核子结构函数的标度行为

本文利用亚层子模型导出的标度函数,分析了核子结构函数的标度行为,对标度项,得到比其它模型更为与实验相符的结果。对标度破坏项,将R.Hayashi用梯级近似获得的粒子结构函数与夸克结构函数的关系式,用于层子的亚层子结构模型,所得结果也和实验较好相符。     

超高能p-p碰撞大横动量直生光子

本文利用亚夸克模型导出的夸克层次的核子结构函数,对超高能p-p碰撞大横动量直生光子的不变微分截面进行计算,并与实验结果进行了比较,符合较好。     

对(b,t)夸克电磁流性质的探索

本文认为(b,t)夸克具有不同于其他轻夸克的电磁流结构,利用唯象方法讨论了核子结构函数的 scaling 反常破坏,R 的高能行为和(?)共振的轻子对衰变宽度等问题。     

核子膨胀模型与EMC效应

本文提出了板内核子膨胀模型;给出了束缚核子的部分子分布函数,计算了Fe,Sn等核平均结构函数与氘核结构函数之比,得到了满意的结果。     

以标量双荷子为组分的层子结构模型(英文)

本文首先列举了对于层子有结构的观点有利和不利的论据。研究层子(夸克和轻子)结构的动因,主要是层子谱具有色×位×代的立方周期结构。大统一理论的成就说明层子,规范介子和希格斯粒子属于同一层次。对研究层子结构不利的因素是:没有发现高自旋的层子;没有发现任何层子有偏离点粒子的行为,如形状因子,反常磁矩等。然后,我们讨论了几个最早和最简单的层子结构模型。可以将它们分为两大类——积木式和算术式。Pati——Salam——Terajawa模型层于积木式的。这里层子的每一量子数都有亚层子来携带:Harari——Shupe模型属于算术式的,这里层子的许多性质在亚层子级没有载体。我们强调了简单性对于判断模型好坏的重要性。QCD破坏手征对称性意味着非阿贝尔规范群作为亚层子结合成层子的相互作用可能不适当。U(1)作用有可能从没有手征对称性产生出手征对称性。作为亚层子的结合力,U(1)(这时称为声作用)也是最简单的。在简短地讨论了磁单极理论的状况以后,讨论了以Harari——Shupe模型和Koh——Pati——Rodriguez模型为基础的一种声模型(AT模型)。这里假定亚层子是标量粒子,并是声的双荷子。只出现三种声荷,其量值在二维声平面形成正三角形。我们讨论了可能的手征对称性的产生机制。我们期待,复合的有效拉氏量具有SU(4)×SU(2)_L×SU(2)_R的整体对称性。这个对称性规范化和自发破缺就产生所需要的唯象结果。     

在快子模型下的核子结构函数及深度非弹性散射

本文利用基本粒子的快子模型研究了核子的结构函数和标度行为,所获结果与实验符合较好。     

核遮蔽与反遮蔽效应

本文利用密度相关Skyrme相互作用给出的Hartree-Fock单粒子波函数,重新考察了低动量端核内邻近核子间海夸克空间重叠和演化导致核遮蔽效应的思想,发现核遮蔽效应发生的临界值X_(?)可能存在一定的壳层效应。同时,本文采用对核子结构函数中的价夸克和海夸克的动量分布分别作不同的x重新标度的方法,探讨了反遮蔽效应对核结构函数的影响。并计算了~(12)C、~(56)Fe、~(63)Cu、和~(118)Sn的平均核结构函数与氘核结构函数之比值,结果与实验值符合得很好。     

大统一前子模型讨论(Ⅰ)

本文讨论了以SU(N)作大统一群的大统一前子模型,并列出了所有SU(N)群的所有反常相消和渐近自由的表示,给出了SU(N)大统一前子模型的一些可能的前子内容,并详细讨论了表示为(N—4)+日的SU(N)大统一前子模型,得到了g_N=(N—5)代夸克和轻子。     

结构函数下球面曲线的曲率

球面几何在几何学的理论研究方面具有特殊的作用.由空间曲线论的基本定理得知:曲线除了在空间的位置外,完全由它的自然方程唯一确定.本文找到一个和自然方程类似的量——结构函数来刻画曲线,通过引入结构函数ρ(s),f(s)和g(s),来讨论球面曲线的曲率κ(s),得到结构函数和曲率κ(s)之间的关系,进而得到一些特殊的结论.     

（A,B）不变子空间的结构研究及应用

本文从最小分解的角度来研究(A,B)不变子空间的结构.首次定义了线性系统的(A,B)根子空间,给出了构造这类子空间的方法,证明了任何一个(A,B)不变子空间都能分解成一些(A,B)根子空间的直和,从而得到了(A,B)不变子空间与A 不变子空间相应的几何性质.对(A,B)不变子空间来说,这种分解可能不唯一,本文给出了存在唯一分解的充分必要条件.利用此分解式给出了可配置特征结构的充分必要条件.     

