与“主从J—K触发器真值关系违反的规律性”一文作者的商榷

主—从J—K触发器真值关系的破坏,只有在下列两种情况才能发生:①在CP=1期间,当Q~2=0,J端的正脉冲干扰.②在CP=1期间.当Q=1,K端的正脉冲干扰.重要的概念是主从J—K触发器所以叫主、从不仅是由于电路结构是由主、从两个K—S触发器组成更重要的是主、从触发器作用是保证触发器的真值关系稳定而不遭破坏.     

两个带电导体球之间相互作用力的计算

本文根据数学物理理论,采用电像法对两个带电导体球之间的相互作用力进行全面研究,分别考虑两球几何尺寸大小,电量多少,电荷同性异性对相互作用力的影响,澄清了一些片面的认识。两个导电球体,球I和球II的半径分别为R1和R2,带电量分别为Q1和Q2,两球间距O1O2=d。Φ1和Φ2表示球I和球II的电势,如图1所示。由互易定理[1]、态叠加原理[2],可知Q1=C11Φ1+C12Φ2(1)Q2=C21Φ1+C22Φ2(2)其中C11和C21分别是Φ1=1,Φ2=0时球I和球II的总电量,C22和C12分别是Φ1=0,Φ2=1时球I和球II的总电量,先用电像法求出边界条件为Φ1=1,Φ2=0的电量…     

广义幂等算子线性组合的稳定性定理

设P,Q是Banach空间X上的两个广义幂等算子,满足Pm=P,Qn-1=Q,证明了当Pm-1Q=Qn-1P时,P,Q线性组合aP+bQ的群逆与非零复数a和b的选取无关,并给出相应群逆的表达式.     

具有吸收态单生过程以概率1灭绝的充分必要条件

设Q为正则单生Q-矩阵，其Q-过程记为fif(t)，将Q中第一行所有元素改为0，即Ooj=0，j∈E，得到含吸收态“0”的正则Q-矩阵～Q，其相应的～Q-过程记为fij(t),我们运用分析的办法得到了具有吸收态的单生过程fij(t)以概率1灭绝的充分必要条件是fij(t)常返。     

基于抗滑力变化的边坡稳定状态识别

随着边坡工程复杂性增加,边坡稳定性分析面临很大挑战。由于坡体滑动具有阶段性,抗滑力的组成也是动态变化的,提出用双安全系数来辨识坡体所处的状态。边坡失稳伴随坡体强度的变化,按其演化过程分为强稳定阶段、弱稳定阶段和破坏阶段。基于极限平衡原理计算常规安全系数(F_s)和安全系数1(F_(s1)),得到边坡稳定状态的判识:当安全系数1大于1时,坡体处于强稳定阶段;安全系数1小于且常规安全系数大于1时,坡体处于弱稳定阶段;常规安全系数小于1时,坡体处于破坏阶段。结合模型试验,得到对应坡体三个阶段的两个安全系数关系曲线,理论上证明了双安全系数方法的可行性。运用分段安全系数方法对已知边(滑)坡状态进行分析,并对其稳定状态进行判识,结果与实际工程地质相符,验证了双安全系数法的可行性。     

xCaTiO_3-(1-x)LaAlO_3陶瓷微波介电性能的研究

采用传统固相反应法制备x Ca Ti O3-(1-x)La Al O3(0.55≤x≤0.69)(CTLA)陶瓷,研究CTLA陶瓷的物相,微观结构及微波介电性能.结果表明,烧结温度在1 400℃时,陶瓷的微波性能最佳,介电常数在35~47之间,Q×f≥35 000 GHz.随着Ca Ti O3含量的增大,频率温度系数趋零,当x=0.67时,陶瓷具有最佳的微波性能:εr=45,Q×f=36 684 GHz,τf=6.02×10-6/℃.1     

关联色噪声驱动的线性系统的统计分析

精确计算了关联时间为τ1和τ2的两相关O－U噪声所驱动线性系统的关联函数、功率谱及定态几率分布．发现：a．噪声间关联强度λ对系统的关联函数、功率谱及定态几率分布都有很大的影响；b．当驱动两O－U噪声的白噪声间的关联时间τ和两O－U噪声的自关联时间相等（τ=τ1=τ2）时，直接关联和间接关联所计算出来的关联函数、功率谱及定态几率分布是相同的；C．在完全负关联（λ=－1），且各噪声的关联时间和强度都相等时，系统的关联函数、功率谱及相对涨落变为0，即确定论情形．     

