非均匀介质电场的逐次逼近解法及直流电测井几何因子

非均匀介质电场逐次逼近解法原理 直流电测井的基本公式是 ·(σΕ)=Ⅰδ(x-x。) (1)式中σ是电导率。左端是电流密度的散度,右端代表源。x_0是源所在的点。令: σ=σ_0 △σ式中σ_0是一常数,称为背景值;△σ是增量。E=-U,U是电位。令     

电阻率测井三维模式匹配法中的平面数值分析

在地层非轴对称条件下建立了新型的坐标系,详细介绍了计算电阻率测井响应的三维模式匹配理论。在井轴与地层法线所形成的平面上用数值方法计算,与此面垂直的方向上用解析方法计算;详细推导了平面上的偏微分方程及其相应的等价变分问题;选定平面三角形基函数作为型函数,确定了单元方程和单元矩阵;给出了网格划分方法及其总体矩阵的安装方法;最后通过求解广义特征值问题完成了平面二维区域的数值分析。结果表明,在均匀介质中,新方法的数值结果与解析分析的结果是一致的,精度也得到了保证,验证了平面数值分析方法的正确性,为进一步完成全三维的模式匹配作好了准备。     

井间电磁场的一维反演

开发了一种快速高效的井间电磁场一维反演方法 .通过矩阵求逆计算纵向成层地层中的Green函数并同时得到雅可比矩阵的元素 ,加快了计算速度 .反演时采用正则化最小二乘法求解超定方程 ,由于发射 -接收的组合数目大大超过待反演的地层参数的数目 ,因而反演结果精度高 .数值计算举例表明 ,无论是低电导率对比地层还是高电导率对比地层 ,反演结果均与模型完全吻合 .井间电磁场一维反演可以对实测数据进行预处理 ,为高维成像奠定基础     

利用感应测井资料划分地层电导率界面

地层由电导率不同的岩层组成，因电导率不同而划分的地层界面定义为地层电导率界面，准确判定地层电导率界面对测井资料的精细解释有很大帮助．文章以Doll几何因子为理论基础，推导出地层电导率界面附近感应测井的视电导率对地层深度导数的表达式，据此得到了该导数曲线在单一地层界面附近的变化形态和在薄层附近的变化形态，给出一种利用感应测井资料划分地层电导率界面的新方法，该方法可以准确划分单一地层界面，对薄层的划分也有很高的精确度．     

感应测井的频域反褶积方法

常规的反演方法是对感应测井资料进行线性反褶积。由于感应测井获得的响应曲线是地层非线性时变滤波的结果,所以,感应测井响应可随地层电导率发生非线性变化。用相量反褶积方法分别设计出实部信号和虚部信号所对应的反滤波因子,对反映测井响应随电导率非线性变化的非线性函数进行了拟合,用设计出的滤波因子及被拟合出的非线性函数对模拟相量感应测井资料进行了相量反褶积。处理结果表明,围岩效应和趋肤效应基本被消除     

单一倾斜裂缝的双侧向测井响应

利用三维有限单元法计算了过井单一倾斜裂缝的双侧向测井响应；结果表明，随着裂缝倾角的增大，响应曲线将变得平缓。对无限侵入（裂缝中充满泥浆）的情形，在裂缝中点处，当倾角小于临界角时，深浅侧向电阻率之间表现出负差异；当倾角大于临界角时，深浅侧向电阻率之间表现出正差异。在不同倾角下，深浅侧向电导率随裂缝张开度的增大而增大；当倾角不变时，深浅电导率之差与裂缝张开度几乎成正比关系。     

交流电测井响应的积分方程解法

计算三维不均匀介质中测井响应的最常用的方法是有限元素法和有限差分法。这两种方法的缺点是数据点遍布整个三维空间 ,因而计算数据量大 ,并造成计算上的困难。文中提出一种适用于交流电测井响应计算的积分方程 ,它的数据点只分布在不同介质的分界面上 ,数据量大大降低 ,有利于进行数值计算     

交流电测井响应的积分方程解法

计算三维不均匀介质中测井响应的最常用的方法是有限元素法和有限差分法。这两种方法的缺点是数据点遍布整个三维空间,因而计算数据量大,并造成计算上的困难。文中提出一种适用于交流电测井响应计算的积分方程,它的数据点只分布在不同介质的分界面上,数据量大大降低,有利于进行数值计算。     

电阻率测井三维模式匹配法中的平面数值分析

在地层非轴对称条件下建立了新型的坐标系,详细介绍了计算电阻率测井响应的三维模式匹配理论.在井轴与地层法线所形成的平面上用数值方法计算,与此面垂直的方向上用解析方法计算;详细推导了平面上的偏微分方程及其相应的等价变分问题;选定平面三角形基函数作为型函数,确定了单元方程和单元矩阵;给出了网格划分方法及其总体矩阵的安装方法;最后通过求解广义特征值问题完成了平面二维区域的数值分析.结果表明,在均匀介质中,新方法的数值结果与解析分析的结果是一致的,精度也得到了保证,验证了平面数值分析方法的正确性,为进一步完成全三维的模式匹配作好了准备.     

用改进的局域非线性迭代方法计算三维井间电磁场

提出了用改进的局域非线性迭代 (MLNI)计算体积分方程的方法 ,并计算了三维井间电磁场。将井间大尺度电导率异常体分为近场区域和远场区域两部分 ,它们的位置和尺寸均随场点位置的变化而改变。对近场区域影响的计算采用局域非线性近似 ;将远场区域的影响作为外部激励源 ,采用迭代方法进行计算。由于不必进行直接的大型矩阵求逆运算 ,因而与体积分方程的直接解法相比 ,所需的机时更少 ,并减少了对内存的要求。数值计算结果显示 ,该方法也适用于高电导率对比地层 ,且计算精度与体积分方程直接解法的精度相当 ,是一种计算井间大尺度异常体散射场的有效方法。