高能核—核弹性散射的集团处理

把核看成有集团结构,于是核-核碰撞首先是集团过子之间的碰撞,接着进行集团粒子内核子之间的碰撞,在核态为双高斯分布下,将多重展开项分类,最后求出二个中重核之间的散射振幅,并计算d+d散射和a+a散射。     

中能区p-α散射的唯象振幅

在整个中能区范围内就P－α散射的唯象振幅问题进行了讨论，拟会了从200MeV－1730MeV的实验数据，对两种典型的唯象振幅进行了分析对比。这些振幅对利用中能质子研究原子核的α粒子结构问题是必要的输入量。     

12C原子核α跃迁密度及p-12C非弹性散射研究

基于12C原子核的α粒子结构观点,通过拟合电子散射实验得出12C核2+和3-态α粒子跃迁密度分布,并在多重散射的K.M.T理论框架下对入射能量为600 MeV和700 MeV的p-12C非弹性散射进行研究计算.结果表明,理论计算得到的p-12C非弹性散射截面与实验数据符合得较好.12C原子核基态及2+和3-激发态的α粒子结构观点在p-12C非弹性散射领域得到了检验和支持.     

喷射Al2O3粒子弥散强化α—黄铜的研究

实验研究了Al_2O_3粒子在a—黄铜中的喷射弥散行为和弥散粒子对合金室温和高温力学性能的作用。试验结果表明:减小喷射粒子原始直径和加入少量的Ti元素是提高Al_2O_3粒子在基体内弥散效果的有效途径;进一步的实验和观察表明:弥散分布的Al_2O_3粒子阻碍了合金形变时的位错运动,从而提高了合金的室温和高温力学性能。     

准4π空间α探测器的研制

利用一种可带静电的塑料薄膜收集氡子体,然后测量其放射性活度浓度。为了提高测试精度首先设计了双光电倍增管或双金硅面垒对接结构,对取样塑料薄膜进行双面测试,而且光电倍增管面积相对塑料薄膜要足够大,距离尽可能的小,α粒子穿透率较高（实际穿透率达到89%）,从而可将呈球面辐射的α粒子转换为电脉冲,实现高精度α粒子计数测量。实验结果表明：基于该探测器的测氡仪器具有体积小,成本低,灵敏度高,操作简单,测试速度快等优点。     

p-24Mg弹性散射对24Mg原子核的α粒子结构的检验

基于24Mg原子核的α粒子结构观点,利用已知的通过拟合电子散射实验得出的24Mg原子核基态电荷分布密度,得到24Mg原子核基态α粒子分布的形状因子.在Glauber多重散射理论框架下对入射能量为800 MeV的p-24Mg弹性散射微分截面进行了研究计算.理论计算结果给出了合理的p-24Mg弹性散射截面角分布曲线,但截面量值与实验数据有一定的偏离.计算结果表明,本文基于24Mg原子核的α粒子结构观点得到24Mg原子核基态α粒子分布的形状因子有一定的合理性,但仍需进一步通过各类散射过程对24Mg原子核的6α、16O+α+α等结团结构进行比较研究,深入研究分析24Mg原子核的α结构特性.     

α粒子结构下的π-12C非弹性散射

从12C原子核的α粒子结构观点出发，应用12C原子核内α粒子的形状因子和跃迁形状因子，在Glauber散射理论框架下，计算了共振区内能量为Tn=150,180MeV,π－12C的2＋（4．43MeV)和3－（9．64MeV)非弹性散射微分载面，理论结果与实验较好地符合。ππ     

热分析方法测定α粒子径迹密度及其在地质定年中的应用

将热分析法测定α粒子径迹密度应用于地质定年.用中子活化分析的方法测量了安徽马鞍山磷灰石样品中~(238)U、~(232)Th和~(147)Sm的含量.另外以Dorango磷灰石作为参考标准,用热分析方法测量了样品中α粒子的径迹含量,最后经计算得到安徽马鞍山磷灰石样品的地质年代为3.63×10~7 a.与其他地质资料比较,认为其地质年龄在3000万年左右是可信的.     

250MeV以下能区中重核能谱和双微分截面的计算方法

给出了在中能区(≤250 MeV)多次粒子发射过程中计算6种出射轻粒子(n,P,a,d,t,3He)及各种 反冲核之能谱和双微分截面的方法.对p+208Pb反应给出了发射中子能谱和双微分截面的部分计算结果与实验数据的比较.     

α粒子散射运动轨迹的模拟

利用Visual Basic6．0集成开发环境和面向对象的程序设计方法以及绘图的功能,对α粒子散射实验进行模拟。用户只需在界面上设定实验参数,计算机就会形象地描述出α粒子散射的运动轨迹。     

一种确定斑马鱼胚胎接受的α粒子辐照剂量的方法

为探究斑马鱼胚胎接受α粒子辐照剂量的计算方法,以模式生物斑马鱼为研究对象,使用能量为5.41 MeV的²⁴¹Am为α粒子辐照源对受精后5 h脱绒毛膜的胚胎进行辐照处理,以12 μm厚的聚酯迈拉膜为固体核径迹探测器,利用正交实验筛选迈拉膜化学蚀刻的最优蚀刻条件,用显微镜观测迈拉膜上的粒子径迹数量,并通过计算胚胎相关参数,计算得到5hpf斑马鱼胚胎受到的最大辐照剂量值。结果分析表明,12 μm厚的聚酯迈拉膜化学蚀刻的最佳条件是蚀刻液KOH浓度6 mol/L,温度60 ℃,蚀刻时间3 h,此时粒子径迹轮廓清晰,大小适中。辐照5 min后,斑马鱼胚胎受到的最大剂量为约8.59 mGy,剂量率为约1.7 mGy/min。     

12 A Gev的α粒子在G5乳胶中的多重散射测量

本文把Williams的多重散射理论用到乳胶技术中,讨论了相对论双电荷粒子在G5乳胶中的多重散射。对各种实验条件下的散射常数及散射偏差进行了评述,当单元长为10—104um时,散射常数的变化范围是20.9≤K=K_∞≤31.0。同时给出利用MBH—8M显微镜测量的12A Gev的a粒子在G5乳胶中的多重散射.     

