广义Γ－环上模的Morita结构及其应用

引进广义Γ-环上模的Morita结构概念,建立模的Morita结构理论及其构造M,应用它们给出左、右Artin单广义Γ-环结构定理的证明.     

带两个位移和复共轭的广义联结问题

本文讨论解析函数的带两个位移和复共轭的如下广义联结问题。A_0(t)φ~+(t)+A_1(t)φ~+[α(t)]+A_2(t)φ~+[β(t)]+B_0(t)φ~+(t)+B_1(t)φ~+[α(t)]+B_2(t)φ~+[β(t)]+C_0(t)φ~-(t)+C_1(t)φ~-[α(t)]+C_2(t)φ~-[β(t)]+D_0(t)φ~+(t)+D_1(t)φ~-[α(t)]+D_2(t)φ~-[β(t]=g(t) (1)利用一个位移的理论与方法,文中给出了问题(1)的Noetber条件、可解的充分必要条件以及指数计算公式,     

n阶三角矩阵环上的有限嵌入模

设Γ是一个n阶三角矩阵环,其中n≥2是一个整数。给出了一个Γ-模的子模是本质子模的等价刻画与一个Γ-模的基座具体形式。特别地,作为上述结论的运用,给出了一个Γ-模是有限嵌入模的充分必要条件。     

基本粒子的旋转激发态

在文章[1]里,从结构模型出发,阐明了0~-、1~-介子和(1/2)~+、(3/2)~+重子内部结构的某些特征,并成功地解释了它们的β衰变和电磁现象。在这篇文章里,将进一步处理2~+、(5/2)~+和(7/2)~+的基本粒子。我们的观点是:这些粒子分别是上述1~-、(1/2)~+和(3/2)~+粒子的空间旋转激发态。由于在我们的模型里,基础粒子间的超强作用是与自旋无关的,这些激发态的     

VEPP-2000 e~+e~-对撞机上用CMD-3探测器测量e~+e~-→ηπ~+π~-和e~+e~-→ωπ~+π~-的截面（英文）

在VEPP~-2000e~+e~-对撞机上,CMD~-3探测器研究了e~+e~-→ηπ~+π~-→γγπ~+π~-,e~+e~-→ηπ~+π~-→π0π~+π~-π~+π~-以及e~+e~-→ωπ~+π~-→π0π~+π~-π~+π~-等过程.分析使用的是2011和2012年在1.2~-2.0Ge V能区收集的相应积分亮度为3×104nb~-1的数据.用η→γγ道测量了e~+e~-→ηπ~+π~-的波恩截面,结果与相关的实验结论相吻合;还用末态η→π~+π~-π0和ω→π~+π~-π0分别得到了e~+e~-→ηπ~+π~-和e~+e~-→ωπ~+π~-波恩截面的初步结果;e~+e~-→ηπ~+π~-波恩截面的数值还被用于确定τ~-→ηπ~-π0ντ的衰变分支比.     

关于几类Γ—半群及其相关半群

研究了单Γ－半群，左单Γ－半群，双单Γ－半群和它们的相关半群，提示了这些Γ－半群与其相关半群的结构之间的联系及它们与Ｇｒｅｅｎ关系之间的联系。     

热传递规律对广义卡诺循环性能的影响

基于较一般的热传递规律,研究传热的不可逆性对广义卡诺循环性能的影响,导得循环的最优构形及基本优化公式。由此讨论了不同热传递规律下,广义卡诺循环所具有的共同特性和主要差别,尤其对三种常见的热传递规律下循环的最优构形作了较详细的讨论。     

本原广义Γ-环的结构定理及其应用

本文给出广义Γ-环上的模和它的右算子环的概念,讨论了本原广义Γ-环的结构,得到相应的结构定理;并给出了它在单右Artin广义Γ-环上的应用．     

本原广义Γ-环的结构定理及其应用

本文给出广义Γ－环上的模和它的右算子环的概念,讨论了本原广义Γ－环的结构,得到相应的结构定理;并给出了它在单右Ａｒｔｉｎ广义Γ－环上的应用．     

VEPP-2000正负电子对撞机上CMD-3物理结果综述（英文）

2010年12月VEPP-2000正负电子对撞机上的CMD-3探测器开始运行.在质心系能量区间0.32~2GeV范围内,已经获取了积分亮度约为60pb-1的数据.目前已经得到多种强子末态截面的初步结果,尤其是e~+e~-→π~+π~-,π~+π~-π~0,K_LK_S,K~+K~-,ηγ,3(π~+π~-),2(π~+π~-π~0),K~+K~-π~+π~-,K~+K~-η,K~+K~-π0,ηπ~+π~-,ωπ~+π~-和ω→π~0e~+e~-.为正确描述角分布和不变质量分布及截面分布,多强子末态过程必须考虑其中间共振态.     

