关于两类中微子和两类轻子的建议

μ→e γ等蜕变方式虽和熟知的各守恒定律不相违,但在实验上却一直没有被发现。最自然的看法是:把μ介子和电子看作两种不同类型的粒子。近来,也有不少关于用实验方法来检验与μ介子相连系的中微子(以下记为λ)和与电子相连系的中微子(以下记为ν)是否相同的讨论,很可能λ和ν是不同的,鉴于这样情况,我们不妨假设轻子有两种不同类型,称μ,λ为μ轻子,称e,ν为e轻子,两种轻子数分别遵循守恒定律。     

应用吸收原理的同位素测沙仪

一、工作原理 当强度为I0的γ射线,穿过厚度为d(即放射源与探头之间的距离)的浑水之后,射线被浑水所吸收,根据水和沙对γ射线共同吸收的原理,可以推导出 式中:I0为γ射线穿过厚度为d的清水吸收体后的强度;μ沙,μ水分别为泥沙和水的线性吸收系数; d沙为泥沙的厚度,显然 d= d水+ d沙。 指数(μ沙一μ水)d沙是含沙量的线性函数,可用一个常数B和含沙量S的乘积来表示,同时,γ射线的强度可用脉冲探测器的脉冲计数率N来表示,于是(1)式可改写为 式中: N和.N0’分别为γ射线穿过厚度为 d的浑水和清水后的计数率。对上式取对数,并设A=lnN0’,则上…     

介子波函数的对称性

文献[1]提出了一个具有内部相对论性的介子结构模型。我们发现,0~(- )介子和1_(--)S波介子的Bethe—Salpeter(以下简称BS)振幅的旋量结构强烈地依赖于位势的旋量结构。若在BS方程中取投影位势V~((A))=V((T))=0,则由0~(- )介子和1~(--)S波介子的BS方程解出的旋量结构分别对应于相应介子的类自由旋量结构。在这种旋量结构中,只有     

安全转让股权

事件原由 1999年12月28日,上海A房地产经营公司(以下简称A公司)与上海市B房地产经营公司(以下简称B公司)和其他出资人一起组建了C公司(有限责任公司性质),开发上海市某商品房项目,投资比例为:A公司占10％,B公司占33％,剩余股份由其他公司分别享有。     

代非普适Z′模型中τ~-→μ~-(e~-)KK衰变

研究τ轻子味破缺衰变,有助于探索超出标准模型的具有轻子味破缺(LFV)机制的新物理.在代非普适Z′模型中,对τ~-→μ~-(e~-)KK衰变进行了研究,考虑了共振和非共振的贡献以及来自B介子衰变的限制,结果表明:在现有的参数范围内,这些衰变的分支比都能达到目前的实验上限.最新的实验上限将模型参数B_(τμ(τe))~(L(R))限制在O(10~(-3)).其中,s夸克末态的贡献远大于u(d)夸克末态的贡献,共振部分形状因子的贡献最大.分析了τ~-→μ~-(e~-)KK微分衰变率与双K介子不变质量s~(1/2)(s=m~2KK)的关系.在双K介子不变质量范围内,矢量介子φ(1020)共振占主要地位,τ~-→μ~-KK衰变的共振峰比τ~-→e~-KK衰变的共振峰高.     

半狄氏型的符号光滑测度扰动

假设(Xt,Px)是与L2(E;m)上的半狄氏型((e),D((e)))相联系的右过程.μ为符号光滑测度,Aμt为μ对应的连续可加泛函.定义广义Feynman-Kac半群Pμtf(x)∶=Ex[e-tf(Xt)].设(e)μ(f,g)=(e)f,g)+(f,g)μ,(V)f,g∈D((e)μ)=D((e))∩L2(E,|μ|),我们得到以下两个命题等价:①((e)μ,D((e)μ))是下半有界的;②对任意的t＞0,存在一个常数α0≥0使得||Pμt|2≤eα0t.如果①和②中有一个成立,则(Pμt)t≥0是L2(E;m)上强连续的半群.     

基态张量介子及其轨道激发态研究

利用Regge唯象学,首先计算了基态张量介子多重态中奇异偶素ss、粲-底介子B*c2的质量,然后计算了张量介子的Regge轨迹和斜率,最后给出了轨道激发态13F4,13H6和13K8介子九重态的质量.实验结果表明,可将fJ(2 220)和X(2 710)分别作为f'4(13F4)和f'6(13H6)的候选态进行探究,建议实验上分别在6 785 Me V,2 595Me V能量附近寻找和研究尚未观测到的介子B*c2(13P2)和K*6(13H6).分别在2 095 Me V,1 969 Me V,2 498 Me V能量附近进一步研究K*4(2 045),f4(2 050),a6(2 450)的性质.结果对在实验上寻找尚未发现的介子和相关介子的自旋-宇称安排具有一定的理论指导意义.将来可以在LHCb、BES-III等实验装置中验证.     

