气体分子运动论中的2λ和2τ问题

气体分子的平均自由路程为λ,然而,如果任选一个平面来观察,发现气体分子两次碰撞之间的平均路程为2λ,气体分子的平均自由飞行时间为τ,然而当我们随机的选一个时刻来观察,发现气体分子两次碰撞之间的平均时间为2τ。在推导关系式N=N_oe -x/λ时,不需要加上这样的条件,即当x=0时,所有No个分子发生碰撞。     

考虑气体分子按自由程分布时粘滞系数的推导

<正> 在推导气体粘滞系数时,一般的教科书都首先选定一个截面,从平均的角度,假定气体分子携带截面以上一个自由程λ处的动量,无碰撞地通过截面与截面以下λ处的分子进行动量交换,如(图1) 所示.然后得到动量输运的公式,再把它与牛顿粘滞定律进行比较,得出粘滞系数的表达式.这一方法不考虑分子按自由程的分布,从效果上看,气体分子无碰撞地通过了2λ的路程,很不便于人们理解.     

混合气体分子的平均碰撞频率和平均自由程的初等推导

本文采用无引力弹性刚球模型,利用初级统计理论——气体与分子运动论,在普通物理热学范围内推导出由S种不同气体分子组成的混合气体分子的平均碰撞频率和平均自由程公式。利用此公式,得到了两种不同气体分子、洛仑兹气体分子,同种气体分子的平均碰撞频率和平均自由程。其推导筒明直观,物理图象清晰。     

基于VHS分子模型的DSMC方法研究分子蒸馏气相微观特性

为了研究分子蒸馏器内气体的微观特性,基于变径硬球分子模型,采用了直接模拟蒙特卡洛方法,考虑了分子转动能和平动能,建立了描述分子蒸馏气相传递过程的一维和二维模型,计算了不同蒸发温度下的蒸发效率,并将模拟计算值与实验数据对比,验证了模型的合理性.通过模拟分子的运动和碰撞过程,分析了蒸发温度、冷凝温度和蒸发面与冷凝面的间距等参数对气相空间的碰撞频率和分子平均自由程分布的影响.结果表明:碰撞频率和平均自由程分布的变化始终呈相反趋势;在蒸发面附近,碰撞频率和分子平均自由程分别处于各自最大值和最小值;从蒸发面到冷凝面的气相空间,碰撞频率逐渐减小,分子平均自由程逐渐增大;靠近冷凝面时,碰撞频率和分子平均自由程分别达到各自最小值和最大值;随着蒸发温度或冷凝温度的升高,气相空间同一位置处的碰撞频率增大而平均自由程减小;随着蒸发面与冷凝面的间距增加,碰撞频率在同一位置处有所增大,但在冷凝面附近更小;间距增加,同一位置处的分子平均自由程减小,但是冷凝面附近,间距越大时平均自由程也越大.     

气体分子自由程分布规律在推导气体内迁移系数公式中的作用

在推导气体内迁移系数的初级理论中,常采用这样一个简化假设:分子在通过ΔS面之前发生最后一次碰撞时离ΔS面的平均距离为一个平均自由程(?)。学生对此假设常感疑惑不解。在一些教材中由于书的作者对提出该假设的理由不理解而歪曲了迁移现象的微观机理,本文运用分子自由程的分布规律论证了这一假设是合理的。并建议编写教材时用小号字注明提出这个假设的理由,以消除读者的疑惑。     

10.7AGeV^197Au诱发乳胶核反应射弹碎片平均自由程研究

本文对10.7 AGeV197Au诱发乳胶核反应射弹碎片平均自由程进行了研究,结果表明射弹碎片的平均自由程在实验误差范围内与距射弹作用点的距离D无关,射弹碎片的平均自由程不存在反常现象.对于α射弹碎片平均自由程,实验发现在实验误差范围内与距射弹作用点的距离D、碰撞参数b、射弹α碎片多重数无明显的依赖关系,以上结论也可以通过I Otterlund等人提出的检验方法得到进一步证实.     

地球弓形激波中的湍动加热

地球弓形激波过度区的厚度远小于粒子的自由程，是一个无碰撞空间，朗道阻尼引起的无碰撞湍动加热，可以从湍动源转移和分配能量和几乎所有的粒子，太阳风的动能，在如此上的无碰撞空间里，通过无碰撞湍动加热，被转变下游的热能。     

用PC-1500计算机模拟气体分子的二维运动(摘要)

利用PC-1500计算机,用BASIC语言设计了一个模拟气体分子二维运动的实验。由计算机产生一个按指数分布的(X=e~(-R/L))自由程集合和一个0～360°之间均匀分布的方位角集合模拟分子的平面运动。这个实验是跟踪一个气体分子,从某一个给定的起点,经过N次碰撞后运动到另一位     

对2-↑λ的定性解释和定量计算

首先对输运过程中穿过参考截面△S的气体分子自由程的平均值-↑λ穿为什么不等于-↑λ而是大于-↑λ作出了定性解释，然后通过定量计算求出了-↑λ穿=2-↑λ。     

致密介质中低速渗流气体的非达西现象

气体在致密多孔介质中低速渗流时,其渗流规律在渗流曲线Q-△2p/L的低压力段和雷诺相关曲线的低雷诺数段均表现出对达西定律线性关系的偏离,存在着非达西现象.气体分子与孔隙壁的碰撞是产生该现象的物理机制,它由多孔介质的孔隙结构和气体分子的平均自由程共同决定.通过理论计算,得到了气体在致密介质中低速渗流时Q与△2p/L的关系式.     