轻子结构与标度行为破坏

(一)引言 1969年BJorken在理论上予言了,在电子——核子的高能非弹性散射过程中的结构函数只是X=q~2/(2pq)(无量钢)的函数而与其它的参量p或q无关,即所谓结构函数的标度行为,p,q各为核子与虚光子的四维动量。事后不久,由SLAC的深度非弹性散射实验结果得到证实以来,引起了各方面的重视,从而把基本粒子理论推向一个新的研究领域。为了解释这种标度行为,费曼提出了基本粒子结构的部分子模型,就是     

一类SO(14)大统一模型

本文详细讨论了一类能容纳左右二代费半子的SO(14)大统一模型。在此模型中,各代夸克和轻子填充在SO(14)规范群的64维旋量表示中。各种破缺类型亦在文中被详细讨论。     

轻子的温伯格-萨拉姆模型的研讨

温伯格 -萨拉姆模型用弱同位旋和弱超荷将轻子归并成一个二重态 (vL,lL)和一个单态 (lR) ,用SU( 2 ) U( 1 )群描述轻子的对称性 ,该理论被要求在定域SU( 2 U( 1 )变换下不变 .本文研讨在这一前提和要求下 ,轻子的温伯格 -萨拉姆模型的建立过程和有关特性与情况     

夸克与轻子的复合模型

本文提出了一个夸克的亚结构模型,即所有的夸克和轻子均由旋量亚夸克和标量亚夸克复合而成的模型.在这个模型中,中间玻色子和胶子被看作为亚层子的复合态.本文还对一些复合规范场机制进行了讨论.     

深度非弹性散射中部分子的横动量效应

本文讨论了核子的纵向结构函数的横动量行为。如果同时考虑到轻子与靶核相互作用的质量效应,较高扭曲度效应和末态部分子的横动量效应,以及粲夸克态效应,结果表明,理论值与最新实验数据很好地符合。     

玻色型反氢原子结构及氘核PB+1nB0和PF+1nF0结构函数的矩

摘要：根据费米型质子PB^ 1、中子nF^0、电子e^-1的超对称性伴子玻色型PB^ 1nB^0、-↑Ue^-,1↑B粒子,讨论反氢原子的结构,计算费米型氘核PF^ 1nF^0和玻色型氘核PB^ 1nB^0结构函数的矩,结果发现反氢原子的结构与目前观测到费米型反氢原子不同,氘核PB^ 1nB^0结构函数的矩的理论值与实验数据较好相符,PB^ 1nB^0结构函数的矩的计算结果比PB^ 1nF^0要大,增大的值是由于费米型中性矢量反轻子-↑l0F,T结构函数的贡献所致。     

三维Minkowski空间中伪零曲线的表达形式

三维闵可夫斯基(Minkowski)空间中的类空曲线根据其主法向量的性质分为第一类类空曲线、第二类类空曲线和伪零曲线.讨论了三维Minkowski空间中伪零曲线的表达形式.首先,由伪零曲线的定义给出两个结构函数,并用结构函数将伪零曲线的Frenet标架以及曲率函数表达出来,同时找到所定义的两个结构函数之间满足的关系.最后,讨论曲率函数为常数的伪零曲线及其结构函数的表达形式,并给出相应的例子及图形表示.     

自然J~(PC)介子的一种统一解和位势的旋量结构

本文从文献[1]提出的瞬时相互作用假定出发,讨论了层子一反层子间的有效耦合除γ_6型外其它可能的耦合类型。证明了,若假定层子一反层子间的有效藕合是I、γ_σ、γ_μ型的确定的组合(W~(2)=-W~(V)),则可得出自然J~(PC)介子(J取任意值)的一种统一解。在这种解中,介子的BS振幅中独立的空间波函数只有一个,它们满足同一个二阶方程,在重层子近似和弱耦合条件下,这个方程与文献[1]得出的空间波函数方程完全相同。     

层子模型

层子模型是我国粒子物理理论工作者于1965年分析总结当时积累起来的有关实验和理论资料,提出的相对论性的强子结构模型,其基本物理假定是:(1)强子是由更深层次的粒子,即层子与反层子构成的(普通重子由三个层子构成,普通介子由一个层子和一个反层子构成)。这些层子滿足一定的对称性,强子的对称性由组成它的层子的对称性所决定。在SU(3)对称下,层子有三种,它们具有分数电荷和分数奇异数,是自旋     

极化质子内部分子的自旋分布

本文讨论了极化质子内部分子自旋对质子自旋的贡献,与自旋相关的质子结构函数g(?)的一次矩及xg(?)的函数分布。假定极化质子内部分子的自旋分布与非极化质子内部分子分布是关联的,本文构造了关联函数把它们联系了起来。同时把胶子的反常贡献和部分子的轨道角动量的贡献都考虑在内,计算结果与实验数据符合很好。