革新与发明

三相电机全能保护器分延时线路A和控制线路B两部分。A部分由单结晶体管BT、单向可控硅McR、三个电阻、两个电容等元件组成;B部分由三个晶体三极管BG_1、BG_2、BG_3,两个电流互感器L_1、L_2,一个继电器J、一个电位器X_1及三个电阻等元器件组成。A部分避免起动电流对电网的影响;B部分保护电机不受过载和电压变化等所损害。其原理是:电路接通,A部分开始工作。电容C_4经R_5充电,C_4两端电压逐渐上升,当升到BT管峰点时BT管导通,在R_7上产生一个脉冲输出电压,触发可控硅MCR导通,构成控制线路B的电源回路,B方开始工作,电机起动,避免起动电流的冲击影响。电机工作正常时,因为三相电机有一相导线穿过控制电路B中的电流互感器L_1、L_2,L_1、L_2上的感应电压经全波整流后分别加到晶体三极管     

卷积解算子族的乘积扰动

设A是Banach空间X中的闭线性算子,κ∈L1loc(R+;C),μ(t)是局部有界变差函数和B是一个有界线性算子.证明了如果(A,μ)生成一个指数有界的后一卷积解算子族,那么(AB,μ),(BA,μ)或(A(I+B),μ),((I+B)A,μ)也生成一个指数有界的后一卷积解算子族.     

关于一维几何复形的矩阵

<正> J.B.Kelly在[1]中讨论了n阶非负整数、对称矩阵的可实现问题(以下简称为R—矩阵),并在n≤4时,给出了判别性条件。本文从集合与点的对偶关系出发,把具有较简单的几何直观和有广泛应用(例如网络理论)的一维单纯复合形这一代数拓扑的对象与矩阵这一重要代数对象联系起来,提出了n阶对称、非负整数矩阵的一维几何实现的概念(以下简称为G.R—矩阵),并给出了     

lp空间中级数泛函的广义梯度

文[1]中,F.H.Clarke在非负完备测度空间(T,∑,μ)中,给出了LP(T,∑,μ)(1≤P＜∞)中积分泛函广义梯度满足,的条件,本文将文[1]中的条件(A),(B)改为(A※),(B※),从而将LP空间中积分泛函的广义梯度推广到lP空间中级数泛函的广义梯度。     

带有非局部积分边值的Hadamard型分数阶微分包含解的终结点型存在性定理

利用多值映射的不动点定理,给出了以下带有非局部积分边值Hadamard型分数阶微分包含解的终结点型存在性定理:{Dαx(t)∈F(t,x(t)),1te,1α≤2,x(1)=x(0),A/Γ(γ)∫η1(logη/s)γ-1x(s)/s ds+Bx(e)=c,γ0,1ηe},其中D~α表示Hadamard型分数阶导数,F:[1,e]×R→P(R)是多值映射,A,B,c是常数。所得结果将已有的单值结果推广到多值情形。     

SSPD的低抖动SFQ信号读数

运用单磁通量量子(SFQ)读取技术的超导单光子探测器(SSPD)可以实现低抖动信号的读出。通过优化SFQ读出电路的电路参数,输入电流灵敏度被改善到10μA以下,且该结果比SSPD典型的临界电流小。实验使用脉冲发生器作为输入脉冲源,结果显示测出的SFQ读出电路的抖动值远低于目前测量装置系统超过15μA的抖动电流值。SSPD连接到SFQ读出电路的测量抖动值在37 ps的半高全宽(FWHM)时的SSPD偏置电流约为18μA,这是对传统的没有SFQ读出电路,抖动为67 ps的FWHM的显著提高。     

羧基化的 MWNTs/Nafion/SiC 修饰电极对痕量铅离子的测定

采用羧基化的多璧碳纳米管(MWNTs)、Nafion及SiC对玻碳电极进行修饰,表面修饰效果采用电子显微镜进行表征,对测定条件进行了优化.并用修饰后的电极对实际水样中的铅离子进行差分脉冲阳极溶出伏安法测定.结果表明,在2.0×10-8~1.2×10-6 mol·L-1范围内,峰电流与铅离子浓度成正比.线性方程为ip=3.0186×107C+8.6165(ip的单位为μA;C的单位为mol·L-1), R =0.9916,最低检测限为3.0×10-9 mol·L-1(S/N=3).同时考察了各种干扰离子及表面活性剂的影响,结果表示此电极测定铅离子效果较好,适用于对铅离子的测定     

