用递推法计算锂原子的能量

首先以氢原子的能量为零级近似能量,用微扰法计算了氦原子的2s～4f态能量,然后以氦原子的能量为零级近似能量,用微扰法计算了锂原子2s～4f态的能量。结果与实验值符合得很好。     

原子质量的相对论效应和应用

应用相对论理论(Dirac)来计算 C、O、S、Se、Te、Sm和Pu原子的相对论和非相对论的电子状态和能量,比较相对论和非相对论的能量差别后得到：如果以 O 原子的相对论和非相对论能量差为1,则 S、Se、Sm和Pu原子的相对论和非相对论能量差分别为 17.5、479、6 781 和 46 166。就钚和氧相比,质量的相对论效应增加46 166倍。Pu的相对论的和非相对论的能量的差占总能量的 8.72 %,所以对重元素,应用相对论的计算是很必要的。     

Hellmann—Feynman定理在化学中的应用 Ⅳ、关于异核双原子分子键能的经验计算问题

我们利用气态异核双原子分子中原子的表现电荷和核间距离为参数,来修改鲍林所提出的异核双原子分子键能的经验计算公式。并且利用修改的公式来计算一些比较典型的气态异核双原子分子的键能。计算结果与实验值进行对比。我们的结论是:在异核双原子分子中存在着附加稳定性能量,这就是分子中原子表观电荷之间的静电相互作用能。     

原子和离子的基态能量经验公式

提出了一组计算核外电子数不超过11的原子和离子基态能量的经验公式.利用这组公式计算了90余种原子和离子的基态能量,结果发现其计算结果都与实验值符合得很好.     

氦原子激发态能量的程序化计算

利用Mathematica语言开发了一个用变分法计算氦原子激发态非相对论能量的程序,对氦原子1snl(n=2→6)组态的非相对论能量进行了变分计算,理论计算值与实验值相当接近.     

氦原子1s3p组态能量的变分计算

当氦原子处于基态((1s)^2组态)或第一激发态(1s2s、1s2p组态)时，其能量可用变分法计算，如果用变法计算氦原子第二激发态1s3p组态能量，则需要注意两个问题：一是由于氦原子第二激发态1s3p组态的两个电子处于不同的壳层，不能用计算基态能量中采用的单参数方法，同时，由于3P电子较远离原子核，对1s电子的影响较小，也没有必要用计算第一激发态中的双参数方法；二是要保证氦原子1s3p组态波函数与基态及第一激发态波函数的正交．基于以上两点，这里给出一种用变分法计算氦原子1s3P组态能量的具体方法，计算过程直观，计算结果与实验值相当接近．     

原子模型势波函数在He原子基态能量计算中的应用

本文把文摘［１、２］提出的原子模型势波函数应用于Ｈｅ原子基态能量的计算，取得了比较满意的结果。给出了计算原子模型势理论中参数的计算方案，并对有关问题进行了讨论．     

多原子极性半导体中体极化子的内部激发态

研究多原子极性半导体中强耦合体极化子内部激发态的性质，采用线性组合算符和么正变换方法计算多原子极性半导体中强耦合体极化子的基态能量，第一内部激发态能量和激发能量。     

铂晶体位错的结构能量和电子性质的研究

基于位错理论,利用分子动力学和第一性原理的方法建立并计算铂(Pt)中110(111)刃型位错结构、能量及电子结构.结果表明:110(111)的位错芯能量为2.400 e V,位错芯半径为0.554 9 nm;计算位错中心区原子的格位能,位错中心区未滑移的原子能量比发生滑移的原子能量低,即未发生滑移的原子更为稳定;对位错中心区原子的态密度分析,表明位错会引起滑移面附近原子电子结构较大的变化,电子结构的能量范围减小,这是由于键的断裂引起的.     

氖原子和类氖离子基态能量的变分计算

在考虑了电子间交换作用以及内外壳层电子的不同屏蔽效应的基础上,利用变分原理,计算了氖原子和类氖离子基态非相对论性能量,计算结果与实验观测值相当接近,对于氖原子基态的能量,误差只有0.24%.     

