强子基本发射源的物理性质

p-p碰撞与■-p碰撞产生三个基本源,e~ -e~-碰撞产生五个源,双喷注有三个源且任何碰撞都产生中心快度区(基本源)。全部基本强子发射源都服从KNO标度,快度与动量分布服从亚群标度,这是短距离量子场论的结果。当s~(1/2)=540GeV时,中心源与碎裂源距离为8m_η~(-1)。由于事例为相容同时又独立的集合,这里提出了一种求和规则。并表明在基本强子发射源质心静止的Corentz坐标系中,任何源都具有相同的分布及物理性质。     

原子核强相互作用外场中的强子多重产生

用短距离量子场论作指导,比较d-d,p-α,α-α与p-p碰撞中强子多重产生的实验数据,建立起相对论性的原子核外场的方位阱广函模型,对数型A依赖ln A~δ,解释了大量的强子-核与核-核碰撞数据:能量-动量分布,海鸥效应,各类多重数关联.质子场的反常维度2v_(F)（g_n）≈-1/ 4～（-2/ 3）,讨论了强子质壳问题.     

强子物理中自旋-统计联系的新实验与量子场反常维度的物理性质

强子统计的判据是广义Pauli定理;反常维度γ_(BF)(δ_p)是广义Pauli定理中的导数的连续阶数.在强子—核,核—核碰撞中的外强相互作用场内产生的质子枚举动量,用符合广义Pauli定理的理论分布做分析.这些带参数ν_B的分布已与大量实验数据符合.结果表明:新生质子与反冲质子的枚举动量数据与带参数ν_F的理论一致.有效理论指出:维度(正则维度,反常维度)是可测物理量.从理论与数据的比较,我们有:2γ_F(g_R)=-5/6(质子).     

强相互作用短距离量子场的重整化半群对称性

强子喷注的形成过程,喷注本身产生强子的过程,重强子衰变产生π,K介子的过程,都服从同一能量动量分布(αQ)~(-γ)K_γ(βQ)与KNO-Kendall标度律。J.D.Bjorken的Parent-Child关系只是重整化半群对称性的一个特例。     

强子物理中质量证认粒子的〈p⊥（N）〉—N／〈N〉动力学关联

由于存在几个强子发射源，做动量截除后，对于固定点的反常维度γＤ（ζ※Ｒ），γＢ（ζ※Ｒ），π介子、Ｋ介子与质子反质子的动力学标度关联〈ｐ⊥（Ｎ）〉Ｎ／〈Ｎ〉成立．动量的截除技巧必需是迭代的，这是由于非线性关联〈Ｎｐ（Ｎ）〉Ｎ／〈Ｎ〉，〈Ｎｐ（ｐ⊥）〉ｐ⊥／〈ｐ⊥〉，〈ＮＫ（ｐ⊥）〉ｐ⊥／〈ｐ⊥〉与〈ＮＫ（Ｎπ）〉Ｎπ／〈Ｎπ〉存在的缘故．     

量子场反常维度γB(gR)与横动量标度分布

非微扰（短距离） 量子场论的横动量标度分布Ｑ－ ｖ⊥ Ｋν（β⊥ Ｑ⊥／〈Ｑ⊥〉） 与实验数据（ Ｓ＝ ５ ～１ ８００ＧｅＶ）符合得很好,在固定多重数Ｎ 用快度截断技术后的质量证认数据（ 单个强子源, Ｓ＝ １ ８００ ＧｅＶ） 与低能ｐ⊥－ 分布重合（ Ｓ＝ ５ＧｅＶ） ,低能ｐ⊥－ 分布反常的困难消失．这里量子场反常维度－２ γＢ（ ｇＲ） ＝ ０ ．０８４±０ ．００２ （αｓ ＝ ０ ．１２６ ±０．００３ ,ＱＣＤ）．强子源的相对论性多普勒（Ｄｏｐｐｌｅｒ）效应存在,而标度律仍然成立．     

强相互作用外场中多重强子产生的动力学过程

原子核内强子的运动与强子*强子的碰撞过程,除质量压低外,与自由状态一一对应;位垒δ(2μ+1)(Qx2+b2)作为质壳的傅立叶对偶所产生的强子动量分布(bQN)vKv(bQN)与(aQN)σKσ(aQN),除b的强电荷依赖及A依赖外,完全相同,且与相对论性重离子对碰机RHIC数据符合.     

