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1.
设f(z)=h(z)+g(z)=z+sum (a_nz_n) from n=2 to +∞+sum(b_nz~n)from n=1 to +∞为定义在单位圆盘U上的调和映照,满足条件sum(np) from n=2 to +∞(|an|+|bn|)≤1-|b1|,证明当0
相似文献
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3.
给出有限域Fq上n×n轮换矩阵的特征多项式和极小多项式的表达式,并给出当n=2v时,二元域F2上n×n轮换矩阵的特征多项式与极小多项式相等的充要条件,即轮换矩阵circ(c0,c1,…,c2v-1)的特征多项式与极小多项式相等当且仅当c1+c3+c5+…c2v-1为奇数或0时. 相似文献
4.
《河南大学学报(自然科学版)》2003,33(2):37-40
给出有限域Fq上n×n轮换矩阵的特征多项式和极小多项式的表达式,并给出当n=2p时,二元域F2上n×n轮换矩阵的特征多项式与极小多项式相等的充要条件,即轮换矩阵circ(c0,c1,…,cv2v-i)的特征多项式与极小多项式相等当且仅当c1+c3+c5+…c2v-i,为奇数或0时. 相似文献
5.
湍流时动能校正系数α的计算 总被引:1,自引:0,他引:1
成庆堂 《河南师范大学学报(自然科学版)》1990,(1)
<正> 湍流时动能校正系数α可以用下式计算:α=(n+1)~3(n+2)~3/[4(3n+1)(3n+2)]运用此式可以很方便地求出不同n值时(或不同Re值时)α的数值。例如:当4×10~43.3×10~6时,n=1/10,α=1.031。 相似文献
6.
俞金元 《四川师范大学学报(自然科学版)》2009,(2)
对于不定方程Пk=1^n(k^2+1)=a·m^2,J.Cilleruelo证明了当a=1时,当且仅当n=3方程有解.证明了当a=5和7时,此方程无解;当a=17时,方程只有唯一解;还证明了一般情形,当a满足(a,17×101×1297×739601)=1且a的最大素因子p(a)≤2×738740时,当n〉3,方程无解. 相似文献
7.
曹佑安 《湖南文理学院学报(自然科学版)》2001,13(3):5-12
设n是特征为2的整环上由所有严格上三角(n+1)×(n+1)矩阵构成的李代数.本文的目的是确定李代数n的自同构群.我们证明当n≥3时,n的任一个自同构ψ能表示为ψ=ω@σ@ξ@μ,其中,ω,σ,ξ,μ分别是n的图自同构,内自同构,极自同构中心自同构. 相似文献
8.
沈明刚 《上海师范大学学报(自然科学版)》2001,30(4):23-27
一个m×n阶矩阵,其元素取自集合{a1,a2,…,ak},满足每一行的元素互不相同,称这个矩阵为基于k的一个m×n阶行拉丁矩.设R是一个m×n阶拉丁矩,它的n个不同行不同列的且互不相同的元素称为R的横截.当m>2n-2时,给出了一个求m×n阶行拉丁矩横截的新方法,并证明了当k>n时,任一个基于k的(2n-2)×n阶行拉丁矩有横截存在. 相似文献
9.
本文用带电粒子在磁场中运动的 Landau 理论和 GL 超导电性理论相结合[1—5],计算了由不同 GL 参量(K_i)相区别的、堆积在大块超导填底(K_2)上的(1)薄的(K_1)和(2)厚的(K_i)膜的两种极限情况系统的第三临界场 Hc_3,以及(3)三薄层超导膜系统(K_1—K_2—K_1)的临界场 H_K。结果表明,在情形(1)中,当 K=K_1/K_2=1时,Hc_3与半无限空间样品的 H°c_3相一致。当 K≥1时,Hc_3≥H°c_3:而当 K≤时,Hc_3≤H°c_3。在情形(2)中,当 K=1或 K_1层厚 d→∞时,则 Hc_3=H°c_3。当K≤1时,Hc_3≥H°c_3。当 K≤1时,Hc_3≥H°c_3。所得的这些结果对实验结果作了分析。在情形(3)中,当 K≥1时,H_K=K°,H_(K°K)是同厚度单层薄膜的临界场。当 K≤1时,H_K=3K°_K;而当 K≤1时,H_K≤H°_K:当 K<<1时,则 H_K 随 K~(1/2)而变化。当 K=1时,K_K=H°_K。与 Ginzberg 的结果一致。 相似文献
10.
李树平 《牡丹江师范学院学报(自然科学版)》2004,(3):5-6
1 Hanoi塔问题
问题的提出:Hanoi塔由n个大小不同的圆盘和三根木柱a,b,c组成.开始时,这n个圆盘由大到小依次套在a柱上,如图1所示. 相似文献
11.
