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硅质岩中的硅同位素(δ~(30)Si)应用于沉积相分析的新尝试 总被引:8,自引:0,他引:8
应用碳(δ~(13)C)、氧(δ~(18)O)和硫(δ~(34)S)同位素研究沉积相和沉积环境已为人们所熟知,然而,对于作为构成沉积岩主要元素之一的硅的同位素研究还很罕见。硅元素有三种主要的稳定同位素,即~(28)Si(92.27%)、~(29)Si(4.68%)和~(30)Si(3.06%)。50年代以来,Renold和Verhoogen(1953)、Allenby(1956)和Tilles(1961)等就开始研究硅同位素;70年代以来,Epstein和Taylor(1970)、Epstein和Yeh(1977)以及Clayton等(1978,1986),还有 相似文献
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Fe_(82)Si_5B_(13)、(Fe_(0.06)Co_(0.85)Ni_(0.06)Nb_(0.03))_(75)Si_(10)B_(15)和(Fe_(0.8)Ni_(0.15)V_(0.05)_(78)Si_8B_(14)是三种典型的低矫顽力非晶态软磁材料,经过适当热处理后,都有很低的磁损耗。本文的目的是,利用计算机拟合这三种非晶态合金的总损耗与频率的关系曲线,从而给出了损耗与频率的关系式,并对总损耗进行了分离。 相似文献
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引力波的特性受制于引力场能动张量及引力体系能动张量守恒定律的形式 .由于引力波理论采用了爱因斯坦提出的引力场赝能动张量密度tμ(G)ν及守恒定律 xμ(I μ(M)ν(x) tμ(G)ν(x) ) =0 [1 ,2 ] ,由此可导出关系[2 ]- t∫V(I μ(M)ν(x) tμ(G)ν(x) )dV =C∮Sti(G) 0 (x)dSi (1)式中S面系位于真空中 .式 (1)表明波源通过引力波向外辐射能量 .Lorentz及Levi Civita曾提出另一种引力场能动张量密度I μ(G)ν及守恒定律 xμ(I μ(M )ν(x) Iμ(G)ν(x) ) =0 [1 ,2 ] ,由此… 相似文献
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激光显微探针~(40)Ar/~(39)Ar定年系统 总被引:5,自引:0,他引:5
K-Ar定年中的~(40)Ar/~(39)Ar方法,使样品经快中子辐射,产生~(39)K(n,P)~(39)Ar反应,经适当校正后的~(40)Ar/~(39)Ar,用以下公式计算出年龄:T=1/λln[1 J×~(40)Ar/~(39)Ar]其中,λ为~(40)K的衰变常数(5.543×10~(-10)a~(-1)),J为转化系数,对~(39)K(n,p)~(39)Ar是通过与未知样品一同照射的已知年龄的样品计算求得的.激光显微探针~(40)Ar/~(39)Ar是在常规~(40)Ar/~(39)Ar方法上发展起来的,它与常规~(40)Ar/~(39)Ar相比,具有更多的优点:精度更高,用样量更少,由此解决了由于样品不均匀引起的问题.激光探针 相似文献
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周期系数Riccati方程之周期解 总被引:1,自引:0,他引:1
考虑周期系数Riccati方程 dy/dx=A(x)y~2+B(x)y+c(x),(1)其中,A(x)、B(x)、C(x)是以2π为周期的周期函数。 设特征方程 F(y,x)=A(x)y~2+B(x)y+C(x) 相似文献
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我们在文献[1]报道了更为廉价的新型超微晶合金 Fe_(73)Cu_1Nb_(1.5)Mo_2Si_(12.5)B_(10)无磁场退火后的磁性能.与超微晶合金 Fe_(73.5)Cu_1Nb_3Si_(13.5)B_9和 Fe_(73.1)Cu_(1.2)Nb_(3.2)Si_(12.5)B_(10)一样,这种合金具有明显的横向磁场退火效应. 本文简要地报道经横向磁场退火后获得低剩余磁通密度 Br 的Fe_(73)Cu_1Nb_(1.5)Mo_2Si_(12.5)B_(10)的磁性能和实际应用例子. 相似文献
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~(36)Ar(n,p)~(36)Cl截面测量 总被引:1,自引:1,他引:0
研究自然界~(36)Cl的形成在地球科学有重要意义。宇宙线中子在大气层通过~(36)Ar(n,p)~(36)Cl反应生成~(36)Cl在当今被认为自然界~(36)Cl的主要来源之一。1968年(Onufrier)曾假设慢中子引起~(36)Ar(n,p)~(36)Cl反应的截面与~(14)N(n,p)~(14)C截面(热中子截面为1.8b)具有相同的数量级,由此计 相似文献
