色玻璃凝聚理论中跑动耦合常数效应研究

在色偶极子模型下，该文研究了4种跑动耦合常数方案对偶极子散射振幅演化的影响.通过数值解共线改进的Balitsky-Kovchegov演化方程，获得数值形式的偶极子散射振幅，结合光子波函数，对HERA能区光子－质子深度非弹性散射实验数据开展了拟合研究，结果显示4种方案中的Balitsky方案给出较合理的实验数据描述，χ2/d.o.f＝1.171且自由参数C2＝0.326接近其理论值，由此可知其为较优的方案.此外，为了显示次领头阶跑动耦合常数效应的重要性，该文还对同一组实验数据采用领头阶和共线改进的散射振幅进行了对比研究，结果显示无论4种跑动耦合常数方案中的拟合参数怎么变化，领头阶散射振幅都无法对相应数据进行合理描述，结果表明跑动耦合常数效应对压低偶极子的演化有着重要的作用.     

Sudakov压低的Balitsky-Kovchegov方程在重夸克产生中的应用研究

在色偶极子模型框架下,该文首次采用Sudakov压低的Balitsky-Kovchegov演化方程研究HERA能区粲夸克和底夸克的产生.通过数值方法求解微分积分形式的Balitsky-Kovchegov方程,获取Sudakov压低的散射振幅,结合虚光子劈裂成正反夸克对的波函数,开展电子-质子深度非弹性散射中重夸克产生约化截面研究.为了避免过度拟合,该文将前期研究中获得的模型参数直接应用于描述粲夸克和底夸克的产生,不再对粲夸克和底夸克的约化截面数据进行单独拟合,结果显示Sudakov压低了的散射振幅较领头阶散射振幅给出了更符合实验测量的描述效果,由此表明Sudakov压低效应对重夸克的产生有着重要的作用.     

质子与原子核碰撞J/ψ产生过程中的能量损失效应

在考虑初态部分子分布函数核效应、入射质子的能量损失效应,以及末态粲夸克对能量损失效应的基础上,对质子-原子核碰撞J/ψ产生过程的微分截面比RW/Be(xF)进行了领头阶的唯象分析,并与E866实验数据中代表J/ψ粒子在靶核外产生的实验数据进行比较,确定了粲夸克对的能量损失值(0.69±0.23)Ge V/fm.研究结果表明:当J/ψ粒子在靶核外形成时,末态粲夸克对的能量损失效应是影响J/ψ粒子产额压低的主要核效应;当xF较大时,初态入射质子的能量损失效应也是不可忽略的.     

重夸克极限下激发态B介子光锥分布振幅的计算

在重夸克展开的领头阶计算了激发态B介子,包括矢量介子B＊（3 S1）、轴矢量介子B1（1 P1、3 P1混合）及标量B介子（3 P0）的光锥分布振幅.利用运动方程以及重夸克对称性的限制,得到了2粒子和3粒子分布振幅的关系.矢量介子B＊的分布振幅关系与文献[1]中基态赝标量B介子（1 S1）相同;但对于轴矢量介子B1和标量B介子,给出了新的结果.对这些新的振幅关系进行求解,进一步模型无关的确定了B1和标量B介子夸克-反夸克2粒子分布振幅的表达式.与基态B介子情况类似,最低扭度的分布振幅中也有来自多粒子态的贡献.     

赝标量介子混合角的研究现状

关于赝标量介子混合角的问题，虽然经过了长时间的探讨和研究，但是到目前为止，仍然没有给出定论，不同的研究方法却给出较大差别的结果。本文通过不同的唯象模型从介子、质子散射、P^0→γγ、矢量介子和赝标量介子的辐射衰变、J／ψ和ψ（2S）衰变等方面探讨赝标量介子混合角的研究现状。     

pp→VH总散射界面中的NLO QCD修正

大型强子对撞机上希格斯粒子与矢量波色子的联合产生过程pp→VH→lν_l/l~-l~++H,(V=W,Z)被称为希格斯韧致辐射过程或者VH过程.该文章中用蒙特卡罗数值计算程序HAWK,并使用NNPDF2.3QED、NNPDF3.0QED、MRST2004QED、CT14QEDinc和LUXqed等部分子分布函数计算出,当质心系能量为13 TeV,希格斯粒子的质量为125 GeV时希格斯韧致辐射过程的次领头阶QCD和电弱修正的总散射截面,微分散射截面,以及次领头阶QCD和EW修正对领头阶散射界面的贡献.次领头阶QCD修正使VH过程的领头阶散射界面增加为+17%,次领头阶电弱修正对领头阶散射截面的贡献依赖于光子部分子分部函数.     

BNL/AGS和CERN/SPS能区的相对论性核—核碰撞物理

在本文中,我们讨论了目前 BNL/AGS 和 CERN/SPS 能区的相对论性核一核碰撞的物理。内容主要有:相对论性核一核碰撞的整体行为,领头重子的快度行为,重子与介子的横动量谱,奇异性产生,J/ψ压低,光子和氢子对的热力学发射,Bose-Einstein 关联,核阻止本领与核密度等。     

重夸克展开至次领头阶D→K~*lν衰变的研究

在重夸克有效场论(HQEFT)的框架内,考虑重夸克展开次领头阶修正,对D→K*lν半轻衰变过程进行了研究.首先利用光锥求和规则的方法计算了D→K*跃迁形状因子A1、A2、A3、V.对于重夸克展开领头阶部分,考虑K*介子光锥分布振幅到扭度4;对于次领头阶修正,只考虑扭度2的分布振幅.计算表明,重夸克展开次领头阶对不同跃迁形状因子有不同的修正,最大为领头阶结果的17.5%.在此基础上计算了相应半轻衰变过程D+→K*0l+ν、D0→K*-l+ν的分支比,两者都与实验符合的很好.     

