切触伪度量流形的特征向量场

设M2n+1为切触伪度量流形,ξ为M2n+1的特征向量场,主要研究切触伪度量流形的ξ-截曲率.当ξ为共形Killing向量场时,给出了M2n+1为K-切触流形的充要条件.     

关于复空型Khler流形的一些定理

设M~n是浸入在具有Hermite结构(F,g)的Khler流形M~(2m)中的一个子流形,M~n在点ξ的切空间和法空间分别记为T_ξ(M~n),N_ξ(M~n)。如果对于M~n上任意的ξ,都成立了FT_ξ(M~n)N_ξ(M~n)时,那末称M~n在M~(2m)中是全实的。显然,如果M~n在M~(2m)中是全实的,那末n≤m。关于全实子流形的性质,近几年来已为人们所重视。Chen和Ogiue在文[1]中讨论     

具有处处非零Killing向量场的nearly K(a)hler流形

研究了在nearly K(a)hler流形上某种处处非零Killing向量场的存在性与流形的拓扑和几何之间的联系.并且得到了下面的主要结论及其推论:设(M2n,g,J)是一个2n维的近复流形.如果在M上存在一个处处非零的Killing向量场ξ,使得ξ*∧Jξ*是闭2次形式,则M局部微分同胚于M1×M2,其中M1和M2分别是分布V∶=span{ξ,Jξ}和分布H:=span{ξ,Jξ}⊥的极大积分子流形.     

具有处处非零Killing向量场的nearly Khler流形

研究了在nearly Khler流形上某种处处非零Killing向量场的存在性与流形的拓扑和几何之间的联系.并且得到了下面的主要结论及其推论:设(M2n,g,J)是一个2n维的近复流形.如果在M上存在一个处处非零的Killing向量场ξ,使得ξ*∧Jξ*是闭2次形式,则M局部微分同胚于M1×M2,其中M1和M2分别是分布V∶=span{ξ,Jξ}和分布H:=span{ξ,Jξ}⊥的极大积分子流形.     

Sasaki空间形式中迷向极小积分子流形

设M为Sasaki空间形式M-2n+1(c)中迷向极小积分子流形,对极小积分子流形已有众多研究.对迷向积分子流形,利用活动标架法并借助迷向子流形的等价条件,研究了该类子流形的刚性问题,获得了关于第二基本形式模长的Pinching定理:若M的第二基本形式模长平方‖σ‖2满足‖σ‖2≤81(n+2)(c+3),则M是全测地的.在一定意义下对文献(Yamaguchi S,Kon M,Ikawa T.J Differential Geom,1976,11:59-64.)的结果作了推广和改进.     

Poisson嵌入子流形的一个性质

讨论了Poisson子流形的一个有趣的性质：若P是Poisson流形(Q．WQ)的Poisson嵌入子流形，则在每一点x∈P处，通过适当选择可使P的横截Poisson流形N1恰是Q的横截Poisson流形的Poisson嵌入子流形反之，若P是(Q，WQ)的嵌入子流形，且在每一点x∈P处，存在x在Q中的邻域U和直积分解U=S×N1×N2．使得S是辛叶．N1×N2是横薷Poisson流形．S×N1是P中x的邻域，N1是N1×N2的Poisson子流形，则P是Q的Poisson子流形．     

Kahler流形的切丛上的局部共形近Kahler结构

设(M,g)是一个黎曼流形,TM是它的切丛.利用黎曼度量g可以在切丛TM上引入黎曼度量,其中最著名的例子就是Sasaki度量gs.还可以在TM上以自然的方式引入与gs相容的近复结构Js.在一般情况下Sasaki度量gs不是Einstein的;近复结构Js虽然关于Sasaki度量gs是近K(a)hler的,但只有当(M,g)是局部欧氏空间时,它才是K(a)hler的.     

Sasaki空间形式~(2n+1)(c)中极小积分子流形的一个Pinching定理

设M是Sasaki空间形式 M2n+1(c)的一个n维极小积分子流形,B是M的第二基本形式, UM UMx是M的单位切丛. M2n+1(c)的积分子流形的最大维数是n,关于第二基本形式模长平方已经得到=∪x∈M了较好的Pinching定理(四川师范大学学报(自然科学版),1999,22(2):158～161).研究函数f(u)=‖B(u,u)‖2,u∈ UM,给出关于第二基本形式的一个Pinching定理.     

