恒星环境下β+衰变的计算

对恒星环境下β 衰变的相空间积分进行了讨论.计算中考虑了Fermi函数、形状修正因子、子核反冲效应这几个方面对相空间积分的影响,以18Ne(β )18F反应为例给出了不同温度下电子的Fermi-Dirac分布对相空间积分的影响.结果表明:低温下电子的Fermi-Dirac分布对相空间积分的影响很小,可以忽略.高温下电子的Fermi-Dirac分布对相空间积分的影响较明显.因此在恒星环境下讨论温度的影响是很必要的.     

恒星环境下β衰变中相空间函数的修正

对恒星环境下β衰变的相空间积分进行了讨论.计算中考虑了Fermi函数、形状修正因子、子核反冲效应这几个方面对相空间积分的影响,以10C(βt)10N反应为例给出了不同温度下电子的Fermi-Dirac分布对相空间积分的影响.结果表明:低温下电子的Fermi-Dirac分布对相空间积分的影响很小,可以忽略;高温下电子的Fermi-Dirac分布对相空间积分的影响较明显.因此在恒星环境下讨论温度的影响是很必要的.所推导的方法不仅适用于精确求解β衰变的相空间积分,还可以推广到其他弱相互作用的相空间积分的计算.     

高温高压下电子的壳层结构对物态方程的影响

本文讨论了Dirac方程在有限温度下Thomas—Fermi势场中的数值求解方法,给出了物态方程的表达式.     

恒星环境下电荷屏蔽对基态β衰变的影响

分析了在恒星环境下，电荷强屏蔽对原子核基态间β衰变的影响，分别计算了电荷屏蔽对核素^6He，^15C，^31Si和^57Mn的β衰变率的影响程度，结果表明，在较低温度和较高密度下，由于电荷屏蔽，其衰变率相对于无屏蔽时有较大的增加，甚至可以增加一个量级，这对恒星内部的弱相互作用率的精确分析有较大意义。     

强磁场下中子星外壳层的Gamow-Teller跃迁电子俘获

以核素^55Co和^54Mn为例．讨论了强磁场下的中子星外壳层Gamow—Teller跃迁（G-T）电子俘获率．结果表明，对于大部分中子星，表面磁场（10^4～10^9T）对Cr-T跃迁电子俘获率的影响很小，对于超磁中子星．表面磁场（10^9～10^13T）使GT跃迁电子俘获率降低大约2—3个数量级．     

大质量恒星形成区IRAS 19213＋1723的毫米/亚毫米波的观测和研究

用KOSMA3米毫米/亚毫米波望远镜,对大质量恒星形成区IRAS19213＋1723进行了^12CO（2-1）和^12CO（3-2）的成图观测.^12CO（2-1）和^12CO（3-2）的谱线轮廓均具有不对称的结构,且具有较大的线翼展宽.^12CO（2-1）和^12CO（3-2）积分强度图,进一步证实了IRAS19213＋1723存在双极分子外向流,CO不同跃迁所示踪的此外向流形态相似.利用局部热动平衡（LTE）的方法,得到该外向流的总质量为15.0M⊙、平均动力学时标为5.0×10^5yr、总质量流失率为3.0×10^5M⊙yr1.最后计算出了^12CO（3-2）与^12CO（2-1）积分强度比和展示了积分强度比的分布,推断出该大质量恒星形成区中外向流存在高积分强度比可能是由外向流与其周围的星际介质互相作用的结果.     

电子温度对SiGeHBT基区渡越时间的影响

讨论了采用能量传输模型时的SiGeHBT基区电子温度分布,以及电子温度对基区渡越时间的影响．计算结果表明：基区电子温度呈现明显的不均匀分布,从发射极侧到集电极侧逐渐增大;电子温度分布主要由基区Ge分布决定,而基区掺杂对电子温度的影响不大．考虑基区电子温度分布时基区渡越时间减小,在较大的Ge分布梯度下,电子温度对基区渡越时间的影响不可忽略．     

R(z)在半实轴x≥0上含有极点的积分∫+∞0R(x)(logx)kdx的Cauchy主值

首先讨论有理函数R（z）在半实轴x≥0上含有简单极点时积分∫^＋∞0R（x）logxdz的Cauchy主值,然后讨论积分∫^＋∞0R（x）（logx）^2dx的Cauchy主值,得到这些积分主值的计算公式．     

非广延统计下二维费米气体的热力学性质

目的在非广延统计物理框架下,探讨了二维费米气体在非广延参数q的影响下的热力学性质,计算出了总粒子数、总能量、自由能、热容量等热力学量。方法采用分解近似的方法。结果和结论在低温区域,q→1时,所有的结果可以回到传统的Fermi—Dirac分布,二维费米子气体的粒子数不受非广延参数q的影响。     

