一类距离图的分数色数

摘要：主要讨论了距离图G(Z,D_{m,k,k+1,k+2,k+3})(其中D_{m,k,k+1,k+2,k+3}=｛1,2,…,m｝-｛k,k+1,k+2,k+3｝)的分数色数,以及当2k≤m≤2k+5时G(Z,Dm,k,k+1,k+2,k+3)的色数。     

两企业竞争与合作的离散动力学模型的周期解

研究一个两企业竞争与合作的离散动力学模型:x1(k+1)=x1(k)exp{r1(k)-a1(k)x1(k)-b1(k)×(x2(k)-c2(k))2},x2(k+1)=x2(k)exp{r2(k)-a2(k)x2(k)+b2(k)(x1(k)-c1(k))2},k∈Z的动力学行为.运用重合度及相关的延拓定理和先验估计,得到系统存在正周期解的易于检验的充分条件.     

连通图中圈数

用|V（G）|、|E（G）|和f（G）分别表示图G的顶点数、边数和圈数．设F（k）＝｛f（G）;G是满足|E（G）|－|V（G）|＝k的无环连通图｝,n（k）＝minF（k）和N（k）＝maxF（k）．证明了下述结果：（1）n（k）＝k＋1;（2）N（k）≤2k+1;（3）对每个整数k≥1,N（k）≥2k＋k（k－1）＋1且当1≤k≤4时等式成立;（4）对每个整数k≥1是奇数时,N（k）≥2k3;当k≥2是偶数时,     

一类多项式的分解及其应用

1 一类多项式的分解 定理任何一个形如 k0xn+k1xn-1ɑ+k2xn-2ɑ2+...+kn-1xɑn-1+knɑn (1) 的多项式,如果k0+k1+...+kn=0,则一定可以分解成 (x-ɑ)[k0xn-1+(k0+k1)xn-2ɑ+(k0+k1+k2)xn-3ɑ2+...+(k0+k1+k2+...+kn-1)ɑn-1](2) 的形式(n=1,2,3,...).证明用第一数学归纳法.     

关于一类三角函数无限和

给出一类正余弦三角函数方幂无限和:∞/∑/k=0cos2r+1/kθ/mk,∞/∑/k=0(-1)kcos2r+1kθ/mk和∞/∑/k=1(-1)k+1sin2rkθ/k2;∞/∑/k=1sin2r+1kθ/k,∞/∑/k=1sin2r+2kθ/k2计算公式.     

Evans问题的一类新解

利用问题E2687解的一个充要条件,构造出一类新的本原Evans三角形,其三边长分别为k2-2+4k2(k2-2)(k2-1)3,1+4k2(k2-2)(k2-1)3,k2-1;且三角形中最短边上的高与该边长之比是4k(k2-2)(2k4-4k2+1)型的整数,其中k>1是正整数。     

图的邻域并和连通的[k,k+1]-因子

设G是阶为n的图.F是G的支撑子图且对所有的x∈V(G)都有k≤dF(x)≤k+1,则称F为G的[k,k+1]-因子.一个[k,k+1]-因子如果连通,则称为连通的[k,k+1]-因子.一个[k,k+1]-因子若包含一个哈密顿圈,则称为哈密顿[k,k+1]-因子.给出了图有哈密顿[k,k+1]-因子或连通的[k,k+1]-因子关于邻域并的若干新的充分条件.     

幂级数∑mk 部分和的组合表达式

本文给出了级数∑m k 部分和的组合表达式：m ＝1∞∑m k ＝f1k n ＋1()1＋f 2 k m ＝1 k ＋()1＋f n ＋2 k ＋3 k ()1＋…f n ＋3 k ＋k k ()1, n ＋k k ＋并讨论了由这些系数构成的三角形的对称性以及此三角形内相邻行间元素的递归关系。     

计算(2~(k_1),2~(k_2))型二重(r_1,r_2)-循环矩阵全部特征值的快速算法

利用矩阵分块逐次降阶的方法 ,给出了计算 (2 k1 ,2 k2 )型二重 (r1 ,r2 ) -循环矩阵全部特征值的快速算法 ,证明了其乘除的计算量为 (k1 +k2 ) 2 k1 + k2 - 1 ,加减的计算量为 (k1 +k2 ) 2 k1 + k2 .     

有限大小雨介质中相干场的准确表达式

导出了有限大小离散介质中毫米波段相干散射场的准确表达式,即〈φ(z)〉＝((k1 k)k[(k*1 k)ke-jkz-2πf*2ρejkz(e-j(k*1 k)d-e-j(k*1 k)z)])/(|(k1 k)kejkz-2πf2ρe-jkz[ej(k1 k)d-ej(k1 k)z]|2 )ejk1z*ejkz此式具有明确的物理意义;以雨介质为例应用所得结果进行数值仿真,结果表明:雨介质的大小对毫米波的衰减不会产生较大的影响,波的衰减随频率、降雨率的增大而增大,呈现出非线性,与有关文献一致.     

