叠加势V(r)=A1r6+A2r2+B2r-4+B1r-6径向Schrodinger方程的解析解

采用连分法得到了幂函数与逆幂函数V(r)=A1r6+A2r2+B2r-4+B1r-6的叠加势径向Schrodinger方程的解析解.     

叠加势V（r）=A1r^6＋A2r^2＋B2r^—4＋B1r^—6径向Schroedinger方程的解析解

采用连分法得到了幂函数与逆幂函数V(r)=A1r^6 A2r^2 B2r^-4 B1r^-6的叠加势径向Schroedinger方程的解析解。     

叠加势函数V(r)=A0r6+A1r4+A2r2+B2/r2+B1/r4+B0/r6schr(o)dinger方程的解析解

根据波函数的有限性和叠加势函数的的渐近性质,通过待定叠加势波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=A0r6+A1r4+A2r2+B1/r2+B1/r4+B0/r6的schr(o)dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数.     

非球谐振子势V(r)=D_0r~(14)+D_1r~(12)+D_2r~(10)+D_3r~8+D_4r~6+D_5r~4+D_6r~2 schrdinger方程的解析解

根据波函数的有限性和非球谐振子势的渐近性质,通过待定非球谐振子势波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=D0r14 +D1r12 +D2r10 +D3r8 +D4r6 +D5r4 +D6r2 的schr dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数。     

势函数 v(r) =α_1r~(10) α_2 r~4 α_3 r~2 β_2 r~(-4) β_1r~(-6)的径向 schr dinger方程的精确解

采用连续分数法 ,得到势函数为 v ( r) =α1r10 α2 r4 α3r2 β2 r- 4 β1r- 6 的径向schr dinger方程的精确解 ,并作适当的讨论     

叠加势V(r)=B_6■+B_5■+B_4■+B_3■+B_2■+B_1 r schrdinger方程的解析解

根据波函数的有限性和叠加势函数的渐近性质,通过待定波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=B6r6+B5r5+B4r4+B3r3+B2r2+B1r的径向schr dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数。     

幂函数叠加势的径向Schrdinger方程的精确解

本文对幂函数和逆幂函数V(r)=α1r8+α2r3+α3r2+3βr-1+β2r-3+β1r-4在多种相互作用幂函数紧密耦合的条件下,采用连续分数法进行求解,得到了叠加势的径向Schrdinger方程的精确解,进一步得出径向的波函数和量子化的能级,并作简单讨论.     

非球谐振子势V(r)=D0r14+D1r12+D2r10+D3r8+D4r6+D5r4+D6r2 schr(o..)dinger方程的解析解

根据波函数的有限性和非球谐振子势的渐近性质,通过待定非球谐振子势波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=D0r14+D1r12+D2r10+D3r8+D4r6+D5r4+D6r2的schr(o..)dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数.     

叠加势 V(r)=B6r6+B5r5+B4r4+B3r3+B2r2+B1rschr(o)dinger方程的解析解

根据波函数的有限性和叠加势函数的渐近性质,通过待定波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=B6r6 B5r5 B4r4 B3r3 B2r2 B1r的径向schr(o)dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数.     

势V(r)=a_1r~10+a_2r~4+a_3r~2的径向Schrs6inger方程的一个解析解

该文采用连续分数法得到了势函数V（r）＝a1r10＋a2r4＋a3r2的径向Schrodinger方程的一个解析解，并作适当的讨论。     

负幂次势V(r)=B6/r6+B5/r5+B4/r4+B3/r3+B2/r2+B1/r径向schr(o)dinger方程的解析解

根据波函数的有限性和负幂次势V(r)=B6r6 B5r5 B4r4 B3r3 B2r2 B1r的渐近性质,通过待定势波函数的设定,得到以其为势函数的schr(o)dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数;通过对势参数制约关系、能量本征值和本征波函数的分析,得到势参数制约关系、能量本征值和本征波函数的通式.结果表明:势参数之间存在制约关系.     