本文旨在证明具有光滑对合 T的 r维闭流形 M,如果对合的不动点集为 F =∪mi=1 CPi(2 n) ,其中 n≥ 1 ,那么有 :(1 )当 r =4 n时 ,(M,T)协边于 (F,恒同映射 ) ;(2 )当 r=8n时 ,(M,T)协边于 (F× F ,twist) ;(3 )当r>4 n,且 r≠ 8n时 ,(M,T)协边于零 相似文献
12.
13.
Harary图的偶匹配可扩性 总被引:2,自引:0,他引:2
对Harary图的偶匹配可扩性进行了研究,得到结论:对于任意的n1,仅当n=2,3时H3,2n是BM可扩图;对于任意的n(n≥3),H4,2n均不是BM可扩图;对于任意的n(n≥3),当n=3,4时,H5,2n是BM-可扩图;当n≥5时H5,2n不是BM可扩图;对于任意的n(n3),r≥6时,Hr,2n是BM-可扩图等等. 相似文献
14.
陈纲 《烟台大学学报(自然科学与工程版)》2006,19(4):245-252
Gould,Jacobson和Lehel考虑了下述经典Turán型极值问题的一个变形对于给定的图H,确定最小的偶数σ(H,n),使得每一个n项可图序列π=(d1,d2,…,dn),当σ(π)=d1+d2+…+dn≥σ(H,n)时,π都有一个实现G包含H作为子图.本文确定了σ(K1,2,2,n),8≥n≥5,及当n≥6时,σ(K2,2,2,n)之值,其中Kr,s,t是r×s×t完全三部图. 相似文献
15.
令R是含有单位元1且2为其可逆元的可换环,M(n,R)表示R上所有n×n阶矩阵形成的代数,N(n,R)表示R上所有严格上三角矩阵所形成的M(n,R)的子代数.本文具体刻画了N(n,R)上的任一若当导子,即N(n,R)的每一个若当导子均可被唯一地分解为内导子、对角导子和中心导子之和. 相似文献
16.
王传固 《湖南大学学报(自然科学版)》1982,9(1)
本文得到了以下结果: 1.p阶n色图,当n=p和n=p-1时,可由它的任何三个主子图重构;当n=p-2和n=p-3时,可由它的n色主子图重构。2.p阶n色图(n≤p-2),当每种颜色至多着上两个点时,可由它的n色主子图重构。 相似文献
17.
本文用带电粒子在磁场中运动的Landau理论和GL超导电性理论相结合,计算了由不同GL参量(K_i)相区别的、堆积在大块超导填底(K_2)上的(1)薄的(K_1)和(2)厚的(K_1)膜的两种极限情况系统的第三临界场Hc_3,以及(3)三薄层超导膜系统(K_1—K_2—K_1)的临界场H_k。结果表明,在情形(1)中,当K=K_1/K_2=1时,Hc_3与半无限空间样品的H°c_3相一致。当K1时,Hc_3H°c_3;而当K时,Hc_3H°c_3。在情形(2)中,当K=1或K_1层厚d→∞时,则Hc_3=H°c_3。当K1时,Hc_3H°c_3。当K1时,Hc_3H°c_3。所得的这些结果对实验结果作了分析。在情形(3)中,当K1时,H_KK°,H_(K°K)是同厚度单层薄膜的临界场。当K>>1时,H_K=3K°K;而当K1时,H_KH°K;当k<<1时,则H_K随√K而变化。当K=1时,K_K=H°_K。与Ginzberg的结果一致。 相似文献
18.
本文以构造性方法证明:当8×2n~2型偏差分对称矩阵满足适当条件时,其元素之集可构成4n(n≥1)阶泛对角线幻方。构成二维等差矩阵的数集及由1,2,…,16n~2构成的数集仅是该种数集的特例。 相似文献
19.
关于Diophantine方程x2+4n=y3 总被引:1,自引:0,他引:1
证明了不定方程x2+4n=y3(n∈N,x≡0(mod2),x,y∈Z),其中当n≥3时整数解仅有(x,y,n)=(0,4k,3k),(±2×8k,2×4k,3k+1),(±11×8k,5×4k,3k+1),k∈N+. 相似文献
20.
《江西师范大学学报(自然科学版)》1986,(1)
我们用A_(m×n)表示m×n矩阵,A_(v×v)≥0表示A是v阶非负定阵,rkA表示A的秩,△_t表示元素全为1的t维列向量,J_(s×t)表示元素全为1的矩阵,I_t表示t阶单位阵。不致混淆时,我们将矩阵的阶数略去。我们还用A~-表示A的广义逆的一个选取,用P_A表示在R(A)的列向量所张成的空间R(A)上的投影P_A~(?)表示在R(A)的正交补间R~I(A)上的投影。X(X_i)表示从 相似文献