强子多重数分布对质量效应的依赖

强子多重数分布的研究 ,从ＫＮＯ Ｓｃａｌｉｎｇ(标度 ) [1] 算起 ,已有 2 0多年的历史 .动量分布的Ｆｅｙｎｍａｎ 杨标度被破坏后由平均标度代替[2 ] .重整化群方程能够证明ＫＮＯ标度[3] ,而且可得到多重数与非弹性度服从Ｋｅｎｄａｌｌ标度分布[3] .ＫＮＯ标度的理论基础是重整化群 ,是 [Ｃ‖Ｏ] 类半群对称性[4 ,5] .强子动量·多重数关联(Ｓ1/ 2 =2 2～ 90 0ＧｅＶ)的研究表明[4 ] :粒子·粒子碰撞产生 3个发射源 ,ａ+ｂ→ＮＪ0 +ＮＪ1+ＮＪ2 强子 ;由此确定了基本强子发射源的物理性质 (ＵＡｌ数据 ,ＴＡＳＳＯ数据 ) [4 ,6 ] .在这…     

量子场反应维度γB（gR）与横动量标度分布

非微扰（短距离）量子场论的横动量标度分布Ｑ＾－⊥＾ｖＫｖ（β⊥Ｑ⊥／〈Ｑ⊥〉）与实验数据（√Ｓ－５～１８００ＧｅＶ）符合复活很好,在固定多重数Ｎ用快度截断技术后的质量证认数据（单个强子源,√Ｓ＝１８００ＧｅＶ）与低能ｐ⊥－分布重合（√Ｓ＝５ＧｅＶ）,低能ｐ⊥－分布反常的困难消失。这里量子场反常维度－２γＢ（ｇＲ）＝０．０８４±０．００２（α２＝０．１２６±０．００３,ＱＣＤ）。强子源的相对论性多普     

强子物理学中的非线性关联〈p⊥(Mi)〉-Mi/〈M〉与质量产生(英文)

强子质量与横动量间的非线性关联依赖于质量反常维度γｍ（ｇＲ）,βｍ（ｇＲ）＝３［１＋γｍ（ｇＲ）／２］／２π（α※Ｓ＝０．１２８［ＱＣＤ］）与普适量〈Ｍ〉（０．１９２ＧｅＶ／ｃ２）．能量极小（动量极大）定理与强相互作用饱和性造成几个强子发射源的形成．关联链〈ｐ⊥（Ｍｉ）〉Ｍｉ／〈Ｍ〉,〈ＮＫＭＫ（ＮπＭπ）〉Ｎπ／〈Ｎπ〉,〈Ｎ（ｐ⊥）〉ｐ⊥／〈ｐ⊥〉反映的是非线性效应．质量质量关联则揭示强子物理中的质量产生过程都是非线性的     

强子物理学的三个定理

在强子喷注现象的理论中Quark-parton是能量极值定理的实体形像,能量极值定理可以代替Quark-parton假设:QCD与能量极值定理一致。四动量分布函数的单峰定理能从L.Schwartz广义函数论的破缺标度不变性推证出来,这个定理为分析复杂的强子实验数据提供了一个原则。四动量均值定理是Wightman对称性与破缺标度不变性的结果;从这个定理能推导出Dao标度。KNO标度与Dao标度应统一称为重正化半群标度。     

高能强子—强子碰撞中的多重产生(英文)

本文对强子—强子非衍射散射中的三火球模型作了总结性的评述。这一模型是在西欧中心CERN质子—反质子对撞机(SPS)的最新实验结果的基础上提出来的。这些结果包括:快度中心区的带电多重数满足KNO标度无关性,快度平台升高80%,长程快度关联,以及快度分布和横动量分布与多重数关联等等。模型的基本假设是:在非衍射散射过程中形成三个火球,每个火球的能量分布都是二维振子分布,火球爆破产生的末态粒子数目正比于火球的激发能。在此假定下,利用归一化条件就得到了与实验相符的中心区多重数分布的KNO标度无关性。假定三个火球的平均大小相近,可以得到非衍射多重数分布的KNO标度无关性,与较低能量的实验相符。如果假定中心火球所占比例随能量的升高而增大,可以得到540GeV的多重数分布,与(?)P对撞机实验结果相符。进一步利用能量—动量守恒还可以得到与实验大体一致的快度平台及分多重数快度分布。将63GeV和540GeV的平均多重数的实验值和上述模型中这两个能量下中心火球和两侧火球的大小之比结合在一起,可以看到当能量由63GeV升到540GeV时,两侧火球的大小保持不变。将这一事实向更高能量外推,就可以对更高能量下的多重数分布和快度分布作出预言。本文中就S~(1/2)=900和2000GeV作出了这一预言。在本文的最后,利用三火球模型对非衍射散射过程的物理图象作了一些讨论。     

强子物理中的电荷不对称性与高p^2⊥处的粒子数比

在能区Ｓ＝２０～１８００ＧｅＶ，π介子，Ｋ介子与质子反质子间的粒子数比与电荷不对称性作为横动量ｐ２⊥的函数可用标度分布（ａＱ⊥）νＫν（ａＱ⊥）中的〈ｐ⊥（Ｍｉ）〉Ｍｉ／〈Ｍ〉关联与都普勒效应得到解释．都普勒速度ＶＪ／ｃ为：Ｋ介子发射源的速度比π介子发射源的小，但比质子发射源的速度大．这是强子物理中的新的质量效应．     

