量子群ν_q(s/(2))上的模

研究了量子群ν_q(sl(2))的具有某种泛性质的无限维的模。并由此得到ν_q(sl(2))上的单模。用新的方法证明了ν_q(sl(2))上的每个有限维单模均同构于这样的单模。     

当q不是单位根时量子群V_q(sl(2))的表示

研究当q不是单位根时量子群Vq(sl(2))的表示。给出了Vq(sl(2))的无限维的模结构。刻画了当q不是单位根时,Vq(sl(2))的所有单模。证明了当q不是本原单位根时量子群Vq(sl(2))的生成元E和F在有限维的模上的作用都是幂零作用的。还证明了当q不是单位根时,任意有限相同维数的单V-模都是彼此同构的。     

量子矩阵代数Mq(2)上有限维单模的一种分类

用初等的类似于量子群Uq(sl2)上有限维单模的分类方法, 给出了量子矩阵代数Mq(2)上有限维单模的一种分类。结果表明, 当q不是单位根时, Mq(2)上有限维单模仅有1维单模, 当q为r次单位根时(r为奇数), Mq(2)上所有单模都是有限维的, 且仅有1维与r维单模。     

量子群上单模的一种分解

把量子化包络代数Uq(sl(3))上的单模L(λ)视为Uq(sl(2))上的模,利用单模的权图找出L(λ)中相对于E1的最高权向量,从而得到L(λ)作为Uq(sl(2))-模的一个直和分解.     

量子群Vq（sl（2））上的模

研究了量子群Vq（sl（2））的具有某种泛性质的无限维的模。并由此得到vq（sl（2））上的单模。用新的方法证明了vq（sl（2））上的每个有限维单模均同构于这样的单模。     

sl(2,C)到其单模V(3)和V(4)的局部导子

将李代数到伴随模局部导子的概念推广到任意有限维模, 从而将一般线性李代数sl(2,C)到其任意单模的局部导子求解问题等价地转化为解相关线性方程组, 进而利用系数矩阵的秩与增广矩阵的秩相等, 确定了3维单李代数sl(2,C)到两类单模V(3)和V(4)的局部导子空间.     

量子群Uq(sl(2))的广义伴随作用

设U表示单李代数sl(2)的量子化包络代数Uq(sl(2))，Ft(U)是由广义伴随作用下局部有限的元素组成，作为U-模，Ft(U)的单模分解式为Ft(U）=⊙i，j≥0[c^iE^jK^-t]。     

q形变量子群Rq（sl（2））的有限维单模

主要讨论单李代数U（sl（2））的一类新的q形变量子群Rq（sl（2））,Uq（sl（2））可以看作Rq（sl（2））的一个子代数.在复数域k上且q是本原的d次单位根的条件下给出Rq（sl（2））的有限维单表示的分类.     

U(sl(2))的一类新的q-形变量子群的环论性质

本文介绍了U(sl(2))的一类新的q-形变量子群Rq(sl(2)),U(sl(2))可以看作Rq(sl(2))的一个子代数,同时给出Rq(sl(2))的一些环论性质。     

具2+δ阶矩的一类时变MAX(q)序列的样本均值的极限分布

本文继续作者在文献[1]中的工作,证明具2+δ(0<δ<1)阶原点矩的时变 MAX(q)序列{x_n)的样本均值 N~(1/2)(_N-E_N)渐近正态分布 N(0,ν_2-ν_2-(2q+1)μ~2),其中μ_1=Ex_1,ν_2=E(x_1+x_2+…+x_(q+1))~2,ν_2=E(x_1+x_2+…+x_q)~2,从而,减弱了文献[1]中要求{x_n}具有限三阶原点的限制条件.但其论证方法与文献[1]不相同.     