香兰素衍生物VND3207对α粒子辐射诱发人成纤维细胞基因组DNA损伤的防护研究

 高能α粒子辐射所致基因组DNA损伤形式为复杂的簇集损伤,修复难度大,生物效应严重,目前尚缺乏有效防护药物。前期发现香兰素衍生物VND3207具有抗氧化损伤、促进DNA双链断裂损伤修复的作用,能有效防护低传能线密度（LET） γ射线诱发细胞凋亡和基因组损伤。本研究旨在探讨VND3207对高能α粒子辐射诱发人成纤维细胞基因组DNA损伤的防护效应。细胞克隆形成实验表明,VND3207无论是照射前加药还是照射后加药作用均能增强人成纤维HFS细胞对α粒子的辐射损伤抗性。通过中性单细胞凝胶电泳（彗星电泳）、γ-H2AX免疫荧光簇集点、γ-H2AX蛋白表达水平、细胞微核等多个基因组DNA损伤指标分析,表明了VND3207对α粒子辐射诱发细胞基因组DNA损伤的有效防护作用,其在5 ~ 10μmol/L浓度下,就可产生显著辐射防护效果,既能减轻α粒子辐射诱发细胞DNA的原初损伤水平,又能提高细胞的DNA修复能力。因此,VND3207具有维护高能粒子辐照细胞的基因组稳定性的作用,有开发成为抗高LET辐射损伤新药的价值。     

重离子碰撞J/ψ粒子产生中的核介质效应

利用色八重态产生机制和不同的核介质效应模型,在RHIC-PHENIX和HERA-B的运动学范围内,计算了重离子碰撞中J/ψ粒子产生截面比的y分布,以及在xF<0范围内a(xF)的xF分布,并与最新公布的实验数据进行了对比,显示出不同的核介质效应模型对截面的影响相差很大.结论对于验证xF<0时核介质效应模型的适用性、研究夸克--胶子等离子体的形成标志具有重要意义.     

高能核—核碰撞中的横能分布

根据高能核子—核碰撞中产生的簇射粒子的横能分布,考虑到核几何因素的影响后,得到了核—核碰撞的横能分布。计算结果与NA35协作组的实验结果相符合。     

用扫描电容显微镜(SCM)研究金基底上的铝纳米粒子

对升高模式扫描电容显微镜(LM-SCM)进行了理论分析,发现在小振幅近似下针尖的振幅直接正比于样品表面电容的梯度分布。利用升高模式扫描电容显微镜(LM-SCM)研究了金基底上铝纳米粒子的形貌和表面电容,分析了电容像的衬度与针尖的提升高度之间关系,并在实验中得到了验证。     

纳米流体中HFC134a水合物的生成过程

提出制冷剂气体水合物在纳米流体中快速生成的设想,通过HFC134a气体水合物在纳米铜流体(由0.04%的十二烷基苯磺酸钠(SDBS)水溶液和名义直径为25 nm的纳米铜粒子组成)中的生成实验验证了此设想.实验结果表明,与去离子水中HFC134a气体水合物的生成过程相比,纳米铜流体中SDBS是造成HFC134a气体水合物诱导时间明显缩短的主要原因,而纳米铜粒子对诱导时间的影响不大;纳米铜流体中SDBS的乳化作用和纳米铜粒子大比表面积大大促进了HFC134a在水中的溶解;纳米铜粒子的加入明显加强了HFC134a气体水合物生成过程中的传热传质,随着纳米铜粒子数的增加,HFC134a气体水合物生成过程明显缩短.     

α粒子注入研究的一些新进展

回顾了本小组近年来利用α粒子注入技术和透射电镜研究３１６Ｌ不锈钢中氦泡形成行为的成果。     

重夸克极限下激发态B介子光锥分布振幅的计算

在重夸克展开的领头阶计算了激发态B介子,包括矢量介子B＊（3 S1）、轴矢量介子B1（1 P1、3 P1混合）及标量B介子（3 P0）的光锥分布振幅.利用运动方程以及重夸克对称性的限制,得到了2粒子和3粒子分布振幅的关系.矢量介子B＊的分布振幅关系与文献[1]中基态赝标量B介子（1 S1）相同;但对于轴矢量介子B1和标量B介子,给出了新的结果.对这些新的振幅关系进行求解,进一步模型无关的确定了B1和标量B介子夸克-反夸克2粒子分布振幅的表达式.与基态B介子情况类似,最低扭度的分布振幅中也有来自多粒子态的贡献.     

^5∧He超核中α粒子的扭曲对结合能B∧的影响

在α粒子集团模型下,采用Ｒａｙｌｅｉｇｈ－Ｒｉｔｚ变分法,计算了＾５∧Ｈｅ超的结合能,由于考虑了∧超子和α粒子的扭曲作用,使得被扭曲的＾５∧Ｈｅ超的结合能Ｂ∧增加,在不同的几种∧－Ｎ相互作用势和α粒子密度分布下,结合能Ｂ∧的增加△Ｒ≈０．１－１．０ＭｅＶ,所以＾５∧Ｈｅ超核中的扭曲效应是不应忽视的。