叠加势 V(r)=B6r6+B5r5+B4r4+B3r3+B2r2+B1rschr(o)dinger方程的解析解

根据波函数的有限性和叠加势函数的渐近性质,通过待定波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=B6r6 B5r5 B4r4 B3r3 B2r2 B1r的径向schr(o)dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数.     

叠加势V(r)=B_6■+B_5■+B_4■+B_3■+B_2■+B_1 r schrdinger方程的解析解

根据波函数的有限性和叠加势函数的渐近性质,通过待定波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=B6r6+B5r5+B4r4+B3r3+B2r2+B1r的径向schr dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数。     

负幂次势V(r)=B6/r6+B5/r5+B4/r4+B3/r3+B2/r2+B1/r径向schr(o)dinger方程的解析解

根据波函数的有限性和负幂次势V(r)=B6r6 B5r5 B4r4 B3r3 B2r2 B1r的渐近性质,通过待定势波函数的设定,得到以其为势函数的schr(o)dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数;通过对势参数制约关系、能量本征值和本征波函数的分析,得到势参数制约关系、能量本征值和本征波函数的通式.结果表明:势参数之间存在制约关系.     

非球谐振子势V（r）=Dor^14＋D1r^12＋D2r^10＋D3r^8＋D4r^6＋D5r^4＋D6r^2schroedinger方程的解析解

根据波函数的有限性和非球谐振子势的渐近性质，通过待定非球谐振子势波函数的设定，得到势函数表示为V(r)=Dor^14 D1r^12 D2r^10 D3r^8 D4r^6 D5r^4 D6r^2的schroedinger方程的精确的能量本征值和本征波函数。     

叠加势函数V(r)=A0r6+A1r4+A2r2+B2/r2+B1/r4+B0/r6schr(o)dinger方程的解析解

根据波函数的有限性和叠加势函数的的渐近性质,通过待定叠加势波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=A0r6+A1r4+A2r2+B1/r2+B1/r4+B0/r6的schr(o)dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数.     

势函数v（r）=α1r^10＋α2r^4＋α3r^2＋β2r^—4＋β1r^—6的径向schroedinger方程的精确解

采用连续分数法，得到势函数为v(r)=α1r^10 α2r^4 α3r^2 β2r^-4 β1r^-6的径向schroedinger方程的精确解，并作适当的讨论。     

非球谐振子势V(r)=D0r14+D1r12+D2r10+D3r8+D4r6+D5r4+D6r2 schr(o..)dinger方程的解析解

根据波函数的有限性和非球谐振子势的渐近性质,通过待定非球谐振子势波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=D0r14+D1r12+D2r10+D3r8+D4r6+D5r4+D6r2的schr(o..)dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数.     

叠加势V（r）=A1r^6＋A2r^2＋B2r^—4＋B1r^—6径向Schroedinger方程的解析解

采用连分法得到了幂函数与逆幂函数V(r)=A1r^6 A2r^2 B2r^-4 B1r^-6的叠加势径向Schroedinger方程的解析解。     

非球谐振子势V(r)=D_0r~(14)+D_1r~(12)+D_2r~(10)+D_3r~8+D_4r~6+D_5r~4+D_6r~2 schrdinger方程的解析解

根据波函数的有限性和非球谐振子势的渐近性质,通过待定非球谐振子势波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=D0r14 +D1r12 +D2r10 +D3r8 +D4r6 +D5r4 +D6r2 的schr dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数。     

势函数V(r)=α_1r~8 α_2r~3 α_3r~2 α_4r β_3r~(-1) β_2r~(-3) β_1r~(-4)的径向Schrdinger方程的一个解

本文采用连续分数法得到了势函数V（r）＝α1r8＋α2r3＋α3r2＋α4r＋β3r－1＋β2r－3＋β1r－4的径向Schrdinger方程的一个解．     

势函数V(r)=A1r-6+A2r-4+A3r2的Hamiltonian本征方程的精确解

本文采用连分法得到相互作用势为V(r)=A1r^-6 A2r^-4 A3r^2的Hamihonian算子的精确的能量本征值和能量本征函数．     

叠加势函数V（r）=A0r6+A1r4+A2r2+B2/r2+B1/r4+B0/r6 schrdinger方程的解析解

根据波函数的有限性和叠加势函数的的渐近性质,通过待定叠加势波函数的设定,得到势函数表示为V（r）=A₀r⁶+A₁r⁴+A₂r²+B₂/r²+B₁/r⁴+B₀/r⁶的schrdinger方程的精确的能量本征值和本征波函数。     

