Banach空间X的亚(WM)性质

B.B.Panda和O.P.Kapoor在[1]中引入了(ES)性质、(S)性质、(M)性质和(WM)性质。本文中所引入的亚(WM)性质是(WM)性质的推广,并且给出空间具有亚(WM)性质,但没有(WM)性质。     

超拓扑空间上的可乘性质

文章主要研究了超拓扑空间上的可乘性质,给出了超可数公理、超可分性质及超局部紧的定义.并证明了超可数公理、超可分性质和超局部紧性都具有可乘性质,以及在超分离性中,S-T_0,S-T_1,S-T_2和S-T_3公理具有可乘性质.     

修正KdV方程的递推算子及共振点

利用Painlevé性质展开有关首项阶数、解分支和共振点的性质,从给定的具有Painlevé性质的一个方程出发去构造具有Painlevé性质的一族方程.同时.获得了描述非线性品格Tada方程在连续区间的极限型KdV族的递推算子和所有解分支的共振点.     

高压下c-Zr_3N_4弹性性质和热力学性质的第一性原理研究

利用平面波赝势密度泛函理论方法研究了高压下c-Zr3N4的结构性质和弹性性质,由此获得了c-Zr3N4在高压下的体弹模量、杨氏模量、剪切模量和泊松比等力学性质.高压弹性常数计算结果表明,在小于50 GPa下,c-Zr3N4没有发生相变,是力学稳定的,而且各向异性因子计算表明其具有弹性各向异性.此外,高压下c-Zr3N4的B/G计算结果表明,在此压强范围内,c-Zr3N4具有较好的延展性.最后利用准谐德拜模型研究了c-Zr3N4的热动力学性质,得到了其高压下的热容、德拜温度和热膨胀系数等参数.研究c-Zr3N4在高压下的弹性性质和热动力学性质,对实验研究具有一定的参考价值.     

Banach空间的不动点性质

Banach空间中的许多几何性质在不动点理论中起着很重要的作用,其中包括一致凸性,Banach-Saks性质和正规结构等等.文中引入了一个新的几何性质(Aε2)*,通过建立Banach空间X中(Aε2)*性质和Banach-Saks性质及UKK性质、一致Frechet可微的关系,得到的结论是:如果Banach空间X是可分的且其对偶空间X*具有(Aε2)*性质,则X及X*具有弱不动点性质.     

新型二维碳材料net-Y光学性质的第一性原理研究

采用基于密度泛函理论的第一性原理研究方法,对新型二维碳材料(单层net-Y)的光学性质进行了研究.基于反射、吸收、折射和介电函数等数据分析了单层net-Y的光学性质.计算结果表明:在E_x、E_y和E_z这3个方向极化下,单层net-Y的复介电函数、复折射函数、吸收系数等光学性质表现出显著的各向异性.光学性质研究表明:该材料在整体光区具有极不敏感的光反射性质,且在紫外光区具有高吸光系数以及在能量频率为10.0 eV处具有极低的消光系数.此外, 与其他波段的光相比,在E_y极化下单层net-Y对黄光有更强的光折射响应.     

临界区水和蒸汽物性计算

对超临界区域内水和蒸汽的性质进行精确计算,对于超临界和超超临界锅炉的安全运行具有重要的意义.传统的水和蒸汽性质计算公式IFC-67 具有计算速度慢、精度低等缺点.以水和蒸汽性质国际协会公布的热力学性质新工业标准IAPWS-IF97　为基础,利用面向对象编程技术对超临界区域的热力学性质参数以及迁移性质等参数进行了计算.发现在温度和压力很高的超临界区域,水和蒸汽的参数会发生显著的变化,通过物性参数的精确预测可以有效地对锅炉进行优化设计,预防和避免事故发生.     

拟对角扩张C*-代数的性质

0→J→A→B→0是一个拟对角扩张.证明以下结论:(1)如果J和B具有弱可比性质,则A也具有弱可比性质;(2)如果J和B具有强消去性质,则A也具有强消去性质;(3)如果J和B具有n-无孔性质,则A也具有n-无孔性质.     

局部凸Hausdorff空间中的Drop定理和Drop性质

证明了局部凸H ausdorff空间中的一个D rop定理,提出了局部凸H ausdorff空间中的-τdrop性质、拟-τdrop性质和局部D rop性质.并证明τ-序列紧凸集具有-τdrop性质,τ-可数紧凸集具有拟-τdrop性质以及局部序列紧凸集都具有局部D rop性质.     

