关于平衡型AFC电路工作原理的讨论

对于平衡型 AFC电路 ,当只有行逆程脉冲经积分电路形成的锯齿波加到输入端时 ,电路中的电容 C1、C2 充电时都没有充到峰值电压 ,且电路稳定时 C1、C2 上都有一定数量的电荷积累 ,AFC电路输出的误差电压 Uafc不等于零。     

关于面电荷所在处的电场强度的探讨

<正>关于这个问题有得书曾偶尔提到过。例如,在描述均匀带电球面所激发的电场时,[1][2][3]就形异质同地指出带电球面上各点的电场强度“E_R=K(q/R~2)”,其中R为球面半径,q为所带电荷;对其所激发的电场强度的空间分布,[4][5]形异质同地描绘如图(a);而[6][7]形异质同的描绘则如图(b)。当r=R时,图(a)表明:E_R值可以取[O,k(q/R~2)]上的任一值;而图(b)则说明:E_R值取0或K(q/R~2)。以上结果谁对谁错呢?事实上都是错误的。因为E_R=1/2K(q/R~2)。下面我们就来证明。     

耦合电感升压变换器开关管应力降低的研究

为了解决传统的升压电路拓扑因为受到寄生参数的影响而导致电压增益会受到极限占空比的限制,以及传统的耦合电感升压变换器由于漏感的存在而导致的开关管两端电压电流应力较大等一系列问题,在此提出一种新型的可用于光伏发电系统的、具有高增益和低电压电流应力的耦合电感升压变换器。该变换器在传统耦合电感升压变换器的基础上增加了由二极管、电感以及电容组成的无损吸收电路。由于耦合电感具有变压器效应,因此,相对于传统升压电路来说,耦合电感的这一特性,使电路中的电压增益有了较大的提高;由于电感具有抑制电流上升的作用,因此,开关管开通时,减轻了开关管的电流应力;在开关管S的两端并联由电感、电容以及二极管组成的无损吸收电路,有效吸收耦合电感升压变换器中的漏感能量,使得开关管两端的电压尖峰得到抑制,当开关管S彻底关断后,电容和电感通过副边绕组和输出二极管,将能量传递给负载,实现无损传输,进一步提升了电压增益。为了验证该新型耦合电感升压变换器的有效性,故在MATLAB/Simulink平台上搭建了该新型变换器和传统耦合电感升压变换器的仿真模型。通过对比2个模型的相应仿真波形,可以看出,相对于传统的耦合电感升压变换器,该新型变换器具有更高的电压增益,同时,开关管上的电压和电流应力也相对较小。     

素除子在三次可分代数函数域中的分解

有理素数在三次代数数域中的素理想分解可由该数域的定义多项式的系数有效地决定.本文对于代数函数域F_q(x)(这里F_q 是q 元有限城,x 是不定元)的三次可分扩域得到类似结果.令K/k(x)是代数函数域k(x)的可分三次扩张,这里k=F_q,q=L~■,L 是素数.于是K=k(x,■),β在k(x)上的极小多项式是f(u)=u~3+Au~2+Bu+C,A,B,C∈k[x].当L≠3时,可通过配方法消去二次项系数;当L=3时,可通过线性变换消去一次项系数,再令y=1/n,亦可消去二次项系数,于是一般地,K=k(x,α),α在k(x)上的极小多项式是     

关于C∞回文字复杂性的一点注记

利用C∞回文字双边对称扩张的唯一性,给出了C∞回文字复杂性计算公式一个非常简单的直接推导.同时证明了:1)~q1q∈Cbω当且仅当q=K;2)~q2q∈Cbω当且仅当q=-K;3)~qq∈Cbω当且仅当q=1Δ2-1(■)或q=2Δ1-1(■),其中K=22112122122112……为Kolakoski无限字.据此可以确定所有C∞回文字的结构.     

三维有限射影几何空间上二阶曲面x1x2-x23-x24=O的元素数目

首先研究了有限域GF(pr)上不定方程x2+y2=0解的情况:(1)当p=2时,有P'-1组非零解;(2)当4|Pr-1时,有2(pr-1)组非零解;(3)当p为奇数且4Pr-1时,只有零解.在此基础上给出了三维有限射影空间S3,q(q=pr)上二阶曲面x1x2-x23-x24=0点的个数:(1)p=2时,二阶曲面由q2+2q+1个点组成;(2)当4|q-1时,二阶曲面由q2+2q+1个点组成;(3)当q为奇数且4q-1时,二阶曲面由q2+1个点组成.     

三维有限射影几何空间上二阶曲面=O的元素数目

首先研究了有限域GF(pr)上不定方程x2+y2=0解的情况(1)当p=2时,有P'-1组非零解;(2)当4|Pr-1时,有2(pr-1)组非零解;(3)当p为奇数且4Pr-1时,只有零解.在此基础上给出了三维有限射影空间S3,q(q=pr)上二阶曲面x1x2-x23-x24=0点的个数(1)p=2时,二阶曲面由q2+2q+1个点组成;(2)当4|q-1时,二阶曲面由q2+2q+1个点组成;(3)当q为奇数且4q-1时,二阶曲面由q2+1个点组成.     