赝二元系KBe_2F_5-KAlF_4 和 KBe_2F_5-K_3AlF_6的相图研究

采用溶液反应法制备试样,用DTA和XRD方法研究了KBe2F5-KAlF4和KBe2F5-K3AlF6两个赝二元体系。结果表明:KBe2F5-KAlF4是一简单低共熔体系,共晶点组成含KBe2F580mol%,温度335℃。KBe2F5-K3AlF6体系中生成了两个中间化合物2K3AlF6·KBe2F5和K3AlF6·KBe2F5。相图中有一共晶点,组成为85mol%KBe2F5,温度336℃。2K3AlF6·KBe2F5和K3AlF6·KBe2F5都是固液异组成化合物,分别在448℃和378℃时发生分解。X-射线衍射分析证明它们均属正交晶系,晶胞参数分别为a=10.70±0.01,b=10.36±0.01,c=5.85±0.02( )和a=10.499±0.003,b=9.685±0.005,c=7.554±0.005( )。     

判断周环反应的（4q＋2）s或（4r）a规则

在基础有机与高等有机中，已学习了判断周环反应进行的条件（加热或光照）和方式（同面反应或异面反应）两个选择规则：[1]（1）芳香过渡态理论的Dewar—Zimmerman规则（表1）；（2）能级相关原理的WoodwardHoffmann规则（表2）。表1Dewar—Zunmerman规则为了便于学习、记忆和应用，现将判断周环反应的选择规则统一为一个规则：（4q＋2）s或（4r）。规则（q、r为整数，包括0，s：表示同面反应，a：表示异面反应）。表2Woodward—Hoffmann规则（4q＋2）s即参加周环反应的电子总数为4q＋2（或电子对数为奇数）时，同面反应为热允许反应。…     

赝三元系KBe2F5-KAlF4-K3AlF6的相图

采用溶液反应法制样,用目测变温和DTA方法测定了AlF,-BeF2-KF三元系中的KBe2F5KAlF4-K3AlF6赝三元系的相图.体系中有一个三元低共晶点E,组成为4 mol%KF、15 mol%KAlF4和81 mol%KBe2F5,温度为310℃.在KBe2F5的含量低于70 mol%时,沿着e1o→E共晶线组成的熔盐是可以利用的中温铝钎剂.(e1是KF-AlF3体系中K3AlF6与KAlF4之间的共晶点).     

非球谐振子势V(r)=B_(10)r~(10)+B_8r~8+B_4r~4+B_2r~2 schrdinger方程的解析解

根据波函数的有限性和非球谐振子势的渐近性质,通过待定非球谐振子势波函数的设定,得到势函数的表示为V(r)=B_(10)r~(10)+B_8r~8+B_4r~4+B_2r~2的schrdinger方程的精确的能量本征值和本征波函数.研究结果表明,体系处于束缚态时,势参数需满足一定的偶合关系.     

鄂尔多斯盆地子洲油田长4＋5、长6储层成岩作用研究

子洲油田长4＋5、长6油层组属于低孔、低渗储层。碎屑组分及其含量以及胶结物组分及其含量是影响储层物性的主要因素。本区长4＋5、长6砂岩已达晚成岩A期,经历了早成岩阶段早期的机械压实和黏土膜析出、早成岩阶段晚期的石英、长石压溶及次生加大、晚成岩阶段早期的自生矿物析出和随后发生的长石、岩屑、云母及方解石等的溶蚀,形成次生孔隙等成岩作用过程。     

利用NH4CI提高Li2SrSiO4：Dy3＋的发光性能

本文研究了NH4Cl助熔剂对Li2SrSiO4：1％Dy3＋晶体结构、形貌、发光强度和色坐标的影响,并对其作用机理进行了探讨。研究表明,加入2％NH。C1可以改变Li2SrSiO4：1％Dy3＋的反应过程,形成适量液相,抑制杂相的产生并形成表面光滑的球形颗粒。加入2名NH4Cl,Li2SrSiO4：1％Dy3＋发光强度提高了110名,色坐标（0．262,0．293）位于白光区域。     

势V(r)=a_1r~10+a_2r~4+a_3r~2的径向Schrs6inger方程的一个解析解

该文采用连续分数法得到了势函数V（r）＝a1r10＋a2r4＋a3r2的径向Schrodinger方程的一个解析解，并作适当的讨论。     

直流电弧放电法制备Er^3＋-Yb^3＋：Al2O3纳米粒子的上转换发光特性研究

采用直流电弧放电法成功制备了粒度约60nm的Er^3＋-Yb^3＋共掺杂Al2O3纳米粒子.通过978nm激光二极管（LD）激发,获得位于526,547nm的绿色和677nm的红色上转换发光,分别对应于Er3＋的2H11/2→^4 I15/2,^4 S3/2→^4 I15/2和^4 F9/2→^4 I15/2跃迁.退火对于样品的上转换发光具有较大影响：退火前,红色发光明显,退火后则以绿色发光为主.（ErYb）3Al5O12和α-（Al,Er,Yb）2O3混合相中增强的激发态吸收^4I11/2＋光子→^4F7/2和能量传递^2F5/2（Yb^3＋）＋^4I11/2（Er^3＋）→^2F7/2（Yb^3＋）＋^4F7/2（Er^3＋）过程导致绿色上转换发光显著增加.绿色和红色上转换发光过程均为双光子上转换吸收.结果表明直流电弧放电法是一种极具发展潜力的光学材料制备方法.