黎曼和黎曼—哈斯曼問題

本文应用泛函分析的方法来研究連續系数的Q——广义解析函数的黎曼問题和黎曼——哈斯曼問題。問題的提法:在全复平面寻求分片正則的Q——广义解析函数,在无穷远处为零,在L上存在负极限W~±(t)∈L_p(L),p>1,满足边值条件: 問題R:W~+(t)=G(t)W~-(t)+h(t) t∈L 問題R—H:W~+[a(t)]=G(t)W~-(t)+h(t) t∈L系数C(t)∈C(L),h(t)∈L_p,p>1.     

MOS系统界面态密度分布的一种直接显示法

本文介绍的测量MOS界面态密度分布的方法,是用模拟电路的运算代替通常的数值计算的方法.它的测量原理建立在高频c—v法和准静态c—v法的基础上,测量有效范围为10~(10)—10~(13)v~(-1)cm~(-2).与数值计算方法得到的结果比较,本法在靠近禁带中心处较为准确,而在靠近禁带边缘的地方出现较大的误差.本法可在20分钟内得出一个MOS样品的Nss～Ψ_s分布曲线或比较经过不同条件处理的几个MOS样品的界面态密度分布.     

我们是长江和洞庭的传人

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带强迫项的高阶中立型方程非振动解的渐近性

文章得到带有强迫项的中立型高阶微分方程(x(t) - p(t) x(t-τ) ) ( n) Q(t) G(x(t-σ) ) =f (t)在条件(i) G∈ C(R,R) ,x G(x) >0 (x≠ 0 ) ,且 G是不减的 ;(ii)τ≥ 0 ,σ≥ 0 ,Q∈ C([0 ,∞ ) ,[0 ,∞ ) ) ,p∈ C([0 ,∞ ) ,R) ,且 0≤ p(t)≤ p1 <1;(iii) f∈ C([0 ,∞ ) ,R)且存在 F∈ Cn([0 ,∞ ) ,R)使得 F( n) (t) =f(t) ,limt→∞F(t) =M∈ R存在下所有非振动解当 t→∞时趋于零的充分条件和必要条件分别为∫∞0Q(t) dt=∞和∫∞0sn- 1 Q(s) ds=∞ .     

自动限温加热带的起动态与过渡态参数的测量

自动限温加热带的质量在很大程度上与材料的性质有关。用MCS—51单片机的测量装置可对正温度系数(PTC)材料进行I—t曲线的测量,并对测量结果进行处理、打印和显示等。本文介绍了该装置的原理和电路特点,并给出了实验结果。     

化工设备氨检漏法的研究

以溴苯酚为显示剂,对氨在不同压力、不同浓度下通过漏孔(漏率为3.3×10~(-6)、6.7×10~(-7)和2.7×10~(-8)Pa·m~3/s)后的成斑速率的实验,发现显色区斑点直径与反应时间、试验压力、氨气浓度和泄漏量呈指数关系,得到了计算漏率的公式:Q=3.74×10~(-7)C~(-0.36)t~(0.4)p~(-0.52)d~(0.79),式中:Q—泄漏率,Pa·m~3/s;C—氨气浓度。%;t—反应时间,min;P—试验压力,MPa;d—显色区斑点直径,mm。按此推算,当采用0.6MPa的纯氨,经10小时可检漏孔的漏率为1.06×10~(-8)Pa·m~3/s。     

用“SSM—5C计时—计数—计频仪”测量时间应注意的问题

力学实验中多次涉及到用“SSM—5C计时——计数——计频仪(以下简称SSM—5C)测量物体挡光一次的时间δt以求得物体运动的瞬时速度和测量物体两次挡光之间的时间间隔t,以求得物体运动的加速度等。例如在气垫导轨上用光电法验证两滑块碰撞时的动量守恒、在气垫导轨下测量匀变速直线运动的滑块的加速度以及用自由落体测重力加速度等。     

求解悬臂梁受迫振动的时域DQ法

针对悬臂梁分别施加突加荷载F(x,t)=Q与交变荷载F(x,t)=Q·sinωt时的定解问题,提出对控制微分方程及定解条件直接进行离散求解的时域DQ法.该方法在空间域和时间域均采用离散的DQ法,得到全部离散点挠度的可解线性方程组,求解该线性方程组即可得到全域位移场.算例分析结果表明,时域DQ法比有限元法速度快且精度高.     

