被动式减摇水舱周期特性的计算方法及其与试验结果之比较

周期特性是减摇水舱设计中最基本的特性参数之一。本文根据对水仓流体自由衰减振荡运动的分析研究,结合对平面水仓和U型水仓固有周期的试验研究,给出了各种减摇水仓周期的计算公式如下: 1.平面型水仓:T_t=2Bλ/(gh_0)~(1/2)其中,平面矩形水仓:λ=1 (1) 阻尼拱矩形水仓:λ=(1 π~2·2r/B·S/B(1-b/S)(3π/32 l/4S)~(1/2) (2) λ=1 0.067(S/b-1) (3) 2r/B=1/4槽型水仓;λ=(1 π~2·2r/B·S/B(1-b/S)(π/4 l/b))~(1/2) (4)2.U型水仓:T_t=2π(Le/2g)~(1/2) Le=2(h_0-α) πr 2l·A_0/A_c此外,还给出了计算值与试验值的比较结果。以上方法可供减摇水仓设计计算用。     

极性晶体中激子的性质

从文所得到的激子的有效哈密顿 H=-ahω(2-(β_1~2+β_2~2)/(2β_1β_2)-h~2/(2μ*)■-e~2/(∈_or)-(1/∈_∞-1/∈_0)e~2/re~(-ur)+ahωe~(ur) (1)出发用变分法计算激子的基态能量。选尝试波函数φ=1/π~(1/2)(Z/α)~(3/2)e~(-(z/α))r (2)则     

调幅波平均功率的讨论

本文通过积分证明了调幅波 u(t)=V_0.(1+m_a cos(aπ)/(T_n)t)cos((2π)/(T_0))t的平均功率P_调=(V_0~2)/(2R_1)(1+(1/2)m~2).指出了文献[3]中的错误之处.最后,用帕斯瓦尔定理对调幅波的平均功率做了进一步的简明解释.     

减摇水舱晃荡运动数值模拟研究

减摇水舱是一种全航速下都能起到减摇效果的减摇装置,研究减摇水舱在晃荡运动过程中减摇力矩的变化规律,是一件很有意义的工作.首先,考虑到减摇水舱在晃荡运动的过程中水舱角的变化对阻尼系数的影响,将阻尼系数看作一个时变的函数;然后求解船舶-水舱系统横摇方程,计算不同频率简谐运动形式下,减摇水舱对于船舶提供的减摇力矩;最后应用CFD方法,对水舱在上述运动形式下的晃荡过程进行3D数值模拟,求得的减摇力矩与理论计算值比较吻合.该研究工作为减摇水舱减摇力矩的计算提供了一个新方法,同时也为下一步的研究奠定了理论基础.     

Kolmogorov生态系统的浑沌现象

本文在Kolmogorov生态系统的基础上,研究当b_(12)≠0,c_(12)≠1,且内禀增长率为r_1=f+ε(λ_1+λ_2cosωt)r_2=f+ε(λ_1+λ_2cosωt)受到ελ_3cosωt的强迫激励时所产生的浑沌现象。     

浅谈连续LTI系统数学模型的几种求解方法

讨论连续LTI系统数学模型即微分方程的几种解法,对于可以用常系数线性微分方程c_0_(dtn)/~(dn)r(t) c_1 _(dtn-1)/~(dn-1)r(t) … c_nr(t)=E_0_(dtm)/~(dm)e(t) E_1_(dtm-1)/~(dm-1)e(t) … E_me(t)描述的线性时不变系统在确定性激励和起始条件(即r~((n-1))(0_-)、r~((n-2))(0-)、r’(0-)、r(0_-))下确定完全响应的几种方法,包括时间域法和变换域法,也包括导出初始值(即r~((n-1))(0_ )、r~((n-2))(0_ )、r’(0 )、r(0_ ))的方法和不必导出初始值的方法。     

具有公共原象的亚纯函数(Ⅱ)

讨论了亚纯函数的唯一性问题,证明了下述定理:设f(z)与g(z)是开平面内非常数亚纯函数,S_j={b+a_j,b+a_jω,…,b+a_jω~(n-1)}(j=1,2,3),这里n≥3,ω=cos(2π/n)+isin(2π/n),a_1~(2n)≠a_2~(2n),a_1~n≠a_3~n,a_2~n≠a_3~n.如果E_f(S_j)=E_g(S_j)(j=1,2,3),则f-b(?)c{g-b},其中c~n=1.     