互不相食的强王后的最大个数

所谓强王后指是在 n×n 国际象棋棋盘上不仅可以沿横行,竖列行走,还可以沿棋盘的两条对角线(没有折断和折断了的)方向行走的棋子,本文解决了当 n 是奇数时,n×n 国际象棋盘上可以放置的互不相食强王后的最大个数(记为 Q(n))。当旦仅当 n=1及 n=6m±1时,Q(n)=n;当n=6m-3时,Q(n)=n-2,当 n=12m±2时,Q(n)=n-1。这里 m 是任意自然数。     

定态量子系统跃迁几率的微扰近似解与精确解对比研究①

利用微扰近似方法和精确解方法给出了定态量子系统的跃迁几率,结果表明两种方法得到的波函数是一致的;同时给出,当■时,由精确求解得到的跃迁几率可以近似的得到微扰方法给出的跃迁几率,且在P=1时,系统处于|2〉态。     

Q过程简介

新华社一九七八年十月十二曰发布了我国数学家侯振挺获戴维逊奖的消息,其中说到:“四十年来一直探求的Q过程唯一性准则”问题,究竟是怎么一回事?下面作一简单介绍。 Q过程是概率论中马氏过程的一种。先举两个例子来说明什么是“可列马氏过程”例1 在化学工业技术中,设有一个反应器分为五节(如右图),一反应物进入反应器后,视其处于那一节,而定此系统所处状态E_j(i=1,2,…,6)。例如当处于第三节时,则称系统处于状态E_3,若巳出反应器,则称系统处于状态E_6。在化学反应进行中的任一时刻t_0,反应物在哪一节,有六种可能性。根据观察和实验,有时我们要求计算在t_0时,反应物处于状态E_i的条件下,而在以后的时间里,即t_0+t时(t≥0),反应物处于状态E_j的可能性。也就是由状态E_i转移到状态E_j的概率,记为P_(ij)(t_0,t_0+t),从它可以推出反应物在反应器内停留的时间,进而决定化学反应的程度。如果转移概率P_(ij)(t_0,t_0+t)的大小,与t_0以前所处的状态无关,这就是一个有限马氏过程。     

一个用无理数幂表示整数的公式

设 Q =4l +1 ,l是非负整数 ,a、b是奇偶性相同的整数 ,则对于任意的非负整数 n,　　　　 f ( n) =1Qa +b Q2n+1-a -b Q2n+1　　　　 ( * )都表示整数。特别 ,当 a、b是自然数时 ,f ( n)也是自然数 ;当 a、b是偶数时 ,f ( n)也是偶数。( * )式就是一个用无理数幂表示整数的公式。证 :当 n =0时 ,f ( 0 ) =b,命题成立 ;假设对一切小于 k的自然数 n命题均成立 ,则f ( k) =1Qa +b Q2k+1-a -b Q2k+1=1Qa +b Q2k a +b Q2 -a -b Q2k a -b Q2=1Qa +b Q2k -a -b Q2k a +b Q2 +a -b Q2　 -1Qa +b Q2k a -b Q2 -a -b Q2k a +b Q2=af ( k -1 ) …     

高阶半线性椭圆型方程解的存在性

概述Q表示R”中带有有界光滑边界。Q的区域。本文假定N>2。文〔1〕、〔2〕讨论了边值问题:{△“u一a△u十bu=f(x,u)四aVx〔Q。x〔a口。(1。1)(1。2)在a>0,b》0之情形下,H。“(9)中非平凡解的存在性。 关于边值问题:{一△“一入“=P(x,u)“=0x〔Q劣〔aQ(1。3)(1。4)当入>入*(此处入、是相应于一△的第左个特征根)时,文〔3〕k个非平凡解的一类条件。而对于入二入‘时,文〔4〕则得到解的另一类条件。 本文讨论二类问题: 问题1齐次边值问题: 么“u+a么u十叮(“)=ox〔Q得到(1。3)(1。4)至少有(1.3)(1.4)具有非平凡{平旦丝一=o a沙x〔ag(1。5…     

时序逻辑电路分析方法剖析

对触发器的翻转提出了“予令”和“动令”的概念，并在时序逻辑电路的分析中用符号“↑”或“↓”代表时钟信号的上升沿或下降沿，形象地描述了触发器状态与状态方程、时钟方程间的依存关系，提出了用次态卡图分析同步时序逻辑电路的分析方法。     

热电氧化物(Ca_3Co_2O_6)_(1-x)(Ca_3Co_4O_9)_x的制备和表征

热电氧化物Ca3Co2O6和Ca3Co4O9是Ca-Co-O体系中两个确定的态,其热电性质显著不同.我们采用“快速加热法”制备了(Ca3Co2O6)1-x(Ca3Co4O9)x(x=0,0.2,0.4,0.6,0.8,1),并利用XRD、SEM等实验方法分析表征样品,系统研究了热电氧化物从Ca3Co2O6到Ca3Co4O9的转化过程.从SEM图中可知Ca3Co2O6为无规取向棒状结构,Ca3Co4O9为法向取向与表面近似垂直的片状结构,XRD结果显示x=0.4之前的样品Ca3Co2O6和Ca3Co4O9两相衍射峰并存,x=0.6以后的样品是Ca3Co4O9单相.     