一个Wiener型定理

其中 §1.引雷及定义早在1890年由于研究光的散射而出现了下面形式的积分方程:… TOB(f)一毛一j B(-’)目,『t—r’f疗t’+9(下) 0目.z—I e—x,血 ’ J 可 1直至1931—1933年由于N.Wiener,E.Hopf的一系列工作[2】I[。】方对一般形式的积分方程(称为Wiener—Hopf型积分方程):Ct)一j K(t—s)叩(s:出=∥(t) (￡≥0) (1.1) 0获得了较好的结果。其后又经过了许多学者的有盆工作。直至1953年苏联学者M.r.Kpefli{,FI.I_I.Fox6epr才:肾Wiener—Hopf积分方程的理论加以系统总结和更深刻的发展,井将其推广到了Wiener—Hopf积分方程纽。(‘…     

一类二阶中立型方程的振动准则

考虑中立型时滞微分方程d~2/dt~2[y(t)+P(t)y(t-τ)]+Q(t)y(t-σ)=0,t≥t_0 (1)其中P,Q∈C([t_0,+∞),R),,τ和σ是非负实数.我们证明了下列定理: 定理1 设0≤P(t)≤1,Q(t)≥0,且∫_(t_0)~(+∞)Q(s)[1-P(s-σ)]ds=+∞则方程(1)的一切解振动. 定理2 设P(t)≡P≥0,∫_(t_0)~(+∞)Q(s)ds=+∞,则方程(1)的一切可微解的导数振动.     

具正负系数中立型时滞微分方程的振动性

本文研究中立型时滞微分方程〔y(t)-P(t)y(t-γ)〕’+P(t)y(t-τ)-Q(t)y(t-σ)=0,其中R(t)、Q(t)、P(t)∈C([0,+∞),(0,+∞)),γ,τ,σ≥0,τ>σ的振动性,所得结果为一新结果.     

一类时滞积分微分方程的稳定性分析

讨论了一类具有离散时滞和无穷分布时滞的微分积分方程.利用分析技巧和M-矩阵的性质,建立一个时滞微分积分不等式.在此基础上,获得时滞微分积分方程零解全局指数稳定的一个充分条件.最后,对方程的一些数学模型进行应用,获得新结果.假设V(t)∈C[R,Rn+]满足下列微积分不等式D+ V(t)=PV(t)+RV[V(t)]τ+∫+∞ 0Q(s)V(t-s)ds,t≥t0,这里P=(Pij)n×n,Pij≥0(i≠j),R=(rij)n×n,rij≥0,Q(s)=(qij(s))n×n,qij(s)∈C[R+,R+],∫+∞ 0qij(s)ds＜+∞,i,j=1,2,…,n.如果存在一个正向量z＞0使得-(P+R+∫+∞ 0Q(s)ds)z＜0,那么当V(s)≤z,-∞＜s≤t0时,有V(t)≤z,t≥t0,从而推广和改进了一些相关结论.     

轻子结构模型和夸克——轻子对称

假定组成轻子和夸克的味亚夸克可以用规范群SU_L(2)(?)SU_R(2)(?)UY_W=5-l(1)表示;并引入同位旋I.C——旋.t——旋二重态的概念,它们分别定义为:I_3~-=(u+d)/2,C_3~-=(C+S)/2,t_3~-=(t+b)/2;弱超荷为y_W=B-l.则能进一步地解释轻子——夸克对称的物理根源:说明三代轻子二重态,三代夸克二重态中所呈现的质量分裂发生较大差异的原因;消除超荷y_w的多值性而导致破坏轻子、夸克左旋、右旋对称性的困难;本模型也自然地给出了重轻子哀变的三μ事例.     

