∧超核结构

简要回顾了∧超核结构研究的实验和理论研究进展,并介绍了超子-核子相互作用和对单∧超核的描述,以及奇特∧超核现象的最新研究成果,包括超核的巨中子晕、超子晕等.     

多Λ超核基态性质的研究

依据多Λ超核在高能重离子碰撞或天体物理中实现的可能性,以Ca为例,用相对论连续谱Hartree-Bogoliubov理论研究了系统的基态性质,包括每重子结合能、重子均方根半径和超核物质半径以及单粒子能谱等。研究表明,随着超子数目的增加,超核的每重子结合能和超子均方根半径变化趋势平缓,在5100ΛCa等一些超核内超子2s1/2和1d5/2能级排列有明显的反转,丰质子区和总核子数不变的多Λ钙超核滴线所对应的最大超子数分别为6和22。     

多Λ超核基态性质的研究

依据多Λ超核在高能重离子碰撞或天体物理中实现的可能性,以Ca为例,用相对论连续谱Hartree-Bogoliubov理论研究了系统的基态性质,包括每重子结合能、重子均方根半径和超核物质半径以及单粒子能谱等。研究表明,随着超子数目的增加,超核的每重子结合能和超子均方根半径变化趋势平缓,在1500ΛCa等一些超核内超子2s1/2和1d5/2能级排列有明显的反转,丰质子区和总核子数不变的多Λ钙超核滴线所对应的最大超子数分别为6和22。     

滴线原子核中的晕现象--中子晕、超子晕、巨晕和形变晕

描述了相对论连续谱Hartree-Bogoliubov理论框架下的多种可能的晕现象.预言了中子滴线附近的Ca原子核中可能存在着巨晕,并简要介绍了O、Ni、zr、Sn和Pb等一些质子幻数核从质子滴线到中子滴线之间的原子核基态性质.随后给出超核内的晕现象研究,如Ca超核内的中子晕和153AC内的单A超子晕.此外,还讨论了形变晕等奇特现象.     

对超核6ΛΛHe,9ΛBe,10ΛΛBe和13ΛC基态结构的研究

用集团模型和少体理论研究超核ΛΛ6He,Λ9Be,Λ1Λ0Be和1Λ3C的基态结合能.采用的α-α势符合低能α-α散射实验,Λ-α势用Λ-N势及α粒子密度分布函数得到的,Λ-Λ势通过拟合Λ1Λ0Be基态结合能的实验值而得到的.尝试在超核ΛΛ6He,Λ9Be,Λ1Λ0Be和1Λ3C中引入Λ5He的结构,计算这四个超核的基态结合能,得到了一些合理的结果.     

在折叠模型下对超核Λ^13C基态结构的研究

用集团结构模型、折叠模型和少体理论方法，从基态结合能和集团间的均方根半径方面研究了Λ^13C超核的基态结构，计算结果与实验值符合较好．     

统一框架下对超核_Λ~5He,_Λ~9Be,_(ΛΛ)He~6和_(ΛΛ)Be~(10)基态结合能的研究

用α集团模型和少体理论方法研究了超核5ΛΗe,9ΛΒe,6ΛΛΗe和10ΛΛΒe的基态结合能.所采用的α-α势符合低能α-α散射实验及8Be的基态共振能量,Λ-α势是用Λ-N势及α粒子密度分布函数拟合5ΛΗe的基态结合能的实验值得到的,Λ-Λ势是通过拟合6ΛΛΗe基态结合能的实验值而得到的.用一组α-α势,Λ-α势和Λ-Λ势统一描述这4个超核的基态结合能并得到了合理的结果.     

统一框架下对超核Λ^5He，Λ^9Be，Λ^6ΛHe和Λ^10ΛBe基态结合能的研究

用α集团模型和少体理论方法研究了超核Λ^5He，Λ^9Be，Λ^6ΛHe和Λ^10ΛBe的基态结合能．所采用的α—α势符合低能Q—α散射实验及^8Be的基态共振能量，Λ—α势是用Λ-N势及α粒子密度分布函数拟合Λ^5He的基态结合能的实验值得到的，Λ—Λ势是通过拟合Λ^6ΛHe基态结合能的实验值而得到的．用一组α—α势，Λ—α势和Λ-Λ势统一描述这4个超核的基态结合能并得到了合理的结果．     

统一框架下对超核5ΛHe,9ΛBe,6ΛΛHe和10ΛΛBe基态结合能的研究

用α集团模型和少体理论方法研究了超核5ΛΗe,9ΛΒe,6ΛΛΗe和10ΛΛΒe的基态结合能.所采用的α-α势符合低能α-α散射实验及8Be的基态共振能量,Λ-α势是用Λ-N势及α粒子密度分布函数拟合5ΛΗe的基态结合能的实验值得到的,Λ-Λ势是通过拟合6ΛΛΗe基态结合能的实验值而得到的.用一组α-α势,Λ-α势和Λ-Λ势统一描述这4个超核的基态结合能并得到了合理的结果.     