快速z箍缩装置的预脉冲分析

输出参数为500 kV/400 kA/100 ns的快速z箍缩(z-p inch)装置由M arx发生器、脉冲形成线、充气型V/N主开关、传输线及负载组成。z箍缩负载分别采用氖气喷气负载及金属单丝负载。为了判断主放电时负载的初始状态,该文建立了z箍缩装置的充电等效电路模型,并借助P sp ice电路模拟软件计算了形成线充电期间在负载上获得的预脉冲波形。通过分析可知:p d值为1~10 Pa.m左右的氖气负载,在装置预脉冲电压的作用下将被击穿;而直径为20μm、长度为1 cm的A l(铝)或W(钨)单丝负载,装置预脉冲电流将不能使之汽化。     

Unparticle引起的轻子味破坏衰变

在Unparticle物理模型下讨论了轻子味破坏(LFV)衰变τ-→l-(V0,P0)(其中l=e,μ,V0(P0)代表中性矢量介子和赝标介子).首先提出了Unparticle物理与标准模型粒子有效相互作用模型,然后详细计算了τ-→l-(V0,P0)的衰变宽度和分支比,系统分析了所有相关实验对耦合常数限制,并给出了适当的参数空间.结果表明:在确定参数空间内,τ→lP0衰变模式具有很小的分支比,在实验上无法观测到;而在许多参数与空间内,τ→lV0衰变模式的分支比具有量级O(10-10～10-8),这在将来的LHC和超B工厂是可以观测的.     

电泳法制备YBCO超导厚膜的电阻特性研究

采用电泳技术(EPD),将两种粉末YBa2Cu3O7-δ和1 g/mmolYBa2Cu3O7-δ 0.4 g/mmolY2BaCuO5制备成YBCO先驱膜.采用相应的烧结工艺得到高温超导厚膜A和B.研究高温超导厚膜A、B的表面形貌、晶体结构、超导转变温度.分别对高温超导厚膜A和B进行不同时间的氧处理,其零电阻转变温度有明显变化,并得到最优化的氧处理条件.     

中立型微分差分方程的振动性

本文研究中立型微分差分方程(?)的解的振动性态。我们推广文献[1]的许多结果。以下是一些主要结果。(A):设 P_i<0(i=1,2,…m)且存在一个 p_k<-1,1≤k≤m.则(*)的每个非振动解 x(t)必蕴涵(?)或-∞(t→+∞).(B):若 m=1,p_1<-1,且τ>σ_n.令λ_j=(?)(j=1,2,…,n),λ=max(λ_1,…λ_n)。最后设λ>1/e,那末方程(*)的每个解都振动。(C):设τ_1>σ_n,p_i<0(i=1,2,…,m),Q_j(t)≡Q_j(t-τ_i) t∈[t_0,+∞)(i=1,2,…,m;j=1,2,…,n)。且存在 p_k<-1.令(?)(j=1,2,…,n);μ=max(μ_1,…,μ_2).又设μ>1/e,那末方程(*)的每个解都振动。(D):设 p_i>0(i=1,2,…,m),则方程(*)的每个非振动解x(l)→0(l→+∞)。     

双Higgs模型下对B_c~-→τ_τγ衰变过程的研究

B介子纯轻衰变Bc→lv(l=e,μ)过程由于螺旋度压低导致衰变分支比很小,以致于实验上无法观测到.但人们在新物理模型:双Higgs模型下分析纯轻过程发现该过程对新物理很敏感,我们分别在标准模型和双Higgs模型下对Bc介子的辐射衰变Bc-→τ--ντγ进行了研究,发现辐射衰变受新物理影响也比较明显.双Higgs模型是在标准模型的基础上增加一个Higgs二重态,其余部分保持不变,它是标准模型最简单的扩充,模型Ⅰ,Ⅱ[1]和模型Ⅲ的区别就是后者允许树图阶的味改变中性流(FCNC).在模型Ⅱ下只考虑了荷电规范玻色子的耦合,由于MH>MB,MW>MB,那么从中间…     

关于 Lucas序列的单调性

设A和B是不等于0的实数,Lucas序列{un}和{vn}满足递归关系：u0=0,u1=1,un 2=Aun 1-Bun(n∈N);v0=2,v1=A,vn 2=Avn 1-Bvn(n∈N）。本文确定了序列{un}和{vn}单调递增的充分必要条件,并用此结论得出了当m,n为非负整数,A,B为互素的非零整数且A^2≥4B时,um(A,B)│un(A,B),vm(A,B)│vn(A.B)的必要条件。