非线性常微分方程两点边值向题

本文讨论下列方程:(P)(?)x″=f(t,x,x′),t∈(0,1)x(0)=x(1)=0x∈C~2(0,1)∩C~θ[0,1]当 f、f_x、fx′满足某些条件时,我们用上下解方法,把方程(P)归结为带不等式约束条件的二阶常系数线性常微分方程(Q),只要(Q)可解,则(P)可解.而(Q)的可解性,完全可用初等方法解决.本文得到的结果,大大推广了已有结果,如[1]、[7]—[9].     

具有"积分小"系数的中立型方程的振动性

讨论中立型方程d/dt[y(t)-R(t)y(t-r)]+P(t)y(t-τ)-Q(t)y(t-σ)=0(*)其中P,Q,R∈C([t0,∞),R+),r＞0,τ≥σ＞0.在允许R(t)+∫t t-τ+σQ(u)du-1可以变号的情况下,得到了方程(*)所有解振动的一些新的充分条件.     

一类线性二阶自共轭矩阵微分系统的两点振动性研究

通过纯量二阶微分方程(p(t)x(t)’)’+q(t)x(t)=0,利用比较定理,研究了形如(P(t)Y(t)’)＇+Q(t)Y(t)=0的自共轭矩阵微分系统在开区间I=(0,1)上的两点振动性,得到一系列两点振动性判定准则.     

2n阶常微分方程周期边值问题解的存在唯一性

研究2n阶非线性常微分方程周期边值问题{u(2n)(t)+au(t)=f(t,u(t),u′(t),…,u(2n-1)(t)),t∈I,u(i)(0)=u(i)(2π),i=0,1,…,2n-1解的存在唯一性,其中n≥1是整数,I=[0,2π],(-1)na0,f:I×R2n—→R连续且关于t以2π为周期.运用Fourier分析法和Leray-Schauder不动点定理,获得了当非线性项f满足适当增长条件时,该问题解的存在唯一性结果.     

新型NjCo2O4电极析氧反应机理

在贱金属铁基上表面化学镀Ni Co P ,然后通过化学复合镀制得Ni Co P Al2 O3中间层 ,复合镀层用 5mol·L- 1NaOH溶液浸出 ,可制得新型Ni Co P微孔活性中间层 ,在中间层上再涂覆匹配性较好的NiCo2 O4表面活性层 ,该活性层是由一定Ni(NO3) 2 和Co(NO3) 2 的量配比通过高温热解而成 .为考察该电极在碱性溶液的析氧反应机理 ,通过恒电位阶跃实验I～t曲线求出了不同时间下的电量Q ,由Q对t1 / 2 作图得Q t1 / 2 曲线 .结果证明 ,Q t1 / 2 曲线为不通过坐标原点的直线 ,说明该析氧电极反应为典型的不可逆反应 .通过对析氧电极反应假想模型进行动力学推算及实验 ,初步确定了电极反应的速度控制步骤 .     

两个带电导体球之间相互作用力的计算

本文根据数学物理理论,采用电像法对两个带电导体球之间的相互作用力进行全面研究,分别考虑两球几何尺寸大小,电量多少,电荷同性异性对相互作用力的影响,澄清了一些片面的认识。两个导电球体,球I和球II的半径分别为R1和R2,带电量分别为Q1和Q2,两球间距O1O2=d。Φ1和Φ2表示球I和球II的电势,如图1所示。由互易定理[1]、态叠加原理[2],可知Q1=C11Φ1+C12Φ2(1)Q2=C21Φ1+C22Φ2(2)其中C11和C21分别是Φ1=1,Φ2=0时球I和球II的总电量,C22和C12分别是Φ1=0,Φ2=1时球I和球II的总电量,先用电像法求出边界条件为Φ1=1,Φ2=0的电量…     

二阶泛函微分方程的振动性质

§1.引言本文用Liapunov泛函研究方程(r(t)Q(x)x′(t))′+f(t,x_t,x_t′)=0 (1)的解的振动性,这里r_2[0,+∞)→(0,+∞)为连续函数,Q(s)为(-∞,+∞)上的正连续函数,f:[0,+∞)×C×C→R连续的,而C表示连续函数φ:[-h,0]→R的全体构成的Banach空间,其范数定义为‖φ‖=sup|φ(θ)|,h≥0,x_1和x_t′均为C中的元素,