关于一些Hermite-Fejer算子逼近度的注记

本文研究以Jacobi多项式的J_n(x)=sin(2n+1)/2θ/sinθ/2(x=cosθ,0≤θ≤π)的零点为基点的Hermite-Fejer插值过程H_(2n-1)(f,x).对于Lipα(0<α<1)类中函数,改进了[1]的结果:得到了H_(2n-1)(f,x)逼近有界变差函数的阶估计. 设函数f(x)∈C〔-1,1〕,x=cosθ(0≤θ≤π),J_n(x)是n阶Jacobi多项式,x_k=x_k~(n)=cosθk=cos(2kπ)/(2n+1)(k=1,2,…,n)是J_n(x)的零点,以{x_1,x_2,…,x_n}为基点的Hermite-Fejer插值算子是(见文〔1〕(4))     

球谐环形振荡势薛定谔方程的精确解

本文在新的环状非球谐振子势的基础上研究了一种新的非中心势,称之为球谐环状震荡势V(r,θ)=1/2(Mr2)ω2+(h2)/(2Mr2)((η+(A(cos2)θ)+(B(cos4) θ)/(sin2 θ)(cos2θ)).用Nikiforov-Uvaroy方法进行了研究,求出了球谐环形振荡势条件下的薛定谔方程的精确解...     

一类曲面族约束下的最速落径问题

继文献[1]之后,讨论一类可展曲面族π_λ∶y=2(λz)~(1/2) (λ,z≥0,λ是参数)约束下的落径问题。给出了依赖于参数λ的落径轨迹族 x=(λc)~(1/2)+(λ+c)sin~(-1)(c/(λ+c))~(1/2)-((λ+z)(c-z))~(1/2)-(λ+c)sin~(-1)((c-z)/(λ+c))~(1/2) y~2=4λz (λ≥0)及包络面方程。最后讨论了降落时间与参数λ的关系.     

勒襄特多项式的推广

1.我们知道勒襄特多项式的拉伯拉斯第一积分为 P_n(z)=1/πz+(z~2-1)~(1/2)cosφ}dφ,(1.1) 这里(z~2-1)~(1/2)可取其中任意一支。因此有 P_n(z)=1/2π〔{z+(z~2-1)~(1/2)cosφ}~n+{z-(z~2-1)~(1/2)cosφ}~n〕dφ.(1.2) 于是定义 P_n(z,ω)=1/2π〔{z+(z~2-1)~(1/2)cosφ}~n+{z-(z~2-1)~(1/2)cosφ}~n〕dφ,0≤ω≤π;(1.3)     

Bounds for the smallest eigenvalue of an irreducible nonsingular M-matrix 关于不可约非奇M—矩阵最小特征值的界

令ω_0是矩阵 A=(a_(ij mxn)的最小特征值,且 AX_0=ω_0X_0,p_i=|aij|,M(i.j)=1/2{aij+aii-[(aii-ajj)~2+4PiPj]~(1/2)},M~*(i,j)=1/2{aii+ajj-[(aii-ajj)~2+4|aij·aji|]~(1/2)}r=(aii-p_i),R=(aii-p_i),m=M(i,j)M=M(i,j),m~*=M~*(i,j),我们在文中将证明:如果存在一个符号矩阵 S(由1和-1构成的对角阵),使得=SAS 为一个不可约非奇 M—矩阵,则有下列结论成立:(1) ω_0是正实单根,且 X_0=Sx_0是正向量。(2) ω_0相似文献   

亚纯函数的级的估计

f(z)是一个亚纯函数,g(z)是f(z)的一个齐次微分多项式且f(z)与g(z)有相同的级。方程f(z)=0,f(z)=∞,g(z)=1的根分布在射线束;re~(iω)_1,re~(i(?))_1,…re~(iω)_(?)(r≥0,q≥1)上,并且δ(0,f)+δ(∞,f)+δ(1,g)>0。则f的级ρ必是有穷的,且 ρ≤β=sup{π/ω_2-ω_1,π/ω_3-ω_2,…,π/ω_(q+1)-ω_q} [ωq+1=2π+ω_1]     