跟踪技术与混沌(英文)

由于伪轨跟踪性质不仅与系统的稳定性有关,而且与系统的混沌性状也密切相关,因此它在动力系统理论的研究中起着重要的作用.作为伪轨跟踪性质的推广,Eirola等、Blank和作者分别引进"极限跟踪性质"、"平均跟踪性质"和"渐近平均跟踪性质"概念.论文就具有不同跟踪性质的系统以及系统的混沌性态的研究进展给出一个简要综述.     

镍超细微颗粒的核磁共振研究

报导了对镍超细微颗粒进行核磁共振研究的初步结果通过测量６１Ｎｉ的零场核磁共振谱研究镍超细微颗粒的赵精细磁场的分布．微颗粒平均直径约２０ｎｍ．为了对比，还对镍粉（粒径约７６μｍ）进行了类似测量．发现微颗粒与块状样品的核磁共振谱的共振峰位置基本相同，但在线型、谱宽和信噪比方面明显不同。这表明其超精细磁场的分布有特征性的区别．镍超细微颗粒的共振谱比块状样品稍微展宽．因为超细微颗粒的表面原子数目比块状样品的多，谱线变宽可能与超细微颗粒的表面效应有关。     

超微粒的熔化特性

在分形理论基础上,通过引入3个分形指数D_f D_s和α,导出一个较为适用的超微粒熔点公式.该公式表明:超微粒熔点不仅依赖于它的粒径,而且还要依赖于对它的制备方法.     

用溅射方法制备金属超微粒

研究了一种制备金属超微粒的新物理方法——溅射法.介绍了该方法的装置并阐明了其基本物理原理.通过Ag、Au超微粒的制备及其透射电子显微镜和X射线衍射仪观察与分析表明,用此法可制备纳米量级的球形金属结晶超徽粒.     

溅射产生的银超微粒的角分布研究

研究了由溅射法产生的银超微粒的角分布规律.发现银超微粒的角分布规律可分为两类.一类属于小粒子(γ<10nm)的角分布,它们有明显的双峰特征;另一类则是(γ<10 nm)的粒子.这类粒子显示的角分布只有一个主峰.     

金属超微粒结晶生长的时间特性分析

利用X-射线衍射技术对溅射沉积在非晶二氧化硅基底上的金属晶体超微粒的生长特性进行实验研究.发现银超微粒的衍射强度和结晶核粒径随时间的增长遵从幂指数规律;并且银超微粒的结构有趋向结晶化的趋势.同时,银晶体超微粒的生长特性具有自相似性.     

超微粒子的合成与应用

本文全面系统地介绍了国内外合成超微粒子的基本原理和方法,并简述了超微粒子的主要品种和应用前景。     

铝超微粒子的粒径分布及其与熔点的关系

利用透射电子显微镜观察热蒸镀法制备的铝超微粒子的形状呈杆状,其纵向粒径分布呈对数正态分布、横向粒径分布呈算术正态分布,纵、横向粒径的比值分布呈对数正态分布;当粒径在9.0～53.4nm之间时,其熔点为580℃,熔点降低80℃.     

对由溅射法制备的银超微粒的粒径分布研究

主要研究由溅射法制备的Ag超微粒的粒径分布、平均粒径与溅射收集角的关系.我们的结果是:在给定的溅射条件下,不同的溅射收集角,可以得到不同分散度的超微粒,这对制备具有确定分散度的超微粒而言是一个颇有意义的结果.     

La（OH）3超微粒的制备及其结构,形态与粒度的研究

采用化学沉淀法合成了La(OH)_3超微粒.即先制得草酸镧沉淀后,将其焙烧而得La(OH)_3超微粒.用X-射线衍射仪(XRD)和透射电子显微镜(TEM)分析观察了在不同焙烧温度下焙烧1h所制备的微粒结构形态、粒度与分布.结果表明,在T=900℃～1000℃下焙烧1h,经自然吸潮,可得到平均粒径小于0.1μm的球形La(OH)_3超微粒.     

高压共轨柴油机Sub-220 nm超细颗粒物排放特性研究

超细颗粒物是雾霾的重要组分,对人体健康影响极大。在一台六缸高压共轨柴油机上研究不同工况下Sub-220 nm超细颗粒物的排放特性,结果表明:碳烟排放在小负荷时极低,且随着负荷的增加而增加;Sub-220 nm超细颗粒物排放数量浓度在小负荷时高,且随负荷的增加而降低;Sub-220 nm超细颗粒物数量浓度的粒径分布为在小负荷和满负荷时是双峰特性,其余工况是单峰特性;转速升高,缸内气流运动加强,超细颗粒物排放数量浓度明显降低,各特征直径明显降低。