Sasaki空间形式^—M^2n＋1（c）中极小积分子流形的一个Pinching定理

设M是Sasaki空间形式^-M^2n 1(c)的一个n维极小积分子流形，B是M的第二基本形式，^-UM=Ux∈M^UMx是M的单位切丛。^-M^2n 1(c)的积分子流形的最大维数是n，关于第二基本形式模长平方已经得到了较好的Pinching定量（四川师范大学报（自然科学版），1999，22（2）：158-161）。研究函数f(u)=||B（u,u）||^2，U∈^-UM,给出关于第二基本形式的一个Pinching定理。     

一种长序列卷积的默森变换算法

本文深入研究了应用默森变换方法计算长序列卷积的运算问题,给出了一种将长序列卷积缩减为短序列卷积,然后通过采用默森变换进行计算的高效算法。结果表明:当卷积结果长度N=N_1N_2…N_4,N_i为素数,i=1,…,d,则应用该算法计算序列卷积所需要的实数乘法次数M以及实数加法次数A分别为:M=N;A=2N(sum from i=1 to dN_i—d)     

具有余维二的极小Einstein子流形

设M是浸入到五维实空间形式 M中的三维极小Einstein子流形,则其第二基本形式必然平行,进一步利用Weigarten变换的矩阵形式进行讨论,排除了M为S1(13c)的情形,并证3c)×S1(13c)×S1(1明了M必然是 M的全测地子流形.     

另一類型的序数方程

§1.根据序数正常表示的唯一性,M.Sierpi ski证明了方程ξ~2=η~3+1没有超限序数解;王戍堂和王克显拓广了这一结果证明了更广一类的序数方程ξ~n=η~(n+1)+1没有超限序数解,此处n>1是自然数.本文目的在于研究另一类型的序数方程ξ~2=η~ +1和ξ~n=η~( n)+1之求解问题. §2.首先证明     

伪黎曼流形Nn+pp(c)的紧致极大类空子流形

证明了Nn+pp(c)空间中紧致极大类空子流形当S≤-nc(3n+2)/(5n+2) 时, Mn为全测地子流形或为截曲率等于(1)/(3)c的子流形.特别地, n=3时, Ric(M3)≤c, M3必为全测地.     

Sasaki空间形式(￣M)2n+1(c)中极小积分子流形

设 M2n 1(c)是2n 1维常φ 截面曲率c的Sasaki空间形式,Mn是 M2n 1(c)(c>-3)的n维紧致极小积分子流形、S.Maeda(TensorNS,1981,35:200～204.)证明了:当n 5时,若M的Ricci曲率满足Ric(Mn)>(n-2-14,n)·c 3则Mn是全测地的.讨论了n=4的情形,得到类似的结果.     

m点边值共振问题的上下解和拓扑度

研究拓扑度与二阶m点边值共振问题u″(t)=f(t,u(t),u′(t)),t∈(0,1)u′(0)=0,u(1)=∑m-1i=1aiu(ξi)的上下解之间的关系.其中f[0,1]×R2R连续,ai和ξi∈[0,∞)为满足∑m-1i=1ai=1及0=ξ1<ξ2<…<ξm-1<ξm=1的给定常数.     

N=2,D=10手征超引力的Freund-Rubin—非线性δ型解

本文结合Freund-Rubin紧致化方案和非线性6模型,给出N=2,D=10手征超引力的一个新解,真空结构为M_4~((1))×M_4~((2))×H_2,其中M_4~((1))是Ads空间,M_4~((2))是紧致的Einstein空间,H_2是非紧致的2维空间,这种解可望得到零质量的玻色子。     

固定点集是■=1RP(2n)的对合

本文给出:γ维流形上的对合,如果其不动点集F是有限个2n阶射影空间之并,那么若2n相似文献   

四元数空间形式中具有常数k-hler角的浸入曲面

本文仿照文献[1]和[2]的作法,对于四元数k hler流形中的浸入曲面引入了k hler角的概念,同时讨论k hler角是常数的情形.有关四元数k hler流形中的复子流形的讨论可见文献[3]等.设M是一个定向的2维黎曼流形,(N,V,g)是四元数k hler流形,x:M→N是等距浸入.如果拉回丛x V上存在一个整体定义的光滑截面I,满足I2=-id和 I=0,那么对于M上与定向相符的单位正交标架场{e1,e2},可令cosθ=g(I(x (e1)),x (e2)).(1)　　引理1　cosθ与标架场{e1,e2}的取法无关,因而是M上整体定义的函数.定义2　由(1)式所确定的函数θ:M→[0,π]称为浸入x的k hler角.…     

Berwald双挠积Finsler度量

设F_1和F_2是两个Finsler度量,f_1和f_2是乘积流形M=M_1×M_2上的非负光滑函数,双挠积Finsler度量是在乘积流形上赋予的Finsler度量F~2=f_2~2F_1~2+f_1~2F_2~2.文章首先推导出双挠积Finsler度量的Berwald联络系数,其次给出了双挠积Finsler度量的Berwald曲率系数公式,最后得到双挠积Finsler度量是Berwald度量的充要条件,并证明了具有迷向Berwald曲率的双挠积Finsler度量是Berwald度量。     

日珥物理条件的研究

本文引进宏观物质团的运动以后,进一步证明了文[17]关于湍流速度V_t与μ有关的结论,因此用氢和氦线决定日珥温度最合理。利用文[3]的资料进行计算的结果,第一次把氢日珥和金属日珥的物理性质区别开来,前者T_t=7340,V,=4.3.N_2=2×10~(13);后者T_t=5520,V_t=6.7,N_2=1×10~(14),结果发现象色球一样,日珥也是温度高对应于密度小,温度低对应密度大。