关于二元连续周期函数用Vallèe—Poussin和逼近

设Q={(x,y) |-≤x,y<π},△=a~2/ax~2+a~2/ay~2是Laplace算符,函数类△~rH 1, _2(r=0,1,2,……)由C(Q)中有直到2r阶偏导数并满足下述条件的函数f(x,y)组成:记ψ(x,y)=△~r(f)=△(△~r(-1)(f)),(△~o(f)=f),则对任意的-π≤x,x′,y,y′<π,成立着:|ψ(x,y)—ψ(x′,y′)|≤ψ_1(|x—x′|)+ω_2(|y—y′|),其中ω_1(t),ω_2(s)是任意给定的连续模,又f(x,y)∈C(Q),S_i,i(f:x,y)为f的Fourier部分和,而f(x,y)的Vall e-Poussin和是指量σ_(nm)~(kp)(f:x,y)=1/k+1 1/p+l sum from j=0 to sum from i=0 to pSn-j,m-i(f:x,y)文中讨论了量当n.m→∞时的渐近状态,在一定的条件下得到了渐近等式。所得结果是[3]中r=0时结果的推广,同时,简化了[3]中的余项。     

大型控制系统在镇定理论中的分解问题(1)

本文应用李雅普诺夫函数分解法研究了大型定常线性控制系统 X_i=A_(ii) B_(ii)U_i sum from j=1 j≠i to S(A_(ij)X_j) sum from j=1 j≠i to S(B_(ij)U_i)(i=1,2,…,s)在镇定理论中的分解问题;同时给出了分解系数的估计公式,我们有以下定理:假设孤立系统(2.3)是能控和能观测,不论孤立子系统(2.4)的零解是部分渐近稳定,部分不稳定,存在▽_1>0,▽_2>0,使当E_1<▽_1,E_2<▽_2时,则大型定常控制系统(2.2)的闭环大系统的零解是渐近稳定的。此处▽_1=min[h_4/4(h_2 N~2H)(n-ni),i=1,2,…,s] ▽_2=min[h_4/4m~2r(h_2 N~2H)(n-ni),i=1,2,…,s]     

关于无穷级亚纯函数的公共包莱尔方向

以下用Δ_α表示z平面上以正买数轴为分角线顶点在原点且角度为απ的角域,其中0<α<1。引理1.函数z=ψ(u)=((1+u)/(1-u))~α为把单位圆|u|<1变成角域Δ的保角变换,且若记D=ψ(|u|相似文献   

2n阶非线性时滞微分方程解的振动性与渐近性

本文证明了方程y~(2n)-sum from i-1 to mpi(l)f_i(g_i(l))=r(l)在条件: lim/ sum from i-1 to m Li integral from (t) to t (g_i(l)-g_i(s)) gi~(2n-2)(S)/(2n-1)! pi(s)ds>1 下,其有界解是振动的,或y →0 k=0, 1, 2, …, 2n-1     

Pythagorean三角形的结构

本文给出Pythagorean三角形(x,y,z)的一般形态,即x、y、z呈形x=k/4{[(2a_0 d) c_02~(1/2)](1 2~(1/2))~(2n) [(2a_0 d)-c_02~(1/2)](1-2~(1/2))~(2n)-2d}y=k/4{[(2a_0 d) c_02~(1/2)](1 2~(1/2)) [(2a_0十d)-c_02~(1/2)](1-2~(1/2)~(2n) 2d}z=k2~(1/2)/4{[(2a_0 d) c_02~(1/2)](1 2~(1/2))~(2n)-[(2a_0 d)-c_02~(1/2)](1-2~(1/2))~(2n)}其中a_0 、c_0、d、k∈N,n∈N~ =NU{0}且(a_0,a_0 d,c_0)∈M_d.     

一个推广的Hardy-Hilbert不等式及应用

通过给出如下形式的权系数的估计式ω(n,r)<πsin(π/r)-2r+13r(r-1)(2n+1)1-1r+(2n+1)-1[]r,n∈N,r>1从而得到Hardy-Hilbert不等式的一个新的改进形式.     

平面双质体自同步振动机的同步理论

本文提出了平均转矩差法,并应用这种方法得出了该种机器的同步性条件(同步性判据),即 |H_α|≤1 H_α=ΔMg-ΔMf/m_α~2ω~2r~2A_α;式中其次,给出了该种机器同步运转状态的稳定性条件(稳定性判据),如下式所示:A_α>0(当cosΔα_0=0～1时)A_α<0(当cosΔα_0=0～-1时)最后,理论公式通过实验验证,结果是满意的。