理想气体定义的讨论

理想气体的定义一直以来是一个有争议的问题，其争议的焦点是U=U（T）（即焦耳定律）是不是独立于理想气体状态方程，文章分析了理想气体状态方程与焦尔定律的关系，认为焦尔定律不是完全独立于理想气体状态方程的，焦尔定律与理想气体状态方程是不等价的．从而得出理想气体的科学定义：严格遵守理想气体状态方程PV=nRT的气体，就是理想气体。     

真空介电常数与宇宙背景温度的关系

根据理想气体状态方程,定义了真空背景周期,计算表明真空背景周期在数值上近似等于真空介电常数.基于点电荷的电场、电阻定律和位移电流假说,探讨了真空介电常数与宇宙背景温度的关系.     

等压容积定律及应用

结合气体分子动理论,根据理想气体状态方程和范氏气体状态方程,导出了等压容积定律。实际应用结果表明,用等压容积定律解答有关问题,比用理想气体状态方程和范氏气体状态方程更简便。     

对理想气体定义的讨论

本文从宏观和微观两方面分析理想气体状态方程与焦耳定律的关系，讨论理想气体的定义，得出理想气体只需由理想气体状态方程来定义的结论。     

由玻意耳定律推导盖·吕萨克定律和查理定律

根据气体实验三定律与理想气体状态方程的联系,从温标理论出发,由玻意耳定律推导出了盖·吕萨克定律和查理定律.     

理想气体任意准静态过程的讨论

用理想气体状态方程和热力学第一定律讨论理想气体任意准静态过程温度变化以及吸放热情况     

理想气体及其状态方程的证明

给出理想气体的严格定义 ,并从分子运动论、热力学和统计物理等方面给出理想气体状态方程不同的证明方法 .     

关于理想气体状态方程和焦耳定律

本文用统计热力学的方法讨论了实际气体,指出:在实际应用中会出现在某些条件下满足pV=nRT但不满足U=(T);绝对满足理想气体状态方程的气体一定满足焦耳定律.     

关于理想气体状态方程和焦耳定律

本文用统计热力学的方法讨论了实际气体,指出:在实际应用中会出现在某些条件下满足pV=nRT但不满足U=(T);绝对满足理想气体状态方程的气体一定满足焦耳定律。     

熵变与热力学方程关系的一种简便推导

由热力学第二定律的基本微分方程和理想气体状态方程,导出态函数熵的表达式,从而得出常见的过程方程．     

液体运动微分方程在叶片泵理论中的应用

本文从水泵有限叶片的真实性出发,假定叶槽宽度不大,讨论的介质为不可压缩的理想液体,其相对运动近似为稳定流(w/y)0的条件下,采用“液体运动微分方程”导证基本能量公式,它与用传统的动量矩原理导证方法相比,能较完满的解释叶槽内产生反旋现象的原因,同时,可以与叶片泵有关基本理论(如相对运动方程、汽蚀运动方程等)紧密结合。     

气体多方过程的探讨

给多方过程以恰当的定义,并对理想气体多方过程作详尽的探讨,为研究实际气体的实际过程提供了更多的线索.     

热力学的一个相对论广义坐标变换

讨论了一个涉及热力学的广义坐标的相对论变换 ,发现热力学第一定律和理想气体状态方程对广义坐标的相对论变换具有不变性 ,表明广义坐标的相对论变换有其存在的理由 .     

P=2U／3V系统态函数行式的物理阐释

从统计力学的的角度，讨论了Ｐ＝２Ｕ／３Ｖ系统的态函数形式，及其对理想玻色子，理想费米子和通常的理想气体的不同物理实质。     

雷德利克-邝气体的热力学性质

雷德利克-邝方程是实际气体的一种模型,对于烃类等非极性气体,它的精确度比范德瓦尔斯方程更高。依据热力学理论,根据状态方程导出雷德利克-邝气体的内能、熵和热容量都是温度和体积的函数以及雷德利克-邝气体的临界压缩因子为1.2824。     

尘埃等离子体状态方程及其热容量研究

由统计物理学中经典系综理论得到弱耦合尘埃等离子体的状态方程,并与理想气体的状态方程进行了比较.在此基础上,给出了尘埃等离子体近似为理想气体的条件,并得到了强耦合尘埃等离子体热容量的近似表达式.