-爱因斯坦凝聚(BEC)背景下，光晶格中的玻色子与BEC声子库耦合形成的一种准粒子。通过Lang-Firsov变换得到极化子体系的有效哈密顿量，其形式为拓展的玻色-哈伯德模型。在Mott绝缘体区域，通过直接求解体系的哈密顿量得到了单组份极化子在填充数分别为1/2和1/4时的量子相；通过Hartree-Fock近似，进一步得到了双组份极化子在填充数分别为1/2和1/4时体系的量子相。研究预测了单组份和双组份极化子体系可能存在的非平庸量子相。     

含互感耦合的超导磁通量子比特消相干的研究

在Born—Markov近似下，根据Bloch—Redfield方程，给出了一种计算超导量子比特能量弛豫时T1与消相干时间T2的方法。在此基础上，研究了一个含互感耦合的超导磁通量子比特的消相干现象，并给出了该超导量子比特能量弛豫时间Ｔ1与消相干时间Ｔ2。结果表明：对于研究的磁通量子比特，在其他条件不变时且环境热库等效为一个纯电阻时，则去相位时间Tφ，由高能级｜j〉向低能级｜i〉的能量弛豫时间T1和量子系统的消相干时间疋都与耗散成正比。