涉及微分多项式的亚纯函数族正规定则

设ψ(z)为区域D内不恒等于零的全纯函数,且只有简单零点,k为正整数,再设F为区域D内的一族亚纯函数,对于F中任意的函数f无零点,且极点均为重级;若对F内任一组函数f与g,f的k阶微分多项式和g的k阶微分多项式在D内分担ψ(z),则F在D内正规.     

关于ψ(z)f(z)f(k)(z)的值分布

得到在|z|＜+∞内的超越亚纯函数f(z)涉及慢增长函数ψ(z)的微分单项式ψ(z)f(z)f(z)(k)的定量不等式T(r,f)≤N1(r,f)+3{Nk)r,1/f)+N(r,1/ ff(k)-1)}+S(r,f)其中ψ(z)为非零亚纯函数,满足T(r,ψ)=S(r,f);S(r,f)表示o(T(r,f))(r→+∞),至多除去[0,+∞)内一线性测度有穷的集合.     

关于差分方程χn=A+χpn-1/B+χpn-k正解的有界性

证明差分方程 χn=A+χpn-1/B+χpn-k,n＝0,1,2,...,(其中k≥2,A,B,p∈(0,+∞))在pk-1≥kk/(k-1)k-1时,有无界的解,并且当pk-1＜kk/(k-1)k-1时,每个正解都有界.     

自旋-轨道耦合力对核子最低负宇称态的影响

利用推广的带矢量场的手征SUM夸克模型,计算了核子最低负宇称激发态JP=1/2-,3/2-的能量,分析了各种自旋-轨道耦合势对能量劈裂的影响.结果表明,利用矢量介子场耦合可以改进计算结果,但是能级的次序和实验还是相反的.在此基础上进一步考虑其他的自旋-轨道耦合势,可以给出该激发态正确的能级次序.     

单圈图和双圈图的动态色数

在对单圈图的性质进行分析的基础上，证明了单圈图的动态色数是3或4.构造了双圈图的子图H1和H2,证明了大部分双圈图的动态色数χd(G)=max{χd(H1),χd(H2)}.并给出了一个动态色数不是max{χd(H1),χd(H2)}的双圈图.     

图的邻点可区分染色猜想成立的两个充分条件

简单连通图G的邻点可区分全染色(邻强边染色)是图G的一个正常全(边)染色,并且使得任意两个相邻的点u,v满足C(u)≠C(v),其中C(u)={f(u)}∪{f(uw)|uw∈E(G),w∈V(G)}(C(u)={f(uw)|uw∈E(G),w∈V(G)}).满足图G有一个邻点可区分全染色(邻强边染色)所用的最少颜色数记为χat(G)(χ′as(G)).图G的最大度记为Δ(G).本文给出了χat(G)=Δ(G)+3的一个充分条件和χ′as(G)=Δ(G)+2的一个充分条件.     

一类带调和势的非线性Schr(o)dinger方程解的不稳定性

研究了一类带调和势的、与Bose-Einstein凝聚的研究有密切的关系的Schrodinger方程:(iψt=-1/2△ψ+1/2| x |2ψ+f(| ψ|p)ψ)的解.运用能量守衡定律和质量守衡定律和矢量分析的知识,以及积分不等式和解微分不等式的方法,得到了当初值满足一定的条件的柯西问题的解会在有限的时间里发生爆破,推广了已有结论.     

核物质中的夸克凝聚与介子—核子耦合常数的密度相关性

基于相对论平均场理论计算了核物质中夸克凝聚的高阶贡献，其中考虑了介子－核子耦合常数的密度相关性，这种相关性是由核物质的相对论Ｂｒｕｅｃｋｎｅｒ－Ｈａｒｔｒｅｅ－Ｆｏｃｋ理论结果得到的。     

城市规模分布的三参数Zipf模型 ——Davis二倍数规律的理论推广及其分形性质的实证分析

将关于城市等级-规模分布的Davis二倍数（2n）规律推广为任意倍数（δn）规律：ai=ai n·2n,fi=fi n·δ-n,然后从中导出具有一般意义的三参数Zipf模型：P（r）=C（r－a）-dz．揭示了参数dz的分维性质并给出了它与分维D以及邻级倍数δ的数值关系：dz=1／D-In2／Inδ。从而证明Davis的2n规律乃是δ=2即dz=1的特殊情形;最后用Davis的原始数据对推导结果进行了实证分析．     

弱电相互作用对OZI禁戒过程的贡献

按照温伯格-萨拉姆弱电相互作用标准模型,用谐振子的强子化方法计算了J/ψ粒子衰变到光子和π0的过程.数值结果表明,该衰变反应中领先阶的树图对OZI禁戒过程的贡献约占总贡献的10%,而圈图修正的贡献很重要.不仅得出的结果与OZI定则所要求的相一致,且在计算过程中验证了量子力学中的选择定则.