σ*和介子对中子星转动惯量的影响

本文利用相对论平均场理论并考虑重子八重态n,p,Λ,∑－,∑0,∑+,Ξ－,Ξ0, 对慢旋转中子星的转动惯量进行了计算. 研究发现,考虑σ*,介子的作用后中子星的转动惯量I增大了,中子星的转动惯量和质量的峰值均增大,并且其所达到峰值时所对应的中心能量密度εc也都增大了.     

σ*和φ介子对中子星转动惯量的影响

本文利用相对论平均场理论并考虑重子八重态n,p,Λ,∑-,∑0,∑+,Ξ-,Ξ0, 对慢旋转中子星的转动惯量进行了计算. 研究发现,考虑σ*,φ介子的作用后中子星的转动惯量I增大了,中子星的转动惯量和质量的峰值均增大,并且其所达到峰值时所对应的中心能量密度εc也都增大了.     

温度对前身中子星转动惯量的影响

本文利用相对论平均场理论并考虑重子八重态n,p,Λ,∑-,∑0,∑+,Ξ-,Ξ0, 研究了温度对前身中子星转动惯量的影响. 研究发现: σ0,ω0,ρ0介子的势场强度以及中子和电子的化学势均随温度的升高而明显降低. 随着温度的升高, 前身中子星的转动惯量及其最大值增大,温度越高,最大转动惯量增大的幅度也越大. 另外,温度越高,前身中子星越在较低的中心能量密度、较大的半径和质量处达到其转动惯量的最大值.     

σ^＊和Ф介子对中子星转动惯量的影响

本文利用相对论平均场理论并考虑重子八重态{n，p，△，∑^-，∑^0，∑^＋，∑^-，∑^0}，对慢旋转中子星的转动惯量进行了计算．研究发现，考虑σ^＊，Ф介子的作用后中子星的转动惯量，增大了，中子星的转动惯量和质量的峰值均增大，并且其所达到峰值时所对应的中心能量密度εc也都增大了．     

超子同位旋相互作用对中子星转动惯量的影响

 利用相对论平均场理论,考虑重子八重态{n,p,Λ, Σ^-, Σ⁰, Σ⁺,Ξ^-,Ξ⁰},研究了超子同位旋相互作用对中子星转动惯量的影响.研究发现:考虑到超子同位旋相互作用,当x_ρ 分别取2,1,2/3时,中子星的转动惯量依次减小,同一中子星质量以及当半径R>13.961km时同一中子星半径所对应的转动惯量也均依次减小;而当半径R<13.961km时,对同一中子星半径所对应的转动惯量来说,x_ρΣ=2/3对应的转动惯量最小,x_ρΣ=2所对应的较大,而x_ρΣ=1 相应的转动惯量最大.     

奇异数为-5的双重子态结构

在手征SU(3)夸克模型和推广SU(3)手征夸克模型下,应用共振群方法研究了奇异数为-5的双重子系统的结构,主要分析了标量介子混合角对系统结合能的影响.结果表明,无论是哪种混合,双重子Ξ*Ω都是束缚态.在手征夸克模型下,混合角为-18°和19°时,Ξ*Ω系统结合能大致相同;但在理想混合下,因为σ场没有贡献,系统的结合能会大大减少.同时还发现,考虑混合角时的结合能远小于不考虑混合角时的结合能.本文工作对标量介子混合角问题的研究提供了一些有意义的信息.     

超子耦合参数对前身中子星引力红移的影响

利用相对论平均场理论,考虑重子八重态{n,p,Λ,Σ-,Σ0,+,Ξ-,Ξ0}, 研究了超子耦合参数对前身中子星引力红移的影响. 研究发现：作为中心能量密度函数的引力红移随中心能量密度的增大而增大,并且它对超子耦合参数较敏感.对于不考虑超子的情形,引力红移最大.同时作为质量函数的引力红移对超子耦合参数也较敏感;我们的计算结果间接地被证明与天文观测相符. 研究还发现,作为M/R函数的引力红移对超子耦合参数不敏感.     

核子耦合参数对中子星中超子相的影响

中子星中超子的出现以及超子的比例对中子星的性质具有重要影响,不同的核子相互作用模型如何影响中子星中的超子是一个重要物理问题.从相对论平均场理论出发,选取不同核子耦合参数,计算了中子星中超子的数密度,发现不同类核子耦合参数对中子星中超子出现和中子星向超子星转变的转变密度有不同影响,而且核子相互作用的σ介子势和ω介子势影响显著,而ρ介子势影响较小.这些结果对大质量中子星性质的理论研究具有重要参考价值.     

