Bc介子半轻子衰变到P波χc态或hc态

计算Bc介子半轻子衰变,末态强子是P波χc态或hc态的过程.利用势模型理论求解介子波函数和质量.强子矩阵元写成形状因子的形式,形状因子被表示为初态末态介子波函数的重叠积分.     

Bc介子非轻子两体衰变

计算Bc介子非轻子两体衰变Bc→X+Y,末态强子之一X是P波Xc态或hc态过程的衰变宽度.强子跃迁矩阵元写成形状因子的形式,形状因子表示初态末态介子波函数的重叠积分,介子波函数采用势模型理论求得.     

B_c介子非轻子两体衰变

计算 Bc介子非轻子两体衰变 Bc→X+Y,末态强子之一 X是 P波 χc态或 hc态过程的衰变宽度 .强子跃迁矩阵元写成形状因子的形式 ,形状因子表示初态末态介子波函数的重叠积分 ,介子波函数采用势模型理论求得     

相对论氘-金对撞中的末态效应研究

本文利用多相输运模型（AMPT）研究了相对论氘-金对撞中强子形成机制及随后的末态相互作用对强子产额的影响.如果考虑强子由弦碎裂产生并且引入末态强子散射机制,那么模型计算的反质子和π-介子增强幅度的比值与RHIC上的实验数据符合.对π-介子,K-介子,反质子,φ介子,Λ和Ξ重子对心碰撞相对于偏心碰撞的核修正因子（RCP）的系统研究表明,在中高横向动量区这些强子的RCP具有质量依赖性,这一质量依赖性起源于末态强子散射.如果强子由夸克重组产生,那么这种质量依赖性将会消失,强子的反奇异夸克组分对其增强幅度有较大影响.这一计算首次表明弦碎裂强子化和末态强子散射机制能够较好地描述RHIC能区氘-金对撞中Cronin效应的强子种类依赖性.模型预言的不同强子的相对增强幅度可供实验研究参考.     

介子九重态质量关系研究

在介子-介子混合的框架下,考虑到夸克偶素间的湮灭跟味道有关这种效应,给出了一种新的介子九重态成员间的质量关系.这种包含味道有关的夸克偶素湮灭修正的新的质量关系,不仅适用于理想混合的介子九重态,也适用于非理想混合的介子九重态.这表明,一个正确反映介子九重态(特别是非理想混合的介子九重态)成员间质量关系的公式,应该包含夸克偶素间的湮灭跟味道有关这种修正.     

两体非轻衰变Υ(nS)→B_cM过程的研究

对B介子对阈值以下的Υ(nS)粒子的两体非轻弱衰变过程进行了研究(其中n=1,2,3).考虑QCD对强子矩阵元的修正,利用非相对近似下的波函数计算了Υ粒子跃迁到B_c介子的形状因子,给出了相应过程的分支比,研究表明Υ(nS)→B_cρ过程的分支比较大,可以达到10~(-10)量级,有望在未来高统计量的重味物理实验中被探测到.     

D_sK系统的单φ交换

把轻赝标介子之间的矢量介子交换模型推广到了Ds K系统,推导了单交换所对应的相互作用势.在此基础上对Ds K系统可能存在的束缚态进行了理论研究,计算了束缚能随截断因子的变化和相对应的波函数.结果说明:Ds K系统会形成束缚态或者D0*(2400)±可能含有Ds K分子态的组分.     

B~*介子两体弱衰变中D介子对产生的研究

采用微扰QCD方法,对基态矢量介子B_q~*通过弱相互作用衰变到末态是2个D介子的过程进行了唯象研究.结果表明,对于未被CKM因子压低的W玻色子外发射过程B_s~(*0)→D_s~+D_s~-,B_d~(*0)→D_s~+D_d~-,B_u~(*+)→D_s~+_u~0等,其分支比可以达到10~(-9)量级.这些过程很有可能在未来被大型强子对撞机LHC和超级B工厂SuperKEKB等实验探测到.     

BESⅢ上双光子物理分析（英文）

BESⅢ合作组最近开始双光子物理研究,主要源于强子light-by-light散射对缪子反常磁矩的贡献有很大不确定性,电磁跃迁形状因子作为实验输入是改善计算精度的需要。在BESⅢ探测器上获得的质心能量3.77 Ge V到4.6Ge V的数据使得我们能够测量轻赝标量介子的跃迁形状因子。在动量转移低于2(Ge V/c)2时单标记技术测量的结果达到前所未有的精确,该区域对于αμ的计算十分重要,并且也首次开始了π介子跃迁形状因子的双标记测量。这是π~0跃迁形状因子模型无关参数化研究的第一步。另外,多介子末态测量也在进行中.     

