裂纹尖端位错发射与运动的分子动力学模拟

带缺陷的高强度X80管线钢基体相α-Fe裂纹顶端的变形机理对于揭示该材料的失效机理是非常重要的.采用嵌入原子方法（EAM）描述原子间作用势,由大型分子动力学并行软件LAMMPS（Largescale Atomic/Molecular Massively Parallel Simulator）,建立足够大的模型以避免边界对位错发射与运动的影响,对中心裂纹板施加远场应力载荷,获得了裂尖发射位错的临界应力强度因子.模拟结果显示,在远场应力作用下,裂纹尖端出现了间歇性发射出位错的现象,即,首先在裂尖沿［1 1〖     

世界首次非均匀材料力学国际会议

国际非均匀材料力学会议(简称ICHMM)于2004年6月21-26日在重庆市及长江“神州”号轮船上分两阶段进行。第一阶段是传统性的国际会议，它通过11个大会报告及32个分组会议以揭示当今非均匀材料力学的进展。第二阶段则针对8个前沿性的研究领域进行专题讨论以探索新的研究方向。     

自生长Al2O3—Al复合材料的制造及形成机理研究

熔融态铝合金表面的Al_2O_3膜在一定工艺条件下可被破坏,由于毛细管作用,内部的金属液将沿着膜上的破缺处上升至表面并产生新的非致密氧化膜。该过程具有自组织特征,一定时间后可在液态合金表面形成一定厚度的自生长Al_2O_3-Al复合材料。材料中Al_2O_3含量可在20％-80％的范围内变化而其性能,尤其是硬度和抗拉强度可有较大提高。     

剪缩土的内时本构模型

本文对内时理论在土壤中应用的三个问题进行了研究。首先,用微观扰动弹性概念和合理定义内蕴时间,建立一种新的内时本构模型,用以描述剪缩土的基本力学特性;其次,探讨了内时本构模型的破坏和屈服问题,详细研究了破坏函数F(σ,θ)的数学表达式与土破坏准则的关系;最后,讨论了只用一条静水压缩曲线和一条常规三轴压缩曲线确定模型参数的方法与步骤,并用粘土试验资料检验了模型。     

铸造镁合金弹塑性多尺度模型数值分析

为了实现应力与应变等力学量跨不同尺度的定量转换,并获得跨微/细/宏观的多尺度有效本构方程,利用MTS材料实验机对镁合金(AM60)和美国通用汽车公司提供的纯镁基体进行了力学性能测试,得出镁合金和基体材料的力学性能参数,采用混合物定律,得到相应的颗粒材料力学性能.根据镁合金(AM60)结构特点,建立具有复杂内部结构(任意夹杂形状)的镁合金体胞的有限元模型,夹杂和基体的材料性能分别选用颗粒材料和纯镁基体材料力学性能参数.通过对镁合金体胞的有限元数值分析,该方法克服了目前解析法建立多尺度模型的局限性.利用所发展的多尺度本构模型对镁合金AM60的单向拉伸过程进行了数值计算,结果与实验数据吻合较好.     

压电／铁电陶瓷材料夹杂问题的力电耦合场

无限大基体中的椭球体夹杂问题是细观力学的核心问题。采用Eshelby方法，得到通过Green函数表征的压电Eshelby张量的表达关系；进而推导以应变及电位移为自变量的无限大基体中的同性及异性椭球体夹杂的力电耦合场问题解以及压电夹杂的约束张量。为建立铁电材料电畴翻转模型及材料的非线性力电耦合本构关系奠定基础。     

具层状细观结构的PD3珠光体钢的细／宏观力学分析

对层状细观结构的ＰＤ３珠光体钢进行了细／宏观分析。基于层片界面间应力、应变相容条件和复合材料混合律,得到了层状均匀夹杂的本构方程。联合这些方程与Ｋ－Ｂ－Ｗ自相容模型建立了细观与宏观间的转换。由此得到在单调和循环载荷下材料的整体响应和细观结构局部应力的演化。分析发现在薄渗碳体层中局部应力很高。这是由于软铁素体层在循环载荷下其塑性流动不断增强使载荷转向硬相。由笔者推得的强度与微结构层厚度尺寸平方根成反     

铝基玻璃微珠复合材料的研制及形成机理分析

采用不同于流变铸造和热挤压的特殊工艺，可以较好地克服熔融铝合金与空心玻璃微珠不润滑的困难，使前者能通过珠壁上的破缺充满后者的内容，形成独特的细观结构，由此制得的材料具有良好的综合机械性能。此工艺可以推广到其它种类的陶瓷颗粒材料，其形成机制包括物理和化学的两个方面。     

动力学方程Newmark方法的Neumann级数解及其收敛性

讨论了动力学方程的Ｎｅｗｍａｒｋ－Ｎｅｕｍａｎｎ级数解及其收敛性,给出了级数解的收敛性条件,以及近似解和误差的估计式。     

不可压粘性定常旋转流关于粘度的一致有界性

对于描述不可压缩粘性流体流动的 Navier- Stokes方程 ,其解的定性分析结果对于该方程的数值求解及其分歧问题的研究都是十分重要的 .经典理论认为 ,不可压缩粘性流体定常旋转流在Sobolev空间 [H1(Ω ) ]3中的范数的上界与流体粘度成反比 ,随着流体粘度的减小 ,这一上界会无限地增大 .文中利用空间分解定理、高斯公式及 Sobolev空间方法证明了不可压缩粘性流体定常旋转流在 Sobolev空间 [H 1(Ω ) ]3中存在一个与流体粘度无关的上界 .