用直接代入法求解参数振动的共振区

用直接代入法,对参数振动方程X ω_0~2[1 hcos(2ω_0/n ε)t]X=0的共振区,进行了计算。本文着重计算了n=3,4的共振区,然后进行推广。结果是当n=3时,-(3/64)h~2ω_0-(27/512)h~3ω_0<ε<-(3/64)h~2ω_0 (27/512)h~3ω_0, 当n=4时,-(1/30)h~2ω_0-(127/3375)h~4ω_0<ε<-(1/30)h~2ω_0 (121/6750)h~4ω_0。计算的结果表明,与用其他方法的计算结果相比较,完全吻合。     

亚纯函数的级的估计

f(z)是一个亚纯函数,g(z)是f(z)的一个齐次微分多项式且f(z)与g(z)有相同的级。方程f(z)=0,f(z)=∞,g(z)=1的根分布在射线束;re~(iω)_1,re~(i(?))_1,…re~(iω)_(?)(r≥0,q≥1)上,并且δ(0,f)+δ(∞,f)+δ(1,g)>0。则f的级ρ必是有穷的,且 ρ≤β=sup{π/ω_2-ω_1,π/ω_3-ω_2,…,π/ω_(q+1)-ω_q} [ωq+1=2π+ω_1]     

引力波天线减振装置及其特性

天体引力波源所产生的引力辐射,使地球上共振型圆柱天线产生10~(-17)cm～10~(-22)cm的纵向振动.在正常情况下要求天线系统有小于或接近10~(-11)的可透性.用弹性体支承时可透性T 是:Z_0是外振源的振幅,A 是经过减振系统之后的振幅,ω_0是减振系统的自振圆频率,ω是外振源的圆频率,β是衰减系数.若ω(?)ω_0则T(?)(ω_0/ω)~2.     

在热库中二次哈密顿系统的压缩态

研究了二次型哈密顿系统H=ω_0aa~++g(a~2+a~(+2))的压缩效应,并比较了在2个不同参数条件下(g>ω_0/2和g<ω_0/2)系统的行为.在g<ω_0/2时系统的物理基态是压缩态.还分析了在系统与热库相互作用时耗散和温度对压缩效应的影响.     

Bounds for the smallest eigenvalue of an irreducible nonsingular M-matrix 关于不可约非奇M—矩阵最小特征值的界

令ω_0是矩阵 A=(a_(ij mxn)的最小特征值,且 AX_0=ω_0X_0,p_i=|aij|,M(i.j)=1/2{aij+aii-[(aii-ajj)~2+4PiPj]~(1/2)},M~*(i,j)=1/2{aii+ajj-[(aii-ajj)~2+4|aij·aji|]~(1/2)}r=(aii-p_i),R=(aii-p_i),m=M(i,j)M=M(i,j),m~*=M~*(i,j),我们在文中将证明:如果存在一个符号矩阵 S(由1和-1构成的对角阵),使得=SAS 为一个不可约非奇 M—矩阵,则有下列结论成立:(1) ω_0是正实单根,且 X_0=Sx_0是正向量。(2) ω_0相似文献   

强迫系统的混沌和Melnikov判据

用Melnikov方法对方程x-εαx +εγx~2x-ω_0~2x+αx~3+εβcosωt=0进行了讨论,给出了同宿轨道的Melnikov函数及产生混沌的临界值.利用模拟电路实验仪及map图形脉冲控制仪,做了实验的验证工作,取得了与理论基本一致的结果.     

不分明随机向量

本文是在〔1—2〕讨论了不分明事件及其不分明概率与不分明随机变量的基础上,继续讨论不分明随机向量。§1 不分明随机向量及其不分明分布。定义1.1 如果ξ(ω_λ)(?)(ξ_1(ω_λ),ξ_2(ω_λ),…,ξ_n(ω_λ))是从F 概率空间(Ω,(?)~0,P~0;(?),P)到n 维BorelF 可测空间(R_((n)),(?)~(0(n)),(?)~((n)))上的F 随机变量,则称ξ(ω_λ)为n 维(实) F 随机向量(或称n 元F 随机变量).     

群上的扫除原理和第二最大值原理

一、定义和符号 设G是局部紧緻Abel群,并设G是Hausdorff空间;ω_G表示G上的Haar测度;G的对偶空间记为Γ,ω_G在Γ上所对偶的Haar测度记为ω_Γ. 设(μt)_1>0是G上的一个对称测度卷积半群,且κ=∫_0~( ∞)μtdt存在(即{μ|t>0}     

点过程产生的σ域族上几个鞅空间的结构

§1.引言和准备设(Ω,F,P)为完备概率空间.称随机过程N=(N_t)_(t≥0)为标记点过程,若它的样本函数是零初值右连左极阶梯函数,在有限区间上至多只有有限个跳跃点.令T_0(ω)=0,T_n(ω)=inf{t>T_(n-1)(ω):N_t(ω)≠N_T_(n-1)(ω)},n≥1;⊿_n(ω)=⊿N_n(ω)I[T_n(ω)(?)∞),n≥1.即T_n(ω)是N.(ω)的第n个跳跃点,⊿_n(ω)是第n 次跳跃的跃度.则N_t可表为N_t(ω)     

广义Baskakov算子线性组合加权逼近的点态定理

引用新的Ditzian-Totik光滑模ω~r_φ~λ(f,t)_ω和Jocobi权函数ω(x)=x~a(1+αx)~(-b),00,研究了广义Baskakov算子线性组合的加权逼近,给出了加权逼近的点态逼近定理.     