有源介观电感耦合电路的本征态及热效应

研究了介观电感耦合电路中压缩态的产生及涨落压缩问题，如果电路参数电容和电感随时间变化，则有源电感耦合电路的本征态是压缩平移Fock态，当电路的频率不变时，电感增加，电荷的量子涨落有压缩，而电流的量子涨落无压缩，电感减小，电流的量子涨落有压缩，电荷的量子涨落无压缩，耦合电感有助于减小电流的量子涨落，温度上升使量子涨落增加，利用电容和电感的时间演化能够降低温度引起的热噪声。     

齐型空间上Herz空间中的分数次极大算子

本文主要给出了分数次极大算子在齐型空间上Herz空间中的有界性:设0相似文献   

三维有限射影几何空间上二阶曲面x_1x_2-x_3~2-x_4~2=0的元素数目

首先研究了有限域GF(p~r)上不定方程x~2+y~2=0解的情况:(1)当p=2时,有p~r—1组非零解;(2)当4|p~r—1时,有2(p~r—1)组非零解;(3)当户为奇数且4p~r—1时,只有零解。在此基础上给出了三维有限射影空间S_(3,q)(q=p~r)上二阶曲面x_1x_2—x_3~2—x_4~2=0点的个数:(1)p=2时,二阶曲面由q~2+2q+1个点组成;(2)当4|q—1时,二阶曲面由q~2+2q+1个点组成;(3)当q为奇数且4q—1时,二阶曲面由q~2+1个点组成。     

三维有限射影几何空间上二阶曲面x1x2—x2／3—x4^2=0的元素数目

首先研究了有限域GF(p^r)上不定方程x^2 y^2=0解的情况：(1)当p=2时，有p^r-1组非零解；(2)当4｜p^r-1时，有1(p^r-1)组非零解；(3)当P为奇数且4p^r-1时，只有零解．在此基础上给出了三维有限射影空间S39q(q=p^r)上二阶曲面x1x2-x3^2—x4^2=0点的个数：(1)p=2时，二阶曲面由q^2 2q 1个点组成；(2)当4｜q-1时，二阶曲面由q^2 2q 1个点组成；(3)当q为奇数且4q-1时，二阶曲面由q^2 1个点组成．     

第三类超Cartan域上的陆启铿问题

借助数学软件Mathematic给出了第三类超Cartan域上陆启铿猜想成立的条件,得到当q=2时,YIII(N,2,K)是陆启铿域;当N=1,q=3时,当K∈(0,2)时,YIII(1,3,K)不是陆启铿域,当K∈[2,∞)时,YIII(1,3,K)是陆启铿域.     

后差变换开关电容RLC仿真电路

本文采用后差变换,提出实现模拟电阻,电感和电容特性的开关电容仿真电路的新原理。设计並实验了开关电容负阻变换器和电感仿真电路。实验了采用这种仿真电感的科皮兹正弦波振荡器。电路是全相输入和全相输出,实际采样频率是时钟频率的2倍。     

完备Khler流形上的单值化定理

现得到完备非紧且Ricci曲率非负有界n维(m=2n)的Khler流形M上的一个单值化定理.如果它满足如下条件:①kr(x0)≥-c/1 r2;②sobolev不等式‖f‖p≤C0‖▽f‖q,f∈C0∞(M),1≤q≤n,1/p=1/q-1/m;③∫_M Rnic<∞,那么,M是双全纯与一个拟射影簇.     

无耗散介观电感电容共同耦合电路的量子化

由无耗散介观电感、电容共同耦合的双网孔电路具有电荷和电流双运动耦合的哈密顿出发,讨论无耗散介观电感、电容共同耦合电路的量子化方案,在此基础上进一步讨论两种特殊情况.     

对LC并联电路谐振频率的分析

在由电感线圈L和电容C组成的各种并联电路中,当电路发生谐振时,电路中谐振频率的大小与电源在该电路的位置无关,而只能由L和C的大小来决定。本文通过几个具体电路说明此结果的正确性。     

具有零偏补偿功能的电容式微加速度计接口电路

为了实现了电容式传感器和其他信号处理电路之间的接口,提出了一种电容式传感器接口电路。该接口电路基于开关电容技术,采用采样电荷结构,并在其前端读出电路采用采样开关噪声消除技术,在0.35μm 2P-4 M CMOS标准工艺下设计并流片实现,且特别适用于开环或力平衡闭环电容式微加速度计和振动角速度陀螺仪应用。测试结果表明:在1 MHz的采样时钟下,该接口电路取得了约5.35 aF的电容分辨率和约0.173 aF.Hz-1/2的噪声基底。     

有限温度下介观LC电路瞬时本征态的量子涨落

通过将热场动力学推广到含时体系，研究了有限温度下介观含时LC电路中的量子涨落．虽然温度的升高会使量子涨落增加，但电容和电感等物理量的时间变化却能使涨落减小．电源的存在会对电荷和磁通量的平均值有贡献，但不会影响量子涨落．当电路中有电源时，电荷和磁通量的平均值会依赖于温度；而当电路中没有电源时，各平均值为零，自然与温度无关．     

对三个数学小项的研究

当A≠0、B≠0,α为直线L的倾斜角时,点P(x0,y0)到直线L:Ax By C=0的距离可表达为y0cosα-(x0 CA)sinα;等比数列前n项的和Sn可用定积分表达为:Tn=a×(1n│q│)/(q-1)∫(0qxdx) n,其中q为公比;超几何分布可简单过渡到二项分布。     

完备Kähler流形上的单值化定理

现得到完备非紧且Ricci曲率非负有界n维(m=2n)的Khler流形M上的一个单值化定理.如果它满足如下条件① kr(x0)≥-c/1+r2;② sobolev不等式‖f‖p≤ C0‖(Δ)f‖q,(A)f∈C∞0(M),1≤q≤n,1/p=1/q-1/m;③∫MRnic＜∞,那么,M是双全纯与一个拟射影簇.