势函数V(r)=A1r-6+A2r-4+A3r2的Hamiltonian本征方程的精确解

本文采用连分法得到相互作用势为V(r)=A1r^-6 A2r^-4 A3r^2的Hamihonian算子的精确的能量本征值和能量本征函数．     

非球谐振子势V(r)=B_(10)r~(10)+B_8r~8+B_4r~4+B_2r~2 schrdinger方程的解析解

根据波函数的有限性和非球谐振子势的渐近性质,通过待定非球谐振子势波函数的设定,得到势函数的表示为V(r)=B_(10)r~(10)+B_8r~8+B_4r~4+B_2r~2的schrdinger方程的精确的能量本征值和本征波函数.研究结果表明,体系处于束缚态时,势参数需满足一定的偶合关系.     

势函数V(r)=α_1r~8 α_2r~3 α_3r~2 α_4r β_3r~(-1) β_2r~(-3) β_1r~(-4)的径向Schrdinger方程的一个解

本文采用连续分数法得到了势函数V（r）＝α1r8＋α2r3＋α3r2＋α4r＋β3r－1＋β2r－3＋β1r－4的径向Schrdinger方程的一个解．     

关于圈C4h+3的(r1,r2,…,r4h+3)-冠的优美性

给出了圈C4h+3的(r1,r2,…,r4h+3)-冠的定义,讨论了圈C4h+3的(r1,r2,…,r4h+3)-冠的优美性,用构造性的方法给出了一些特殊的圈C4h+3的(r1,r2,…,r4h+3)-冠的优美标号.     

(k(f-1)+r-1,kf-r+1)-图的均匀边着色

通过研究因子分解,证明了:对于(k(f-1)+r-1,kf-r+1)-图G(2≤r≤k),H是G中一个给定的有r条边的子图,则G存在一个子图R,使得R有一个均匀边着色与H近似正交.     

圈C_4的(S(tr+1),S(tr+2),S(tr+1),S(tr+2))-冠的优美性

本文给出了圈C4的(S(t r+1),S(t r+2),S(t r+1),S(t r+2))-冠的定义,讨论了圈C4的(S(t r+1),S(t r+2),S(t r+1),S(t r+2))-冠的优美性,用构造性的方法给出了圈C4的(S(t r+1),S(t r+2),S(t r+1),S(t r+2))-冠的优美标号.     

叠加势函数V（r）=A0r6+A1r4+A2r2+B2/r2+B1/r4+B0/r6 schrdinger方程的解析解

根据波函数的有限性和叠加势函数的的渐近性质,通过待定叠加势波函数的设定,得到势函数表示为V（r）=A₀r⁶+A₁r⁴+A₂r²+B₂/r²+B₁/r⁴+B₀/r⁶的schrdinger方程的精确的能量本征值和本征波函数。     

非连通图(C_(n_1)⊙r_1K_1)∪(C_(n_2)⊙r_2K_1)∪P_2的优美性

讨论非连通图(Cn1⊙r1K1)∪(Cn2⊙r2K1)∪P2的优美性,证明如下结论:设n1,n2,r1,r2是任意自然数,n1≥1,n2≥1,当n1(r1+1)=n2(r2+1)或3n1(r1+1)=n2(r2+1)时,(C4n1⊙r1K1)∪(C4n2⊙r2K1)∪P2是交错图;当n1(r1+1)=n2(r2+1)或(3n1-1)(r1+1)=n2(r2+1)时,非连通图(C4n1-1⊙r1K1)∪(C4n2⊙r2K1)∪P2是优美的,其中P2是2个顶点的路,Cn是n个顶点的圈,Cm⊙rK1是圈Cm的r-冠.     

关于不定方程(x~3-1)/(x-1)=(y~n-1)/(y-1)

本文证明了:不定方程(x3-1)/(x-1)=(yn-1)/(y-1)适合n≥3·22r-4-1且2n的例外解(x,y,n)满足y<2n-r以及x<2(n2-(r+1)n+r+2)/2,其中r>1是整数.