多模虚奇、偶相干态的叠加态光场等幂N次方Y压缩

目的　利用多模压缩态理论,研究态 |Ψ(4)oe V〉q的广义非线性等幂次N次方Y压缩特性。方法　根据量子力学中的态叠加原理,构造了由多模虚奇相干态和多模偶相干态组成的四态叠加多模叠加态光场 |Ψ(4)oeV〉q。结果　①当压缩次数N为偶数时,态 |Ψ(4)oe V〉q始终不呈现广义非线性等幂N次方Y压缩效应: (a)当压缩次数N=4m(m=1, 2, 3,… )时,态 |Ψ(4)oe V〉q处于等幂N Y最小测不准态; (b)当N=4m-2(m=1, 2, 3,…)时,态 |Ψ(4)oe-V〉q呈现半相干态效应。②当压缩幂次N为奇数时,在一定条件下态 |Ψ(4)oeV〉q的第一正交分量和第二正交分量可分别呈现出奇数次和偶数次的广义非线性等幂N次方Y压缩效应。结论　发现了态 |Ψ(4)oe V〉q的广义非线性等幂N次方Y压缩具有某些新的物理性质。     

粒子在非均匀环上的量子行走

通过用硬币算符参数来等效量子势,研究了分离时间量子行走在封闭环上的散射动力学,讨论了单势垒和双势垒对粒子概率分布的影响。当环的格点数N=8时,单势垒破坏了无势垒时分布概率随时间周期性变化的特性,而双势垒又使得周期变化特性重新显现出来,但周期扩大一倍;当两个粒子在含有两个势垒且N=8的环上量子行走时,它们的联合分布概率也呈周期分布,在半周期的时刻,两个粒子的位置刚好调换,而且这些特性与两粒子初始的硬币态是纠缠态还是非纠缠态无关。     

时序逻辑电路的次态卡诺图分析法

讨论了同步时序逻辑电路的次态卡诺图分析法与异步时序逻辑电路的次态卡诺图的分析法,这两种方法分别是利用状态方程给出各触发器的次态卡诺图,并由次态卡诺图画出状态转换图以及利用状态方程和时钟方程绘出包含“动令”在内的各触发器的次态卡诺图,并由次态卡诺图画出状态转换图,该法是１种分析时序逻辑电路功能的新方法。     

非对称两态叠加多模量子叠加态的等幂偶数阶和压缩

根据量子力学的叠加原理,构造一类由多模复共轭相干态{zj(a)*}〉q和多模虚共轭相干态的相反态{-izj(b)*}〉q所组成的非对称两态叠加多模量子叠加态ψ〉q。利用多模压缩态理论,研究该态的等幂偶数阶和压缩效应,结果表明:当腔模总数q与压缩阶数N之积qN为偶数,即qN=2p(p=1,2,3,······),并且各个模的初始相位之和qj=1移jj、由态ψ〉q的两个分量初始相位差Δθ以及态{zj(a)*}〉q和态{-izj(b)*}〉q的各个模的振幅的乘积Rj(a)Rj(b)的和qj=1移[(Rj(a)Rj(b)]所组成的混合初始相位Δθ+qj=1移[(Rj(a)Rj(b)]分别满足一定的条件时,不论p为奇数或偶数,态ψ〉q的两个正交相位分量交替呈现周期性变化的等幂偶数阶和压缩效应,p为奇数时的压缩深度大于p为偶数时的压缩深度,这一结果是对称两态叠加多模叠加态所不具有的。     

对主从JK触发器误翻转的研究

主从JK触发器,通常是正脉冲触发,在正脉冲的负跳变时刻,触发器翻转。这种触发器在时钟脉冲cp=1期间,即在时钟脉冲持续期内,要求输入端J和K的电平不能发生变化。若J和K电平因干扰或其他原因而发生了变化,则触发器的输出次态,在某些干扰态的情况下,会跟着发生变化,从而形成误翻转。并且一旦发生了误翻转,输出端J和K的电平无论再怎样改变,也不可能再翻传回来,这就使主从JK触发器的使用范围受到了一定的限     

一个振荡周期稳定的TTL“与门”型多谐波发生器

一、引言 前曾报导,TTL“与门”型单稳态触发器,当“与门”静态处于开门和关门不同状态时,脉宽出现对偶的温度效应。本文为利用该效应,设计出了TTL“与门”型多谐波发生器,使其在一定的条件下,一周期内的温度效应互相补赏,振荡周期基本不