第二类PФschl—Teller势场中相对论粒子任意l波束缚态解

在球坐标系中研究了具有离心项的第二类PФschl—Teller型标量势与矢量势的Klein-Gordon方程和Dirac方程．在标量势等于矢量势的条件下，运用合适的指数近似将具有离心项的径向Klein—Gordon方程和Dirac方程转化成超几何微分方程，从而获得了系统的任意l波Klein—Gordon方程和Dirac方程解析束缚态径向波函数．最后，我们对l=0这一特殊情况进行了简单讨论．     

質点的經典运动

§1 引言在1939年Bhabha根据了Dirac的电子经典理论,导出了中子的经典运动方程。如果只讨论平移运动,这个运动方程与Dirac的电子经典运动方程的差别,只是前者多含了一项.这一项是一个积分,使运动方程成为一个积分微分方程;它使电子在某一刹那的运动状况——更正确地说,加速度及加速度对时间的微分——与此刹那前的运动情形有关.如众所通知,根据Dirac经典运动方程,电子可能有“自身加速度”     

^17B的晕结构特征

实验利用束流衰减法测量了43．7AMeV丰中子核^17B与C靶反应的总截面σR=（1724±93）mb．用零程Glauber计算,假定^17B具有核芯^15B和两个价中子结构,输入GG和GO密度分布,计算的激发函数曲线与该实验数据很好符合,输入描述稳定核双参数Fermi密度分布,不能得到与实验数据符合的结果,表明^17B是核芯^15B＋2n的假定是合理的．并且中子密度分布表现较大空间扩展．晕结构特征．     

一类二阶非线性微分方程的振动性判据

利用积分平均技巧和Hardy，Littlewood＆Polya不等式建立了一类二阶非线性微分方程[r（t）｜x′（t）｜^α-1x′（t）]′＋q（t）（｜x｜^α-1x＋β｜x｜）=0的振动性判据，其中0≤β〈1为常数．所得结果将已有的部分结果推广到更加广泛的方程上，并完善了Manojlovic（1999）的证明过程．     

聚氧乙烯型非离子表面活性剂的电喷雾质谱行为

聚氧乙烯型表面活性剂是一类重要的非离子型表面活性剂,易与阳离子形成加合离子[M＋X]^＋。应用电喷雾飞行时间质谱仪（ESI—TOF—MS）,以直接进样的方式,对壬基酚聚氧乙烯醚加合离子进行了研究。通常在谱图中可见钠、钾加合离子[M＋-Na]^＋、[M＋K]^＋。样品中的钠、钾离子的浓度影响对应加合离子的谱峰强度。样品中加入．MgCl2,可在谱图上观察到[M＋MgCl]^＋离子的谱峰。用高分辨电喷雾质谱确定[M＋18]^＋峰对应于[M＋NH4]^＋。     

LaP04：Eu3＋^纳米晶的溶剂热合成及下转换荧光性质研究

采用溶剂热法,在乙醇和乙二醇的混合溶剂中,pH=8．5条件,150℃,反应12h,一步合成了LaPO4Eu3＋^晶体．室温下,用x射线衍射对材料的组成进行了表征,XRD数据表明,成功合成了LaPO4Eu^3＋^晶体．荧光光谱分析表明,在352nm紫外光激发下,其发射峰在531nm、640nm,分别对应着Eu^3＋的。Do3＋^→VF^3＋和5^D0→7^F3能级跃迁．并讨论了离子La3＋^：Eu3＋^不同浓度掺杂比对荧光性质的影响,结果表明,Eu3＋^的最佳掺杂浓度比为10％．     

Pearson-χ2的最大距离的性质

在Pearson—χ^2距离的基础上，对Pearson—χ^2距离进行了推广，给出了Pearson—χ^2最大距离的概念，既可克服Pearson—χ^2距离不具有列称性和惟一性的缺点,同时也能保持Pearson—χ^2距离的原有特性．讨论了其性质并与其他的距离进行了比较，最后给出了几类重要分布的Pearson—χ^2最大距离．     

回归系数的一种有偏估计

在线性回归模型Y=Xβ＋ε；E（ε）=0；Cov（ε）=σ^2V，V〉0下，给出了一种新的有偏估计β^-（F（K））=（X′V^-1X＋TF（K）T′）^-1X′V^-1Y，讨论了这种有偏估计的优良性，推广了已有的相关结果．     

α β—模糊子群

引入了一种称之为α＋β—模糊子群的定义．这种模糊子群不同于Ｒｏｓｅｎｆｅｌｄ的定义，也不同于Ａｎｔｈｏｎｙ和ｓｈｅｒｗｏｏｄ的定义．还给出了正规α＋β—模糊子群的定义，并讨论了这种模糊子群的一些性质     

Dirac问题的特征展开定理

文章中用围道积分的方法,讨论了有限区间上的Dirac特征值问题。得到了特征值的分布规律与特征展开定理。     

F2a上长为2s的循环码的距离分布与重量分布

利用有限链环的特点，研究了F2^α上长为2^s的重根循环码的结构和性质，给出了它们的距离分布；并讨论了一类特殊重根循环码〈（x＋1）^2^m〉及其对偶码的重量分布．