关于n阶矩阵m次方幂的通项公式问题

《数学通报》上先后发表文献[1]、[2]、[3]，探讨“n阶矩阵m次方幂的通项公式”。文献[1]、[2]通过判别矩阵△是幂等矩阵，分别得出一类矩阵方幂的通项公式。本文构造出k次幂等矩阵的定义，然后在判别式△为三次幂等矩阵时，得出一些特殊矩阵方幂的通项公式，同时为进一步研究留下较大空间。本文还给出文献[3]定理2的两个推论。     

《热学》课堂教学改革

1988年以来，我们普通物理教研室根据教师引导与学生自觉相结合的教学原则，对普通物理《热学》部分内容的教学方法进行了改革，采用问题教学法和学导式教学法，开设了《热学》课堂讨论课。经过连续9年的教学实践，我们认为这项教学改革是可行的，达到了一定的教学效果。     

关于积分上限函数及其性质的修改设想

提出了“积分上限函数”的一种新定义，并给出了新定义下“积分上限函数”的一些性质，有效地推广了传统《高等数学》、《数学分析》等教材(如[1]，[2]，[3]，[4])中关于“积分上限函数”的相关结果。     

荒诞与真实——论卡夫卡小说的表现方式

卡夫卡的小说是独特的。他往往通过一个个荒诞的故事来表现人类的生存困境，揭示现代社会对人性的戕害。他擅长于通过梦幻般的奇特想象，运用譬喻、象征、怪诞、佯谬等手段为我们建构一个个奇异而荒谬的世界。其表现方式或许是荒诞的，但其所揭示的生话本质却是真实的。本文将着重分析卡夫卡小说的主要表现方式及其艺术魅力。     

第一类Fredholm积分方程的正则化解法

本文考察了第一类Fredholm积分方程Az=U (Z(s)∈W_2~1[a,b],U(x)∈L_2[a,b])其中,Az=(?)K(x,s)Z(s)ds,函数K(x,s)是[a,b]×[a,b]上的连续函数。这一方程的求解是一个不适定问题。苏联学者Тихонов曾在算子A是可逆的假设下,讨论过这一问题。本文运用正则化思想,通过拓广解的定义的方法,对算子A不可逆的情况作了探讨,并给出求近似解的方法。     

利用自由程的概念导出理想气体压强公式

利用自由程的概念导出理想气体压强公式周新娣（贵州师大物理系贵阳５５０００１）应用理想气体微观模型和经典统计方法推出的压强公式是分子运动论的基本规律，分子运动论认为，容器中气体对器壁所产生的压强，是大量气体分子对器壁不断壁撞的结果。现行的普通物理教材在...     

创新与传统的碰撞及调适——试谈《婚姻法司法解释三》的创新与不足

《婚姻法司法解释三》的出台在社会上引起广泛争议。人们在称赞其创新点的同时也对解释三过于强调个人自由平等主义表示不解。特别是在广大农村地区,村民受传统＂男主外,女主内＂观念的影响深刻,难免与新出台的司法解释产生碰撞。司法解释忽视了深嵌在百姓心中的传统家庭观念是产生碰撞的根本原因。而如何在创新和传统之间寻求调适路径就成为我们必须要面对和解决的问题。     

丙烯酰胺反相微乳液聚合动力学研究

通过实验绘制了复配乳化刑、丙烯酰胺和环己烷的拟三元相图。采用氧化还原引发剂，研究了丙烯酰胺反相微乳液聚合动力学，分析了单体浓度、引发剂浓度、乳化剂浓度对聚合反应速率、聚合物相对粘均分子质量的影响。得到平均聚合速率Rp正比于[M]^2.29[I]^0.571[E]^-1.180，相对粘均分子质量Mη^—比于[M]^0.268[I]^-0.770[E]-0.953。     

金属的电阻和电场的非局域效应

本文局限于电磁学电动力学中所涉及的有关金属的电阻和金属中电场的非局域效应等问题,着重从物理概念上深入地进行一些讨论。 (一)金属电阻的来源从金属的经典理论来看,欧姆定律中的电导率σ=1/ρ(ρ为电阻率)所反映的是自由电子与晶体点阵上的离子碰撞造成对电子定向运动的破坏,这也是电阻元件中产生焦耳热的原因.按经典理论,电导率为其中e,m分别为电子的电量及质量,为平均自由程,为平均速度。与实验相比较,按(1)式计算出的电导率σ的数值与实际相差甚远。且因平均自由程与温度无关,而平均热运动速率与T~(1/2)成正比,因此按照经典理论得出σ∞1/T~(1/2)。实际这个关系也不对,按实     

用改进的变形参数法求解强参数激励Mathieu方程

为了研究大幅值参数激励Mathieu方程，通过引入新的变换，将强参数激励系统转化为弱参数激励系统，利用改进的变形参数法求解无阻尼项的Mathieu方程，分别得到具有π和2π方程的周期解和相应的过渡曲线，并利用过渡曲线得到方程的不稳定区域和稳定域，结果表明，该方法与文献[7]得到的过渡曲线基本吻合，通过数值法验证了用该方法得到稳定域比文献[7]的结果更为合理。