素变量混合幂丢番图方程

目的研究素变量p_j对不等式|λ_1p_1+λ_2p_2~2+λ_3p_3~3+λ_4p_4~k+η|≤(maxp_j)~(-σ)有无穷多组素数解时的情况下σ的取值,其中1k24/13,η是任意给定的实数,λ_1,λ_2,λ_3,λ_4是非零实数不全同号,且λ_1/λ_2是无理数。方法使用Davenport-Heilbronn方法来计算。结果与结论得到maxp_j的指数估计为σ=1/48(24-13k/k)+ε,ε0。     

量子场反常维度与相对的质量效应

单个强子发射源中π介子的反常维度为-γB(gR)=0.045±0.012,这个物理量控制粒子产生幅的奇异性;由玻色量子场反常维度γB(gR)而确定的质量反常维度γm(gR)=-2πγB(gR)/3与实验吻合,是质量效应存在的强有力证据;扣除相对的质量效应,以xN=(N-αab)/(〈N〉-αab)为自变量拟合的分布曲线,与实验符合较好。     

混合幂为1,1,3和k的丢番图不等式

设k是大于或等于3的正整数,η是任意给定的实数,假设λ_1,λ_2,λ_3,λ_4是非零实数,不全同号,并且λ_1/λ_2是无理数,则不等式|λ_1p_1+λ_2p_2+λ_3p■+λ_4p■+η|(maxp_j)~(-σ)有无穷多组素数解p_1,p_2,p_3,p_4,这里■     

高纯铝在范性形变过程中内耗对频率和速率的响应行为

考虑了位错平均速度V=f(σ)随时间或应变的变化之后,导出了金属在范性形变过程中内耗Q～~(-1)与位错动力学关系式V=f(σ),形变速率ε、测量频率ω、测量振幅σ_A 以及切变模量G 等的关系为(?)此处(?)t、(?)p 分别为扭切应力和拉伸应力的平均取向因子,Г(n)为取正值的积分常数,m 为除0,-1以外的整数。可见,形变过程内耗可能出现正比于(ε/ω)~(2/3)、((?)/ω)~(1/2)、((?)/ω)以及((?)/ω)~2等各种对于ω和(?)的响应行为。而且出现随测量振幅σ_A增大而减小的反常振幅效应内耗。高纯铝在拉伸速率(?)=50×10~(-6)/秒时,形变过程内耗Q~(-1)的实验数据与上式中n=-2时的结果符合得很好.此时的内耗可表示为Q~(-1)=0.245(G/σ_A)β_(-2)((?)/ω)~(1/2)/(V_0~′+β_(-2)ε~(-(1/2)).亦即Q~(-1)正比于((?)/ω)~(1/2).还观测到随着σ_A 的增加而减小的反常振幅效应内耗.高纯铝在恒速拉伸时,当ε>0.5%后,位错的平均速度(?)_0。与形变量ε间的关系可表示为(?)_0=V_0~′+βε~(-(1/2));而运动位错的密度ρ可表示为ρ=(?)/ab(V_0~~′+βε~(-(1/2)).     

强子多重数分布及其关联的质量效应

用单个强子发射源的(βN/〈N〉)1+νKν(βΝ/〈N〉多重数标度分布来刻画多重产生问题,作者在考虑了强子发射源的相对论Doppler运动与AD效应之后,不仅质量效应被明显地揭示出来;而且说明高阶关联的实验数据((s)＝22-1800GeV)、积分关联参数、奇斜度、峭度和统计矩(〈Nq〉/〈N〉q,q=2,3,4)是质量效应的理论基础;同时,表明基于[c‖0]半群对称性(重整化群方程)的兰道不等式亦得到实验的支持.     

Z0与W+W-对强子衰变中的Bose-Einstein关联

广义函数 (Q/〈Q〉) ν+μKν( βQ/〈Q〉)表达的Bose Einstein关联与DELPHI数据 (Z0 衰变 )及ALEPH数据 (W±衰变 )吻合 ,包括 0 2 5 相似文献   

辨别胶子喷注和夸克喷注的能量法则研究

用蒙特卡洛方法研究了e^ e湮灭产生的3-喷注事件,将强子3-喷注按能量排序并通过与部分子层次的3-喷注配对来辨别胶子喷注和夸克喷注．分析了能量法则挑选喷注的纯度;用改进后的能量法则计算了3-喷注事件中的三个喷注的平均多重数,平均横动量随喷注能量的分布以及胶子喷注和夸克喷注的平均多重数之比和平均横动量之比．并与角度法则的相应结果进行了比较．结果显示用改进后的能量法则挑选喷注的方法是可行的．