微观sdIBM—2＋2q.p中核^138Ce正宇称能谱结构

基于微观相互作用玻色子-费米子形式体系，构造出唯象IBM-1 2q.p模型的微观实现，微观sdIBM-2 2q.p方案，应用它成功地再现了^138Ce核的基态带，β带，γ带和部分高自旋态能谱，给出了近来实验上观察到该核与单粒子态共存的集体性结构的一种解释，模型给出了一个玻色子从退耕，拆散，占据闯入轨道到参加顺排所需要的最小能量值，计算出的概观信息表明：一个d玻色子的突然拆对不会引起核状态突变；核子顺排释放的能量有利于其它玻色子再拆对；^138Ce核的高自旋态属子两准质子转动带。     

104Cd核子顺排特征的微观研究

应用微观相互作用玻色子-费米子模型的形式体系, 构造出唯象核芯 两准粒子模型的一个微观实现,微观sdIBM-2 2q.p方案. 基于唯象模型和实现方案, 导出原子核的一个d玻色子从退耦、拆散、占据闯入轨道,直到参加顺排所需的最小能量值;据此讨论了核高自旋态的微观结构及其拆对顺排次序.对104Cd核的计算结果显示微观方案较满意地描述了该核的低自旋态和部分高自旋态;核的一个d玻色子的突然拆对不会引起前后状态的显著改变. 最后,本方案指认:这些高自旋态是构建于ν(h11/2)2和π(g9/2)2上的顺排态;而实验上观测到的81 、82 和83 态则很可能分别属于两准质子顺排态、两准中质子顺排态和基态.     

双奇核168Ta高自旋态能级结构

用能量为140MeV的27Al束流轰击145Nd氧化靶,通过145Nd（27Al,4nγ）168Ta熔合蒸发反应对双奇核168Ta的高自旋态进行了实验研究．扩展了基于πh11/2×vi13/2和π5／2^＋[402]×v512^＋[642]准粒子组态下的转动带能级纲图．根据实验测量结果,对两转动带的准粒子顺排特征作了分析．通过B（M1）/B（E2）的理论与实验值比较以及168Ta相邻双奇核能级间隔系统性,进一步确定了两转动带的准粒子组态和能级的自旋字称．     

80Sr核yrast带形状相变的微观sdIBM2研究

γ射线能量-自旋曲线分析方法指认: 80Sr核的yrast带存在从U(5)振动基态到O(6)γ软转子基态的结构相变;借助微观sdIBM-2方案和实验单粒子能量值, 用了除K(np)外, 完全相同的一组参数成功地再现了它们相应的形状相变. 计算结果揭示: 80Sr的yrast带从基态起直到24+态都是集体态, 还没有出现回弯. 理论分析和计算结果表明: 对于有相互作用的中子-质子玻色子两流体, 在给定的g(σ),G(σ),K(σ)下, 增大K(np)意味着增强了核子对反抗Coriolis力拆对顺排的能     

共轭核（N = Z）低激发谱特征的微观 相互作用玻色子模型研究

在唯象和微观玻色子相互作用模型（IBM）中, 由于存在中子-质子自由度, 它们对激发能的相对贡献率始终没有研究清楚. 本研究提出: 假定处在同一大壳层上中子数和质子数相等（N = Z）的共轭核中, 它们对低激发态应该贡献出相等的激发能, 这就绕开了对它们能量分摊评估的一大难题. 本文采用28~50核子大壳层的实验能级值, 对6个偶-偶核, 64Ge6832, Se34, 72Kr7636 , Sr38 , 80Zr40 和84Mo42, 的低激发能谱作了理论计算, 计算能谱很好地再现了复杂的实验测量谱, 支持上述推测. 据此得到的能级值, 中子-质子间等效相互作用强度参数等可以作为进一步研究的起点.     