五夸克态的探索

2003年在高能物理领域,一个重要的课题就是多夸克强子态的探索,其中尤以五夸克态的探索更吸引人们的关注。传统夸克模型中的强子态都是两夸克系统的介子和     

一种双重子态的新计算

在夸克蜕定域色屏蔽模型（ＱＤＣＳＭ）的框架下,用介子交换代替单胶子交换,系统计算了ｕ、ｄ、ｓ三味世界中的双重子态．结果表明,这种替换对小角动量态的影响不大,而对于大角动量态的影响较大     

关于Bs→K跃迁形状因子的计算

本文用QCD求和方法以及K介子光锥波函数，计算了Bs→K的跃迁形状因子，计算结果与夸克模型的计算结果比较表明：在大动量转移范围内基本吻合，而在小动量转移范围内，我们的计算结果更精确。     

重离子碰撞中的奇异介子产生

我们研究了重离子碰撞中的奇异介子产生。由于在高温高密度核物质中强子质量减少，Ｋ介子产生率地加，流体动力学模型计算表明增强了Ｋ介子产生主要来自介子－介子相互作用的贡献。     

反质子与质子相互作用

本文论述从低能至高能的反质子与质子碰撞中各种现象,从介子交换理论和吸收现象,获得一个可以描述其相互作用的光学势。pp碰撞后,发生湮没而产生众多的介子、强子,以及在高能正、反质子湮没后产生奇特性粒子,带粲的介子、强子,并探讨获得混杂性粒子和新粒子的途径。     

D→K_1跃迁形状因子及其在半轻衰变中的应用

跃迁形状因子是描述强子遍举衰变中非微扰QCD相互作用的重要物理量.在重夸克有效场论的框架内,利用光锥求和规则的方法计算了D介子衰变到轴矢量介子K1的跃迁形状因子并在此基础上对D→K1(1270),K1(1400)半轻衰变进行了研究,计算了相应过程的分支比.计算表明D→K1(1 270)半轻衰变过程的分支比为10-3量级,而D→K1(1400)的分支比要小大约两个量级,这些结果可以被将来更为精确的实验所检验.     

SU（1,1）相干态的波函数

本文证明了Ｍｏｒｓｅ势ＳＵ（１，１）相干态的波函数可以分解为一个解析因子与一个非解析的归一化因子之积，并用解析延拓的方法得到了波函数的精确形式．     

HQEFT框架内半轻衰变■的相关研究

在重夸克有效场论(HQEFT)框架内,利用光锥求和规则(LCSR)对B_s到J^PC=2^--张量介子K₂(1820)半轻衰变进行了研究.首先,基于K₂(1820)光锥分布振幅,重夸克展开至领头阶,利用LCSR计算了B_s→K₂(1820)的跃迁形状因子.计算表明,与相应2⁺⁺张量介子情形不同,在所取自由参数范围内,形状因子V₂<0.在此基础上,预言了半轻衰变■的可观测量,包括分支比、纵向极化分数、前后不对称和微分前后不对称过零点.研究显示,电子和μ轻子末态分支比几乎相等,在10^-5量级,相应τ轻子末态分支比约为前者的1/5．纵向极化分数均>0.8,大于相应2⁺⁺张量介子情形．前后不对称随着末态带电轻子质量的增大而增大．这些结果有可能在将来被LHCb、BelleⅡ等更为精确的实验所检验．     

北京谱仪上D物理研究近况

介绍了D介子的发现和衰变特性及北京谱仪上D介子的纯轻子衰变、半轻子和强子衰变的最新研究成果。     

B介子强衰变中的CP破坏研究

近年来, B介子非轻子衰变的计算已经发展了不同的方法. 采用新的参数和包含扭度3的波函数, 改进了其中3种方法, 即因子化方法, QCD因子化方法和以kT因子化为基础的微扰QCD方法. 虽然这些方法对许多分支比都得到相似的结果, 但是它们预言的直接CP不对称性是不同的, 这可以由B介子工厂最近的实验测量结果来检验.     

耦合(g_R,e_R,g_W)空间中粒子产生的动力学普适性

在高能强子-强子碰撞中高能单光子γ的产生和快中微子γμ的产生,其实验数据由π±介子动量分布的(a Q⊥)-VKV(a Q⊥)Basset广函刻画,因此粒子产生动力学在耦合(gR,eR,gw)空间中是普适的,并且决定亚群算符D的形状.