原子光电离热形共振的研究

本文将选择ＨＦ纂合皮函数作为初态，在改进初态波函数的情况下，对原了民离截面的势形共振进行计算，并把改进前后的相应的计算结果进行了比较。     

关于HF法和HFS法

介绍两种原子波函数的近似求解方法，即Ｈａｒｔｒｅｅ－Ｆｏｃｋ自洽场方法（称ＨＦ法）和Ｈａｒｔｒｅｅ－Ｆｏｃｋ－Ｓｌａｔｅｒ自洽场方法（称ＨＦＳ法）．     

He(e,3e)末态波函数动量相关效应

考虑末态波函数动量相关效应，计算了入射能量为5599eV时，敲出电子等能分享几何安排下的He（e，3e）反应的五重微分截面，并比较采用各种末态波函数动量相关下的计算结果．表明理论计算结果在误差范围内与实验数据基本吻合，末态波函数动量相关效应对He（e，3e）反应的五重微分截面具有一定影响．     

三电子原子体系基态能量的关联变分计算

用形式上比较简单的径向关联波函数计算了三电子原子体系Ｌｉ、Ｂｅ＋、Ｂ２＋和Ｃ３＋的基态能量，对于Ｌｉ原子，其结果为－２０２．５８７６ｅＶ，比用Ｈａｒｔｒｅｅ－Ｆｏｃｋ自洽场方法得到的最好结果－２０２．２５５６ｅＶ和苟清泉等人用他们设计的原子解析波函数计算得到的结果－２０２．３４５ｅＶ均好，更接近实验值－２０３．４８８３ｅＶ。     

铥原子激发态光电离截面的实验研究

本文采用激光烧蚀技术和超声分子束技术相结合，制备了高密度、低能态的自由铥（Tm）原子束。由可调谐激光制备原子电子激发态同时实现从激发态的光电离，由飞行时间质谱来探测来自不同电子激发态的光电离信号在245-266.3nm范围扫描激光波长，获得Tm原子UV区共振增强多光子电离光谱（REMPI光谱）。对于确定的激光共振波长，实验测定了不同激光能量下的光电离信号强度，进而得到Tm原子相应电子激发态的绝对光电离截面，测得的绝对光电离截面值在6.01±0.31～15.65±0.7Mb范围内。     

正电子碰撞氦原子电离截面的理论研究

文中运用具有耦合通道靶函数的新库仑扭曲波方法用来计算正电子碰撞氦原子电离截面.除此之外,还采用的类氢原子的Slater轨道波函数来描述氦原子的初态波函数.入射电子的能量在电离阈值和500a.u之间变化.理论计算结果与实验数据和其他理论计算结果符合较好.而且与其他复杂的畸变波方法相比,文中的理论模型更容易实现,并能给出更为准确的结果.     

锂原子激发态(1s22p)2P的光电离的R-矩阵计算

本首次运用R-矩阵理论方法。分别在单通道近似和三态密耦近似下计算了锂原子Li激发态(1s^22p)^2P的不同过程、不同分波的光电离截面及分波的光电离截面随有效量子数的变化规律．在三态密耦近似下。由于大量的自电离态与连续态的相互作用，计算结果显示了光电离过程中非常丰富的Rydberg系列共振结构。是以前的理论计算中所从未涉及到的．     

锂原子激发态光电离的R矩阵计算

运用R矩阵理论方法, 分别在单通道近似和三态密耦近 似下计算了Li原子激发态 (1s²2p)²P的不同过程、 不同分波的光 电离截面及分波 的光电离截面随有效量子数的变化规律. 计算结果表明, 在三态密耦近似下, 由于大量的自 电离态与连续态的相互作用, 光电离过程中存在非常丰富的 Rydberg 系列共振结构.     

氢原子三重微分散射截面与能量分配的关联

氢原子单离化是原子物理中最简单的三体相互作用问题，但是由于长程的库仑作用的影响，带电粒子与原子碰撞的单离化过程仍有许多难以克服和未能解决的困难．利用跃迁矩阵元的后滞形式，同时，取末态波函数为库仑波函数和平面波函数的乘积，在初态里，波函数被分成两部分，一部分是库仑波和氢原子基态的乘积，另一部分是两电子的相对运动的库仑波和质心运动的平面波．对于快电子仍然取为平面波，如果在忽略了质心运动和两电子相对库仑波的指数因子的情况下，所得出的理论计算结果与一些实验在数值上符合得较好。     

氦原子(e,2e)电离激发反应的三重微分截面

考虑初态He原子电子间的关联效应和末态出射电子与剩余束缚电子间的关联效应,计算和分析了在共面不对称几何条件下,能量为5500 eV的入射电子碰撞He原子电离激发的三重微分截面(TDCS),并将计算结果与Dupre等人的实验数据及其它理论计算结果进行了比较.结果表明:该理论模型能够定性地描述反应的过程,且初态He原子电子间的关联对TDCS的影响较弱,而末态出射电子与剩余束缚电子间的关联对TDCS的影响较强.     