Ba同位素系列核谱的微观研究

本文用以玻色子展开和MJS代换为基础的微观方案研究~(122-134Ba偶同位素系列核谱从转动型向γ-不稳型的相变,直接检验了由微观方案导出的IBM-2哈密顿量的合理性。     

双奇核~(168)Ta高自旋态能级结构

用能量为140MeV的27Al束流轰击145Nd氧化靶,通过145Nd(27Al,4nγ)168Ta熔合蒸发反应对双奇核168Ta的高自旋态进行了实验研究.扩展了基于πh11/2νi13/2和π5/2 [402]ν5/2 [642]准粒子组态下的转动带能级纲图.根据实验测量结果,对两转动带的准粒子顺排特征作了分析.通过B(M1)/B(E2)的理论与实验值比较以及168Ta相邻双奇核能级间隔系统性,进一步确定了两转动带的准粒子组态和能级的自旋宇称.     

129Cs的原子核形状研究

利用重离子融合蒸发反应124Sn(11B,6n)129Cs布居了129Cs的高自旋态,束流能量为65 MeV。实验重建了129Cs的能级纲图,几条新的能级被观测到。利用多普勒线移衰减法测量了部分转动带的能级寿命,提取了129Cs转动带的电四极矩。转动带的旋称劈裂显示,g7/2,h11/2转动带的顺排分别来至于质子顺排和中子顺排。根据提取的电四极矩分析可以看出,在较低自旋处,h11/2转动带的电四极矩小于g7/2转动带;129Cs的3个转动带在准粒子顺排后,原子核形状均发生了明显变化。TRS理论计算结果较好反映了g7/2,h11/2轨道质子对129Cs原子核不同γ形状的驱动效应。     

微观sdg相互作用玻色子模型理论方案

提出了一种研究sdg相互作用玻色子模型的微观基础的理论方案.它是以壳模型组态及核子-核子有效相互作用为出发点,以玻色子展开和MJS代换为基础的SdIBM微观研究方案的推广.运用该方案计算了~(72)Ge核的能谱,计算结果与实验相符.     

^52Fe核的混合对称态和同位旋结构

应用含有同位旋的相互作用玻色子模型研究了^52Fe核的低能谱及电磁跃迁的特性．利用现有的实验数据,对该核的T=0,1和2同位旋激发态、低能对称态和混合对称态进行了系统研究,发现^52Fe核的最低的混合对称态是23^＋态．理论计算值和现有的实验数据符合得很好．模型计算预言了T=0的02^＋态的值．     

相互作用玻色子-费米子模型的微观研究和奇质量Eu同位素基带的计算

本文阐述一种研究相互作用玻色子—费米子模型微观基础的理论方法。导出了微观哈密顿量及其在全对称态子空间中的等效算符,并计算153,155Eu的基态转动带,结合152’153Sm研究结果的分析,表明奇A核与偶偶核微观描述的理论确可置于统一的理论框架中。本文也考察了模型参数对能谱的效应及全对称近似。指出全对称近似在定性方面是合理的。     

质子与原子核碰撞J/ψ产生过程中的能量损失效应

在考虑初态部分子分布函数核效应、入射质子的能量损失效应,以及末态粲夸克对能量损失效应的基础上,对质子-原子核碰撞J/ψ产生过程的微分截面比RW/Be(xF)进行了领头阶的唯象分析,并与E866实验数据中代表J/ψ粒子在靶核外产生的实验数据进行比较,确定了粲夸克对的能量损失值(0.69±0.23)Ge V/fm.研究结果表明:当J/ψ粒子在靶核外形成时,末态粲夸克对的能量损失效应是影响J/ψ粒子产额压低的主要核效应;当xF较大时,初态入射质子的能量损失效应也是不可忽略的.     

^72Kr核中yrast带结构演化的微观研究

γ射线能量-自旋曲线分析方法指认:72Kr核的yrast带的基态到16+态中存在从振动基态到转动基态的结构相变;借助微观sdIBM-2方案和实验单粒子能量值,用了除K以外,完全相同的一组参数成功地再现了它们相应的基态相变.计算结果揭示:72Kr的yrast带从基态起直到16+1态都是集体态,表明它们还没有出现回弯;相变共存区是6+～8+态;8+态是转动稍占优势的态,而6+态是振动稍占优势的态.理论分析和计算结果预言,第一个两粒子态18+极可能是两中子准粒子态.     