具有时滞的离散互惠系统的周期解

本文研究了一类散互惠系统x(k+1)=x(k)exp[r1(k)(1-(x(k-τ(k)))/(k1(k)))+a(k)y(k)] y(k+1)=y(k)exp[r2(k)(1-(y(k-τ(k)))/(k2(k))+b(k)x(k)],,运用迭合度和与其相关的连续性定理及先验估计,得到了系统存在正周期解的易于验证的充分条件,也就是,若下列条件i)ri(i=1,2),kj(j=1,2),a,b:Z→R+是ω周期的;ii)aL>(r1/k1)M,bL>(r2/k2)M;iii)rL1>aMkM1满足,则系统至少有一个正的ω周期解,所得结果是前人工作的重要的补充。     

Sierpiński-like图的条件着色

分别对Sierpiński-like图的条件着色进行研究,分别给出S~+(n,k)图与S~(++)(n,k)图的条件色数.对于S+(n,k)图,当n≥2时,若1≤r≤k-1,则χ_r(S~+(n,k))=k;若r≥k,n为奇数时,χ_r(S~+(n,k))=k+1,n为偶数时,χ_r(S~+(n,k))=k+3.对于S~(++)(n,k)图,当n≥2时,若1≤r≤k-1,则χ_r(S~(++)(n,k))=k;若r≥k,χ_r(S~(++)(n,k))=k+1.     

铁电体性能的低温研究

测量了LiNbo_3单畴晶体(Z切)72k至310k的热释电系数P~T,以及15k至273k的介电常数~T,发现热释电系数在226k、170k及137k有异常变化,170k至310k的p~T与T关系为二段直线,交点温度为226k,72k至130k的P~T正比于爱因斯坦比热函数,介电常数在230k及100k出现明显的异常变化,在137k及170k也有变化,还测量了一种ZBN陶瓷新材料11k至470k的介电常数及11k至290k的损耗,发现介电常数从11k开始随温度较快地上升,从100k开始缓慢上升,125k达到极大值后缓慢下降,损耗从11k开始随温度较快地上升,在65k呈现峰值后迅速下降,从125k开始缓慢下降,属扩散型相变。     

四元循环码的深度分布

研究了四元循环码的生成多项式,在此基础七证明了4k和2k型四元循环码恰有k个非零深度值,4k12k2型四元循环码至少有中k1+k2个非零深度值.最后给出了四元循环码的深度谱.     

J(2k+1,k,0)的3-弧传递性

证明了J(2k+1,k,0)(k≥2)是3-弧传递的,但不是4-弧传递的.在此基础上得到J(2k+1,k,0)(k≥2) 3-弧正则的充要条件是k=2.     

一类带有无穷时滞与反馈控制离散n-种群Lotka-Volterra 竞争系统的全局吸引性

考虑如下模型: {xi(k+1)=xi(k)expri(k)-ai(k)xi(k)-∑nj=1aij(k)∑∞s=0Kij(s)xj(k-s)-bi(k)∑∞s=0Hi(s)ui(k-s)Δui(k)=-ci(k)ui(k)+di(k)∑∞s=0Ri(s)xi(k-s)(i=1,2,…,n)的全局吸引性问题,通过构造适当的Lyapunov函数得到该系统全局吸引的充分性条件.     

关于对角圈系统

给出了k≡1(mod4)且k≥13时C(k-1)2kGD(2k 2)的存在性,从而解决了当υ≡2k 2(mod4k 2),k≡1(mod4),k≥13时对角2k长圈系统的存在性.     

广义线性离散系统的基于状态补偿的全维状态观测器的设计

主要讨论了广义离散线性系统{Ex(k 1)=Gx(k) Hu(k) y(k)=Cx(k)=Du(k)的状态观测器，利用矩阵的奇异值分解和矩阵的广义逆，将广义线性系统化为奇异值标准形{∑x1(k 1)=G11x1(k) G12x2(k) H1u(k) 0=G21x1(k) G22x2(k) H2u(k) y(k)=C1x1(k) C2x2(k) Du(k)再引入状态补偿反馈u(k)=K1x2(k) v(k)，使得广义系统变为正常系统，从而设计出广义离散线性系统的全维状态观测器。x^^(k 1)=(G^～-KC^～)Vx^^(k) (H^～-KD^～)(u(k) u(k 1)) Ky(k)     

含有全部K元排列的短数列

设n,k都是正整数,k≤n。设函数F(n,k)具有下述性质:存在一个长度为F(n,k)的数列S_(n,k,)对每一个i,1≤i≤k,它的前F(n,i)项以1,2,…,n的全部i元排列为其子数列,并且任何长度小于F(n,k)的数列不再满足这一条件。本文证明了下面的, 定理设1≤k≤n-1,F(n,k)的定义如上所述,则 F(n,k)≤k(n-1) 1-[k/6]-[(k 2)/6]这里[x]表示实数x的整数部分。     

Carleman不等式的新加强

运用一些分析技巧,对有限项Carleman不等式进行非严格化,给出了无限项Carleman不等式的2个新的加强式,得到了e∑nk=1kk+1αak-∑nk=1(∏ki=1ai)1/k≥Ane∑nk=11k-∑nk=1(k+1)α/k(k!)1/k;∑∞k=1(∏ki=1ai)1/k≤e∑∞k=1kk+1αak;∑∞k=1((k+1)α∏ki=1ai)1/k≤e∑∞k=1ak.其中,α=1ln 2-1≈0.442 695…,ak>0,k=1,2,…,An=min1≤k≤nkα+1(k+1)αak.