考虑辐射反作用时一般非稳黑洞的HawkingUnruh量子热效应

对于具有辐射反作用的一般非稳黑洞，描述粒子运动的动力学方程经Ｔｏｒｔｏｉｓｅ变换后其径向部分可以约化为标准的波动方程，而且进出视界的波函数形成正交完备集．由此可以构成相应的ＦＯＣＫ空间，且不同真空态之间的Ｂｏｇｏｌｉｕｂｏｖ变换给出黑洞视界附近的ＨａｗｋｉｎｇＵｎｒｕｈ热谱．     

ZnSe：Mn电子态的DV—SCC原子簇计算

本文用DV-SCC原子簇方法计算了ZnSe:Mn的电子态。Mn3d杂质态位于带隙中,与Se4p及Zn4s有较强的杂化,对三种情况下电子态的分析认为,簇外电荷量及原子簇电荷量的选取方法,对结果影响很大,自旋极化计算,得到的Mn 3d杂质态的跃迁能量与实验值很好地符合。用自洽场方法计算的晶场参数表明:自洽方法,被函数靠近芯区部分分布较合理,外部分布误差较大。     

量子态的制备与压缩特性研究

阐述了操纵和制备各种光场量子态的方案和意义。研究了由光场真空态、双光子Ｆｏｃｋ态同ｎ光子（ｎ＞３）Ｆｏｃｋ态构成的光场叠加态的振幅Ｎ次方压缩特性。     

增光子相干态光场与二能级原子相互作用中的含时维格纳函数

利用相互作用表象中增光子相干态光场与二能级原子作用的系统动力学波函数,通过约化密度算符和维格纳函数福克基矢展开技术得到描述光场随时间演化的含时维格纳函数,并用数值模拟分析该维格纳函数随时间演化及随光场振幅变化的特点.模拟结果显示,在随时间演化时,维格纳函数的负值性在单光子过程中不具周期性,在双光子过程中具有周期性;在随光场振幅变化时,维格纳函数的负值性随光场振幅的增强而逐渐减弱,光场的非经典特性逐渐趋近于经典特性.     

双电子量子点系统的Hartree—Fock解

采用Ｈａｒｔｒｅｅ－Ｆｏｃｋ自洽场方法计算双电子的型量子点系统的基态能，并对相关能随量子点强度因子的变化关系进行了讨论。     

变分法在计算量子物理基态氦原子能量中的应用

对基态氦原子的波函数和能量的传统计算方法是自恰场法和微扰论,其计算过程的自恰场法十分繁难,而结果又是数据表,逼近成解析式也比较复杂。采用变分法,以解析式的形式进行讨论,其用起来又比较方便,其计算结果也与实验结果更相近。     

Fock态腔场与Bell态原子相互作用过程中光场的量子特性

采用时间演化算符和数值计算方法,研究了Fock态腔场与2个全同二能级Bell态原子在偶极共振相互作用过程中光场二阶相干和光场压缩的时间演化特性。结果表明:当2个原子初始处于不同的Bell态时,系统光场二阶相干和光场压缩的时间演化特性不同,根据这些特征,可以部分甄别双原子Bell态。     

Electronic States of Some Semiconductor Clusters

ＩｎｔｒｏｄｕｃｔｉｏｎＳｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔｏｒｅｌｅｍｅｎｔｓｓｕｃｈａｓｉｎｄｉｕｍａｎｄａｒｓｅｎｉｃｈａｖｅｂｅｅｎｓｔｕｄｉｅｄｅｘｔｅｎｓｉｖｅｌｙ．Ｓｅｖｅｒａｌｔｏｐｉｃｓｓｕｃｈａｓｄｏｐｉｎｇａｎｄｄｅｆｅｃｔ［１５］，ｅｐｉ...