相对论平均场理论中Zr同位素链壳修正的微观研究

基于轴对称形变约束的相对论平均场理论, 考虑微观质心修正, 计算了Zr同位素链偶偶核的位能曲面, 并利用Strutinsky壳修正方法从相应的单粒子能级中提取了壳修正能量, 研究了Zr同位素链的壳结构变化. 结果表明, 形变约束的相对论平均场理论能很好地描述Zr同位素链的基态性质. Zr同位素链壳修正能量显示出明显的壳效应, 随中子数变化有较强的同位旋依赖性; 同时, Zr同位素链壳修正能量具有复杂的形变依赖性, 对稳定形变原子核的形成有重要的作用.     

原子核 168 Er低能激发谱中的1+态

利用前斯提出的sdd‘玻色子相互作用模型的理论方案描述转动核^168Er低能激发谱中的全部1^ 态，计算^168Er能谱中1^ 态到基态的B（M1）跃迁值以及1^ 态的B（M1）跃迁分支比。结果表明，用d及d‘玻色子激发耦合模式能较好的描述1^ 态的能谱以及1^ 态的B（M1)跃迁和1^ 态的B（M1）跃迁分支比。     

微观相互作用玻色子模型中热166,168,170Er核比热容及其相变的数值研究

应用微观相互作用玻色子模型，制备了偶166，168，170Er同位素的零温能谱，其值与最新的实验结果符合得比较好；采用正则系综理论，计算出核的有限温度比热容，基地比热峰是相变信号和对序参量的分析，有可能统一描述核发生的热激发模式相变，核形状相变和从超流相到正常相相变。     

Te偶同位素质子对跨光激发的微观研究

利用质子对跨壳激发的微观方案，通过对Ｔｅ核偶同位素的具体计算，得到与实验符合较好的结果，从而解释了Ｔｅ核闯入态现象     

锕系核四准粒子激发带性质的研究

利用锕系偶偶核及与其紧邻的奇Ａ核转动谱，计算了锕系偶偶核基带及与其紧邻的奇Ａ核基态的转动惯量。结果表明，转动惯量存在系统的奇偶差。讨论了这种奇偶差存在的原因。并通过计算锕系偶偶核两准粒子和四准粒子激发带的转动惯量比值Ｒｅｘｐ，详细分析了造成准粒子激发带转动惯量之间关系Ｒ的实验值与理论预言值不符的原因，并探讨了有关物理机制，进而揭示堵塞效应的重要影响及ＢＣＳ理论的局限性。     

偶偶核结构相变的微观相互作用玻色子模型方案的分类与特征

本文基于相互作用玻色子模型的微观方案,探讨了从自由价核子到构建出Arima哈密顿量的两次结构突变:核子配对成理想玻色子(玻色化)和理想玻色子集体化(有序化),据此将原子核相变划分为基准态重组型和玻色子破对型两类.最后,讨论了微观相互作用玻色子模型研究原子核相变的特点与不足.     

Fe和Ni丰质子同位素中同位旋矢量巨偶极共振

以完全自洽的方法系统地研究了Fe和Ni的丰质子同位素中同位旋矢量巨偶极共振(IVGDR),并且使用Skyrme Hartree-Fock加上Bardeen-Cooper-Schrieffer (BCS)近似的方法来计算基态的性质。采用准粒子无规则相位近似法(QRPA)研究丰质子核中偶极激发态的性质,同时在计算中考虑了SLy5 Skyrme相互作用和密度依赖配对作用。除了巨偶极共振(GDR)之外,还在能量低于10 MeV的区域中发现了矮偶极共振(PDR),接近质子滴线的核子的能量加权求和规则约占经典的TRK求和规则的3%左右,并且随着各同位素链上质量数的增加,其值呈递减趋势。通过偶极激发强度和质子、中子的跃迁密度可以看出这一低能状态是典型的具有等同位旋标量性质的矮偶极共振状态。分析给定低能状态下质子和中子2qp构型的准粒子无规位相变化(QRPA)振幅,发现只有一两个质子构型做出主要贡献,它们对总QRPA振幅贡献约为99%,这种情况也表现出矮偶极共振(PDR)的集体性并不强。