超子耦合常数对中子星性质的影响

采用相对论平均场理论(RMFT)下的GL85参数组,在考虑超子(Λ,Σ+,Σ0,Σ-,Ξ0,Ξ-)自由度下,研究超子耦合常数的选取对中子星内粒子数密度分布、状态方程及质量-半径关系的影响.结果表明:随着超子耦合常数的增大,超子Σ-的出现密度增大,其他超子(Λ,Σ+,Σ0,Ξ0,Ξ-)的出现密度变小,状态方程变硬,中子星的引力质量变大而半径变小;当超子耦合常数从0.4增大到1.0时,中子星质量从1.36M⊙(M⊙=1.99×1030kg为太阳质量)增大到1.97M⊙,相应的半径由12.1km减小到11.3km.并得到与中子星质量下限(1.4M⊙)对应的超子耦合常数值.     

超子排斥势和弱吸引势对中子星性质的影响

从相对论平均场理论出发,研究了不同超子势下,超子耦合常数对中子星性质的影响．对4种不同的超子势进行了计算,计算发现,∑强排斥势和Ξ的弱吸引势都将抑制超子的产生．作者通过对不同超子势的计算得到以下结果：∑排斥势越强,状态方程越硬,其所得中子星的最大质量越大．计算得到中子星的质量为1．32～1．45M⊙（M⊙为太阳质量）,与实际观测基本符合．     

ℵ0-弱基及相关问题

证明在空间X中下列论述等价:(1)X有σ-离散的()0-弱基;(2)X有σ-局部有限的()0-弱基;(3)X是()0-弱第一可数的()空间,()0-弱基是开、闭遗传的,点可数()0-弱基是cs*-网.并讨论()0-弱基,sn-网,cs-网以及cs*-网的关系.     

L^2（X,A,μ）上的Schatten类复合算子的特征

设(X,A,μ)是σ-有限测度空间,C     

激子效应对抛物量子点中光电导的影响

利用记忆函数方法研究了抛物量子点中的光电导,并导出了光电导的解析表达式.以典型的GaAs/Ga1-xAlxAs抛物量子点为例作了数值计算,结果表明,在弱耦合区域,随着抛物势频率的增加,光电导会随之增强,而在强耦合区域,光电导会随之减弱;在弱耦合区域,随着抛物势频率的增加,光电导峰会向左漂移,而且抛物势频率越大,光电导曲线越不对称;考虑了激子效应后的光电导比未考虑激子效应的光电导大了10%以上.     

Szasz-Durrmeyer算子的逼近

对于Szasz-Durrmeyer算子,周定轩曾用光滑模ωφ^2(f,t）和ω^1(f,t)讨论了λ=1的情况,Ditzian用光滑模ω^2(f,t）和ω^1(f,t)解决了λ＝0的情况,然而对于原算子,Ditzian曾用统一光滑模ωφ^2λ（f,t)给出了一个有趣的点态逼近等价定理,统一了有关古典连续模及Ditzian-Totik模的逼近结果。对于Durrmeyer型的算子,由于一阶矩不为零,要想得到类似的结果,需要克服许多困难。本文中引入一个新算子,利用光滑模ωφ^2λ(f,t）和ω^1(f,t）之间的关系,得到了一个完美的等价定理,推广了以前的结果。     

The strangest lifetime:a bizarre story of τ(Ω0c)

For ground-state singly charmed baryons,the Λ+c,Ξ+c and Ξ0c form an antitriplet representation and they all decay weakly.TheΩ0c,Ξ1+c,Ξ1+c and ∑++,+,0c form a se...     

((≡))-N相互作用的初步研究及4(≡)He、8(≡)He、11(≡)B结合能的计算

利用手征SU(3)夸克模型,采用共振群方法得到((≡))-N作用相互非定域位以及((≡))超子与10(≡)He壳心核的相互作用势,并利用其计算4(≡)He、8(≡)He、11(≡)B的基态结合能.计算结果表明利用手征SU(3)夸克模型能得到与实验相近的结果.同时本文也对(≡)超核结合能的性质做了初步研究,以进一步加深对重子-重子相互作用的了解.     

关于特征值问题的规范变换

本文指出了能用不含η的规范变换把特征值问题φx(-ηU+V)φ,φ=φ1φ2U=u1 u2u3 u4,V=vv31 vv42(1)化为下列一般形式的特征值问题Φx=(-ηU′+V′)Φ,Φ=ΦΦ21U′=-1-u0 1,V′=00 0v(2)的充要条件,并给出了规范变换及函数u,v的表达式,然后进一步说明了可以将(2)所对应的非线性发展方程化为(1)所对应的非线性发展方程。     

方程-△u-μ(u|x|2)=u2*-1+σf(x)极小正解的存在性

考虑了半线性椭圆型方程-△ u -μ u|x|2 =u2 * - 1 +σf ( x) ,　 u∈ H0 1 (Ω ) ,u >0 ,N >2 .这里 ,0∈Ω,Ω RN是一个光滑有界区域 ,σ>0是一个参数 ,μ <μ=( N -2 ) 2 /4 ,f ( x)是 L∞ (Ω)中一个给定的函数 ,并且 f ( x) 0 ,f ( x) 0 .利用隐函数定理及上下解方法 ,我们得到了一定条件下 ,方程极小正解的存在性 .