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《科学通报》2002,47(24):1914-1914
艾希成113(2),l 390(18)安利佳 13l 3(17) BS.Baliunas 160l(21)S.Beme 298(4)H.D.BlankespoOr白 桦白春礼白海静白敏冬白希尧白志民包德才包维东包信和毕志毅h定方h淑敏补世荣P Chu才宏伟蔡宏蔡东升蔡国印蔡金万蔡静宁蔡沛祥蔡平河蔡榕硕蔡秀玲蔡亚歧蔡彦宁蔡志刚蔡祝南苍树溪曹镛曹长群曹继秀 275(41 600(8)106(2),84l(11), 908(12) 1477(19) 32If5、 32l(5) 869f11) 1044(14) 508f71 415(6) l 784(23)289(4),912(12) l 730(22) 1378(18) C 392(5) 854flll 966f131 151(21lll3(14) 103(2) 550(71l 787r231 707(9) 59f】1 684(911196… 相似文献
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可化为一个“积分小”系数的二阶微分方程解的振动性质 总被引:5,自引:1,他引:4
本文讨论二阶微分方程 (r(t)ψ(x)x′)′+p(t)f(x)=0, t≥t_0≥0 (1)和它的特殊形式 (r(t)x′)′+p(t)x=0 (2)的解的振动性。其中r∈C~1([t_0,∞),(0,∞)), 相似文献
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用相位确定信号的一个问题 总被引:4,自引:0,他引:4
设x(n)和y(n)是两个实数列,其中n取值0,1,2,…,它们的Z变换分别为 X(z)=sum from n=0 to ∞ x(n)z~n,y(z)=sum from n=0 to ∞ y(n)z~n。若x(z)和Y(z)在|z|≤1上解析,于是当ω∈[-π,π)时有 X(e~(iω))=|X(e~(iω))|e~(iω)x~(ω),Y(e~(iω))=|Y(e~(iω))|e~(iθ)y~(ω),这里θ_x(ω)和θ_y(ω)分别称为x(n)和y(n)的相位谱。现在的问题是如果θ_x(ω)=θ_y(ω),则x(n)和y(n)应有怎样的关系?Oppenheim等在文献[1]中得到一些结果,主要的是下面的 相似文献
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统一基本相互作用模型暗示,存在着许多质量范围在10×10~9ev(10GeV)到100×10~(12)eV(100TeV)的粒子。在这些粒子中间,有些可能是荷电的粒子X~±,它们是稳定的或几乎是稳定的。X~ 粒子将会形成超重氢,而X~-粒子则往往结合在一些原子核上。化学分离天然存在的(?)(Tc)、钜(Pm)、锕(Ac)、镤(Pa)、镎(Np)、或镅(Am)将会表明超重粒子的存在,存在的形式是RuX~-、SmX~-、~(232)ThX~-、~(253,236,238)UX~-、~(244)PuX~-或~(247)CmX~-。其它值得探索的物质包括具有硼(B)、氟(F)、锰(Mn)、铍(Be)、钪(Sc)、钒(V),锂(Li)、氖(Ne)和铊(Te)化学性质的超重元素。 相似文献
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一、引言自从1966年以来,对M型六角铁氧体,例如BaFe_(12)O_(19)与SrFe_(12)O_(19)等,进行了一系列的穆斯堡尔谱学研究,以确定这类材料的微观磁化机制。但是,关于PbFe_(12)O_(19)的穆斯堡尔谱的研究结果却报道不多。虽然PbFe_(12)O_(19)不像BaFe_(12)O_(19)与StFe_(12)O_(19)那样是一种有实际应用价 相似文献
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数值模拟结果表明, 基本三维几何体随机填充的填充率上限从高到底依次为: 立方体(0.78)、椭球(0.74)、圆柱(0.72)、球柱体(spherocylinder, 0.69)、四面体(0.68)、圆锥(0.67)、球体(0.64), 而规则填充的填充率上限依次为: 立方体(1.0)、圆柱和球柱体(0.9069)、圆锥(0.7854)、椭球(0.7707)、球体(0.7405)、正四面体(0.7175), 这两种填充率排序的顺序并不相同. 椭球、圆柱、球柱体、四面体和圆锥的随机填充率均与其形状有关, 它们达到最高填充率时的形状参数分别为: 椭球(三轴比为0.8:1:1.25)、圆柱(高度/直径=0.9)、球柱体(圆柱段高度/直径=0.35)、四面体(正四面体)和圆锥(高度/底面直径=0.8). 相似文献