原子(或离子)基态光谱项推算方法

运用能量最小原理、泡利不相容原理和洪特定则,得到了计算原子基态的一套计算方法,采用这种方法能推算出不同类型的原子基态问题.     

应用双参数法对氦原子基态能级的研究

文章选取具有一定对称性且含有四个常参数的氯原子基态尝试波函数对氮原子的基态能量进行计算，求出基态能量平均值的表达式，然后根据所求得的能量平均值的表达式通过MATLAB程序进行最优化处理求其最小值，这一最小值就是我们所要求的氯原子基态能量．同时，由所算出的参数值确定波函数．     

交换相互作用和屏蔽参数对类锂原子能量的影响

讨论了类锂原子内壳层电子和外壳层电子的交换相互作用和屏蔽效应,采用变分法计算类锂原子的基态能量,计算结果表明这些效应对Ｌｉ,Ｂｅ＾＋,Ｂ＾２＋基态能量的贡献约为６ｅＶ。     

多原子晶体中体极化子的激发能量

研究多原子晶体中体极化子内部激发态的性质，采用么正变换和Huybrechts的方法计算了多原子晶体中弱耦合体极化子的激发能量．结果表明，体极化子的基态能量和激发能量表示为耦合常数a的幂级数。     

分子中电行分布的计算及其应用

用高斯函数的组合来拟合类氢原子轨道的平方，然后以此组合函数作为密度函数来拟合分子的密度基函数．由此设计了计算高斯函数组合系数及指数的计算程序和计算分子电荷分布的计算程序，用该程序计算了一系列有机分子，得到了这些分子中各原子的电荷分布，进而求得了各原子上的净电荷．从计算结果中可以看到，非共轭体系也象共轭体系一样，有着明显的极性交替性．由此较好地说明了诱导效应对有机分子体系能量的影响．     

光的粒子性与多普勒频移

从光的粒子性出发,运用狭义相对论中能量和动量的关系式,再根据原子发光过程中能量和动量的守恒定律,分析计算了运动原子和静止原子发射的光子的频率,从而得到了与波动光学中多普勒频移公式完全相同的数学表达式.     

原子与辐射场相互作用时的能量

从相互作用的哈密顿算符入手,建立了原子与辐射场相互作用时系统的数学模型,采用微扰近似方法求解含时薛定谔方程,计算出了原子与辐射场相互作用的复杂情况下系统的总能量。并进一步论证了原子系统与外磁场能量之和是守恒的。     

关于用脉冲光频移实现激光冷却气体原子的可能性

本文征明了利用脉冲激光引起的原子能级的光频移效应使原子发射光子与吸收光子有能量差,从而冷却气体原子的方案是不现实的,因为光子能量差不可能由原子动能来补偿,而是由能量在辐射场之间重新分配的结果。     

雙電子原子的線形變分波函數

本文的目的是首先设计用下列線形變分波函数e~[(-z′)(r_1+r_2)][1+C_1()+C_2r_1r_2]来计算氦原子的基態的能量,运用量子力学變分原理算得的最好常数为z′=1.74,C_1=0.17239,C_2=-0.27379,而算得的最好能量值为E=-5.7540 RhC,超过了用哈尔吹自协场的数值计算法所得到的结果E=-5.723 RhC.其次略去上列波函数的最后一项,使其變成下列最简单的線形波函数。e~[(-z′)(r_1+r_2)][1+C(+)],并用来计算氦原子及其他离子H~-,的基態的能量,结果仍很好,例如对氦原子所算得的能量值为E=-5.7500 RhC,仍此用哈尔吹自协场法算得的结果好.     

多原子晶体中纯二维极化子的内部激发态

研究多原子晶体中纯二维电子与表面光学声子的相互作用性质，采用线性组合算符和幺正变换方法计算了多原子晶体中纯二维弱耦合极化子的基态能量、第一内部激发态能量和激发能量．结果表明：多原子晶体中纯二维极化子的基态能量、第一内部激发态能量和激发能量表示为耦合常数αn的幂级数，不仅包括不同支SO声子与电子耦合的能量，还包括不同支SO声子间相互作用贡献的附加能量．