关于方程x~z-y~t=1

I.A.Schinzel利用元根的性质和B.A.Hausmann(The AmericanMathematical Monthly,48(1941))关于2~m-1和2~m 1能否为一个自然数的乘方的结果证明了。定理1.如果|x-y|=1,x,y,z,t都是大于1的自然数,那末方程     

关于指数Diophantine方程的1个猜想

设m,r是适合2｜m，2r，r＞1的正整数；Ur，Vr是适合Vr+Ur-1＝（m+-1)r的整数；a,b,c是适合a＝｜Vr｜，b＝｜Ur｜，c＝m2+1的正整数.证明了：如果b≡3(mod 4),b或c是素数，则方程x2+by＝cz仅有正整数解(x，y，z）＝（a，2，r）.     

薛定谔方程的局部1维多辛格式

把局部1维思想和多辛方法相结合,研究了2维薛定谔方程的局部1维多辛格式.把2维薛定谔方程的多辛哈密尔顿形式分裂成2个局部1维的薛定谔方程的多辛方程组.对此局部1维的哈密尔顿系统用多辛格式进行离散.此种多辛格式大大提高了计算的时间效率和空间效率.     

关于Diophantine方程axm-1/ax-1=yn+1

设a是大于1的正整数,方程(ax~m-1)/(ax-1)=y~n 1是一类重要的指数Diophantine方程,利用同余的方法给出了该方程的适合min(x,y,n)>1的正整数解的取值范围,并将已有的结果m=3和m=4时方程解的情况以一个推论给出.     

(2+1)维Sawada-Kotera方程及其推广方程的行波解

通过(G′/G)方法得到了Sawada-Kotera方程及其推广方程的三种行波解.这些结果,有助于对非线性波在高维空间的动力学性质的了解.     

关于Diophantine方程xp-1-1=2mpyn

设p是奇素数，n是大于1的奇数，证明了：当p≡7(mod12)时，方程x^p-1-1=2^mpy^n无正整数解(x，y，m，n)。     

(1+1)维混合KdV方程的精确解

讨论一类混合KdV方程,通过F-展开法及辅助常微分方程,成功得到该方程的精确解.     

（1＋1）维耦合Klein-Gordon-Schrodinger方程的周期解

研究耦合Klein-Gordon-Schr(o)dinger方程的精确解问题.利用F展开方法得到了Klein-Gordon-Schr(o)dinger方程的周期解.在极限情况下,获得了孤立波解.此过程可在计算机上实现.     

从NLS方程和复MKdV方程的相容性到三组2+1维孤立子方程的解

研究非线性薛定谔方程(NLS方程)和复MKdV方程的相容性,由此得到其相容解与三组2 1维孤立子方程解之间的关系.借助1 1维孤立子方程的理论,由NLS方程和复MKdV方程的相容解得到2 1维孤立子方程的精确解.     

在加强改进演化方程方法下的(1+1)-维组合KdV-mKdV方程的精确解

为了求解更高维数的发展方程,使用加强改进演化方程的方法来构造非线性发展方程的变系数精确解,并使用这种方法获得了(1+1)-维组合KdV-mKdV方程的精确解,并且从精确解中得到了类孤波解与孤波解.结果表明,在数学物理领域中,使用加强改进演化方程的方法是求解非线性发展方程精确解的有力工具.     

双曲型方程的H1-Galerkin混合有限元法

用H^1-Galerkin混合有限元法解决双曲型方程的初边值问题，此方法与传统的混合元方法相比，不需要验证LBB条件，且两个收敛空间的多项式逼近的次数可以灵活选取，同时也达到了传统混合元相同的收敛阶数．     

钢铁机器人—1操作手动力方程的建立

本文应用拉格朗日方程和保罗近似方法[1]来建立我院钢铁机器人—1操作手的动力方程。为了突出动力方程的物理意义,而根据操作手机构的动能和势能,来找出各关节力矩与各关节角加速度之间的简单关系式;为了实际应用,利用保罗近似方法来简化求导计算过程。     

Sobolev方程的H1-Galerkin混合有限元方法

利用H1-Galerkin混合有限元方法分析了一维线性Sobolev方程,得到了未知函数和它的伴随向量函数有限元解的最优阶误差估计,该方法的优点是不需验证相容性条件即可得到和传统混合有限元方法相同的收敛阶数.     

K1ein—Gordon方程的行波解

文章应用平面动力系统理论研究了Klein-Gordon方程，光滑的孤立行波、周期波、扭子与反扭子波的存在性得到了证明。在一些简单条件下，给出了所有可能的精确的解析行波解。     

关于Diophantine方程(axm-1)/(ax-1)=yn

设a,m,n是适合min(m,n)＞2的正整数.证明了当m≡1(mod n)时,方程(axm-1)/(ax-1)=yn无正整数解(x,y)适合min(x,y)＞1.     

BFe10-1-1铜合金的热压缩本构方程

采用圆柱试样在Gleeble-3500数控热力模拟试验机上对BFe10-1-1铜合金进行等温压缩变形试验,研究了此合金在温度850℃、900℃和950℃以及应变速率0.01s-1、0.1s-1、1s-1和10s-1等不同变形条件下的热力学行为.结果表明:高温变形条件下,变形温度、变形速率以及变形程度对该合金的流变应力的影响显著.流变应力随变形温度的升高而变小,随变形速率的增大而变大,且当变形超过临界应变时,金属晶粒会发生明显的动态再结晶.并由此构建了该铜合金包含Arrhenius公式和Zener-Honllmon参数的流变应力本构方程.     

关于方程x~3=y~n±1

设n>和1x,y都是整数而且xy≠0。我们已经知道1方程     

关于方程x~2-1=y~n

(1)(2)(3)知丁l侣教授①最近豇明了1. 弓i耨z2—1一∥5z。一l一∥7z:～1—9’8没肯非平凡整数解,作者枉先澍卜·文“’里,已耠l出(1)没有秘乒凡整数解之鞍简难的薤明,在本文里栽们将缸明一『、面的定理: 定碰:(4) 00—1一∥”当(5)p=5, 7, 】】, 13, 】L 】9, 23。 29,41,43,,17, 53, 13￡, 7I, 7,), 83, 97,:107,103, 113,3.37, 139,1 r;:;,】67, 173, 179,18】, 191,193,197, ¨9,$11,'2.27,229,239. 2,tl, 2,51, 2fj9,:77,8f0,2,1 7, 331,3l(jj 309,3G7,373,383,389, 0fJ7, 4 l“, -l·13,-id9,457, 479,487,499,ri03,509,521, 663, 5G…     

关于方程x~2-1=y~n

1.设n是一个大于1的整数,显然方程(1)x~2-1=y~n有平凡解x=±1,y=0,而且在n为奇数时,还存在另一平凡解x=0,y=-1。如果有整数x≠0,y≠0能够适合方程(1),我们把他叫做(1)的非平凡解。已知在n=2时,方程(1)没有非平凡解;在n=3时只有一组非平凡解;x=3.y=y;在n=5,时,也没有非平凡解。一般的猜测是方程(1)的非平凡解只有上面所说的这一组。如果我们能够证明对于任何大于5的质数,(1)式都没有非平凡解存在,这个猜测就是正确的,在本文中,我们将用初等方法证明:     

(2+1)维耗散长水波方程和Broer-Kaup方程的显示解

利用一个简单的变换将(2+1)维耗散长水波方程变为一个简单的方程,并且结合齐次平衡法给出了(2+1)维耗散长水波方程一些新的孤波解和Broer-Kaup方程的相似解,这一方法可应用于其他的方程.