O_2~+、O_2~-、O_2~(2-)、O_3、O_3~-结构简析

O_2~+、O_2~-、O_2~(2-)、O_3、O_3~-结构是一个很重要的问题．弄清楚它们的结构就不难了解由它们所引起的化学反应及形成的化合物的性质．本文只简析它们的结构,而对于它们的性质不加详细讨论．     

通有构形的特征多项式

首先, 给出广义平凡位置构形的定义, 并研究平凡位置构形、 广义平凡位置构形、 通有构形之间的关系. 其次, 通过建立构形和简单图的关系, 给出通有阈构形的子构形线性无关的充要条件以及通有阈构形的子构形的特征多项式.     

通有构形的特征多项式

首先, 给出广义平凡位置构形的定义, 并研究平凡位置构形、 广义平凡位置构形、 通有构形之间的关系. 其次, 通过建立构形和简单图的关系, 给出通有阈构形的子构形线性无关的充要条件以及通有阈构形的子构形的特征多项式.     

Hilbert K_子模上广义框架的（强）可补性

引入Hilbert K-子模上广义框架的广义框架变换和正交投影,研究二者的关系.重新定义Hilbert K-模上的广义Hilbert基、(强)可补、直和的内积等概念,从正交投影的角度得到了Hilbert K-子模上两广义框架(强)可补的充要条件,并进行了推广.     

离子淌度理论的进展

电解质溶液的动态性质,包括度淌、电导、迁移数、扩散和粘度等。它们之间有一定的内在联系,可以由一种性质计算另一种性质。如果知道离子的淌度,从下式U_0~+=Λ_0~+/F,U_0~-=Λ_0~-/F (1)可求得离子的极限当量电导Λ_0~+或Λ_0~-。从t_0~+=Λ_0~+/Λ_0,t_0~-=Λ_0~-/Λ_0 (2)可计算离子的极限迁移数 t_0~+或 t_0~-。从能斯特——爱因斯坦(Nernst—Einstein)公式     

二阶椭圆型方程的间断Poincaré问题

§1问题的提出本文中我们讨论二阶非线性一致椭圆型方程的复形式: 并设(1.1)在多连通区域D上满足如书[1]第一章§3.二中所述相应方程的条件C,这里D的边界Γ=Γ_0+Γ_1+…+Γ_N∈C_μ~2(0<μ<1),Γ_1…,Γ_N在Γ_0所围的有界区域内,Γ_0,Γ_1,…Γ_N     

广义Abel平均在Besov空间B_1~(01)(R)上的点态收敛性

利用M.Frazier和B.Jawerth在1985年给出的Besov空间原子分解,建立了极大广义Abel平均的(B_1~(01),L~1)型不等式,由此得到了任何δ阶广义Abel平均在B_1~(01)(R)中的点态收敛结果。     

路代数的同构

设K(Δ)表示有向图Δ在域K上的路代数,本文证明:(1)K(Δ)~+与K(Γ)~+代数同构当且仅当Δ与Γ边同构。(2)K(Δ)与K(Γ)代数同构当且仅当Δ与Γ同构。     

强子结构模型的协变场论方法

近年来高能物理实验和理论研究提供了充分的根据说明强相互作用粒子具有内部结构,它们是由一些更为基本的“基础粒子”组成的。这些“基础粒子”的自旋是1/2。自旋、宇称为0~-及1~-的介子由一对正反“基础粒子”组成;自旋、宇称为(1/2)~+及~(3/2)~+的重子由三个“基础粒子”组成。     

广义半整数不完全伽玛函数及其应用

对广义不完全伽玛函数Γ(α,z;b)的性质进行了研究并得到一系列结果.特别是Γ(α,z;b),α=n+1/2,n=0,±1,±2,…的闭形式仅由误差函数表示.通过递推公式,给出了Γ(α±n,z;b),n=1,2,…的显式表示.