自由电子激光与混沌

对自由电子激光的混沌问題作了评述,讨论了自由电子激光中电子与光场的不稳定性、电子轨道混沌与光场混沌之间的相互影响与关联。指出用混沌理论研究手段对探索自由电子激光的重要意义和途径。     

混沌控制理论及研究进展

混沌和混沌控制是非线性动力系统的新理论，是非线性科学应用的新研究领域．本文介绍了混沌的背景、产生、特点、性质及研究混沌与混沌控制的主要方法，阐述了混沌理论的普遍应用，指出混沌控制的研究方向在理论与实际应用方面都具有十分良好的前景。     

经济混沌的动因与预测

经济混沌是非线性经济系统中呈现的一种貌似随机不确定现象．本文通过对经济混沌的动因分析，指出温沌是经济系统的本质特性；根据混沌的有序性，提出经济混沌预测的基本原理；给出一个甚于混沌吸引子的时间序列预测方法，指出影响预测效果的主要因素．     

混沌理论的一维单峰映象

着重介绍了混沌理论的基本概念及有关单峰映象的理论．对单峰映象的分岔与混沌，单峰映象的性质、结论进行了分析与讨论，并结合单峰映象的理论介绍了混沌理论研究中的一些重要概念和研究方法．     

Liu混沌系统的单状态变量控制与同步

该文研究了基于单个状态变量Liu混沌系统的控制与同步问题.根据Liu混沌系统的具体结构和微分方程的稳定性理论,利用Liu混沌系统中的第一个状态变量设计了适当的控制器,实现了Liu混沌系统的零平衡点的渐近稳定,将驱动系统中的第一个状态变量作为驱动变量,结合响应系统的一些状态变量构造了适当的控制器,实现了两个完全相同的Liu混沌系统的同步.数值仿真结果表明这些控制器是有效的和可行的.     

利用小反馈实现离散非线性混沌系统的反控制

讨论了混沌控制理论中的一个重要问题——混沌反控制. 对于离散非线性混沌系统，在其混沌吸引子内可以设计一个实用小反馈控制律，在此反馈控制的作用下，离散非线性混沌系统可以产生新的周期解. 对一类离散混沌系统，得到了此反馈控制律的具体形式，数值仿真实验表明了本控制律的正确性.     

采用时空混沌耦合映象格子产生混沌扩频序列

利用耦合映象格子这一具体的时空混沌模型来产生混沌扩频序列，研究了产生混沌扩频序列的方法，并对序列特性进行了分析，结果证明产生出来的序列扩频特性性能良好，可以应用于扩频通信系统。     

裂纹转子系统响应的陈发性混沌与时域分叉现象

建立了考虑摆振的Jeffcott裂纹转子，双盘悬臂裂纹转子和支撑在挤压油阻尼器上的裂纹转子的动力学模型，分析了这3种裂纹转子系统响应的阵发性混沌与时域分叉现象，结果表明，这3种模型中均出现了明显的陈发性混沌现象，且不仅存在着对应各种系统参数变化而产生的分叉与混沌行为，也存在着对鹫地时变参数而发生的时域分叉与混沌行为，；转子系统发性混沌是响应随时变参数的变化进入与退出混沌的行为，进入与退出的方式和时刻具有随机性的特点，系统响应通向阵发性混沌 的道路有通过拟周期响应，也有通过周期响应进入，且响应在进入阵发性混沌区前一般都有幅值增大的现象，裂裂转子的阵发性混沌中存在着倍周期分叉现象，并且有周期3窗口出现。     

一种在线实时快速判定混沌的智能方法

在某些实时控制系统中,必须尽快地识别出混沌,以便及时采取控制措施避免系统进入无序状态..然而现有的混沌识别方法由于要求样本量大,无法满足实时性的要求.本文提出了一种在线实时快速判定混沌的智能方法,通过找出产生混沌的初始条件和混沌之间的对应关系,可以在混沌产生之初检测到混沌.本文利用神经网络,小波包等工具在MATLAB环境下对交通仿真系统给出了智能方法的具体实现.给出了仿真试验的结果.结果表明只需32个样本点就可以在混沌产生之初精确地检测到混沌,可以很好地满足混沌检测实时性的要求.     

基于状态反馈的混沌参数调制解调方法

混沌由于其内秉随机性而适于在保密通信中应用。混沌掩盖、混沌键控、混沌参数调制、混沌符号序列扩频是混沌在通信中的应用研究的 4大热点。该文主要研究混沌参数调制与解调 ,把混沌参数作为一个状态变量 ,并采用状态反馈方法实现混沌同步与参数解调。用这种方法实现的混沌通信系统具有调制效率高 ,保密性好的特点 ,特别适用于保密通信。以蔡氏电路为基础构造了混沌参数调制与解调系统 ,仿真结果表明 :这种方法是有效的