Schur代数S(2,d)的理想

L=sl2(K)是特征为0的代数闭域上的三维李代数，具有基{x，y，h)．给出了包络代数U(sl2(K))上任一有限维单模V(n)若干次张量积的零化理想的生成子描述：Ann(V(n)^φm)=((h mn)(h mn-2)…(h-mn 2)(h-mn))．由此得到Schur代数S(2，d)的理想个数为2^[d/2] 1，素理想为(z^m，g(c))／(x^d 1，Пj=0^[d/2](c-(d-2j 1)^2 1))，其中c=h^2 4xy-2h，m=d-2i 1，g(c)=c-m^2 1，i=0，1，2，…，[d／2]，或m=0，g(c)=1，共有[d／2] 2个．     

量子群Vq(sl(2))的自同构和反自同构

研究量子群Vq(sl(2))的构造.首先给出的量子群Vq(sl(2))的一个自同构和两个反自同构.由此研究Vq(sl(2))的正部分和负部分.接着用其中四个生成元K,K-1,H,H-1生成了另一个子代数,并找到它的一个自同构和该自同构的基本性质.     

包络代数U(sl2(K))上单模张量积的零化理想

利用单李代数(sl2(K))的包络代数U(sl2(K))的理想及素理想的生成子刻划，得出了任一有限维单U-模的零化理想的生成子。根据Clebsch-Gordan公式，给出有限维单U模的若干次张量积的零化理想的生成子描述。     

有限辛群作用下子空间轨道按和生成的格

设F(2v)q是Fq上的2ν维行向量空间,Sp2ν(Fq)是Fq上的2ν次辛群.设M(m,s;2ν)是Sp2ν(Fq)作用下的一个子空间轨道,L(m,s;2ν)是M(m,s;2ν)中子空间的和生成的集合.讨论了在辛群作用下,各个轨道生成的集合L(m,s;2ν)之间的包含关系;一个子空间是由给定的M(m,s;2ν)生成的集合L(m,s;2ν)中的一个元素的条件;以及L(m,s;2ν)何时作成几何格.     

O(Spq(4))经由Uq(sp(4))的Jantzen途径实现

Jantzen由Uq(sl2(C)) 的表示论通过R-矩阵的方法给出了SLq(2)的定义关系式,用Jantzen的方法通过Uq(sp(4))的表示理论实现了OSpq(4))的定义关系式.     

三维单李代数sl(2)的双导子与交换映射

论文完全决定了3维单李代数sl(2)的双导子与线性交换映射.特别地,证明了3维单李代数sl(2)的双导子都是内双导子.利用此结果,给出了每个3维单李代数sl(2)的线性交换映射的精确形式.特别地,证明了3维单李代数sl(2)的线性交换映射都是标准线性交换映射.     

■(Sp_q(4))经由U_q(sp(4))的Jantzen途径实现

Jantzen由Uq(sl2(C))的表示论通过R-矩阵的方法给出了SLq(2)的定义关系式,用Jantzen的方法通过Uq(sp(4))的表示理论实现了■(Spq(4))的定义关系式.     

(C)(Spq(4))经由Uq(sp(4))的Jantzen途径实现

Jantzen由Uq(sl2(C)) 的表示论通过R-矩阵的方法给出了SLq(2)的定义关系式,用Jantzen的方法通过Uq(sp(4))的表示理论实现了(C)(Spq(4))的定义关系式.     

奇异偶特征正交几何中的几个计数定理

设Fq是偶特征的q元有限域,F2ν+δ+lq是Fq上的2ν+δ+l维行向量空间,O2ν+δ+l(Fq)是偶特征有限域Fq上秩为2ν+δ而级为2ν+δ+l的正交群.用M(m,2s+γ,s,Γ,k;2ν+δ+l)表示F2ν+δ+lq的子空间集合在O2ν+δ+l(Fq)作用下的一个轨道.借助矩阵的初等变换和在F2ν+lq上的子空间的长度表达式给出了M(m,2s+γ,s,Γ,k;2ν+δ+l)的长度表达式,并且给出偶特征的奇异正交几何中所有(m,2s+γ,s,Γ)型和(m,2s+τ,k)型子空间个数的表达式.     

量子群U_q(f_m(K))的同构与自同构

研究量子群Uq(f(K))的一类特殊形式Uq(fm(K)).在充分利用Uq(fm(K))的有限维表示理论及其环论性质的基础上,得到当q不是单位根时量子群Uq(fm(K))的同构与自同构的完全分类.