在折叠模型下对双Λ超核A6 ΛΛ He和10 ΛΛ Be基态结合能的计算

在集团模型和少体理论基础上，采用折叠模型方法和相同的Λ—Λ势和Λ—α势，给出了各集团间的相互作用势，并计算了双Λ超核A6 ΛΛ He和10 ΛΛ Be的基态结合能和集团间的均方根半径，得到的结果与实验值符合较好．     

在折叠模型下对超核_Λ~(13)C基态结构的研究

用集团结构模型、折叠模型和少体理论方法,从基态结合能和集团间的均方根半径方面研究了13ΛC超核的基态结构,计算结果与实验值符合较好.     

在折叠模型下对超核13ΛC基态结构的研究

用集团结构模型、折叠模型和少体理论方法,从基态结合能和集团间的均方根半径方面研究了13ΛC超核的基态结构,计算结果与实验值符合较好.     

在折叠模型下对双Λ超核(_(ΛΛ)~6He)和(_(ΛΛ)~(10)Be)基态结合能的计算

在集团模型和少体理论基础上,采用折叠模型方法和相同的Λ-Λ势和Λ-α势,给出了各集团间的相互作用势,并计算了双Λ超核Λ6ΛHe和Λ10ΛBe的基态结合能和集团间的均方根半径,得到的结果与实验值符合较好.     

^5∧He超核中α粒子的扭曲对结合能B∧的影响

在α粒子集团模型下,采用Ｒａｙｌｅｉｇｈ－Ｒｉｔｚ变分法,计算了＾５∧Ｈｅ超的结合能,由于考虑了∧超子和α粒子的扭曲作用,使得被扭曲的＾５∧Ｈｅ超的结合能Ｂ∧增加,在不同的几种∧－Ｎ相互作用势和α粒子密度分布下,结合能Ｂ∧的增加△Ｒ≈０．１－１．０ＭｅＶ,所以＾５∧Ｈｅ超核中的扭曲效应是不应忽视的。     

Σ、Λ超子的轻子蜕变和SU_3对称性

本文在Cabibbo理论基础上,计及到重正化效应对转动角度的修正,以及∑,Λ超子的膺矢耦合常数和核子的差异,进一步讨论了∑,Λ超子的轻子蜕变。     

在折叠模型下对双Λ超核6ΛΛHe和10ΛΛBe基态结合能的计算

在集团模型和少体理论基础上,采用折叠模型方法和相同的Λ-Λ势和Λ-α势,给出了各集团间的相互作用势,并计算了双Λ超核6ΛΛHe和10ΛΛBe的基态结合能和集团间的均方根半径,得到的结果与实验值符合较好.     

二体和三体晕核

利用渐近归一化常数(ANC)方法计算了一系列核的价核子密度分布的均方根半径〈r²〉^1/2 . 由于用ANC方法抽取的〈r²〉^1/2 值近似与模型参数无关, 因此是考察晕核的有效物理量. 此外, 还利用价核子、核芯核和核物质密度分布均方根半径的关系, 计算了一些三体系统双中子密度分布的均方根半径. 在两种标准下, 对晕核的候选者作了详细评估. 结果表明, 处于2s态(基态或激发态)的¹¹Be(1/2⁺, g.s), ¹²B(1^-, 2.621 MeV), ¹³C(1/2⁺, 3.089 MeV), ¹⁴C(0^-, 6.903 MeV), ¹⁴C(1^-, 6.094 MeV), ¹⁵C(1/2⁺, g.s), ¹⁹C(1/2⁺, g.s)是中子晕核, ¹⁷F(1/2⁺, 0.495 MeV), ²¹Na(1/2⁺, 2.423 MeV)是质子晕核. 对于三体系统, 除公认的⁶He, ¹¹Li外, ¹⁴Be, ¹⁷B也可能是双中子晕核.     

W.K.B近似和δ势垒近似下_∧~(238)U超核裂变中∧超子能级的计算

本文用高斯势垒和W.K.B近似方法,以及&势垒近似方法分别计算超核裂变过程中的∧超子的能级。     

K介子协变动力学中Λ直接流的横动量依赖

在K介子协变动力学的框架内, 利用量子分子动力学模型研究了Λ超子和质子的直接流的横动量分布. 结果表明, 该模型在成功描述K介子的动力学行为的同时, 可以较好的给出反应过程中伴随K＋介子而产生的Λ超子的微分直接流, 相对而言, 软势给出的Λ超子的直接流随横动量的变化与实验结果符合较好, 而硬势所对应的Λ微分直接流与实验值的偏离随着Λ横动量的增加而增大. 同时对于碰撞过程中质子微分直接流的分析表明, 质子直接流的横动量分布与实验观测值基本一致, 但对于核物质状态方程的依赖并不明显.     

磁于^156Tb晕头带头自旋指定值

本文利用适用于奇奇核的粒子－转子模型，通过理论计算，得出＾１５６Ｔｂ晕带带头的自旋指定值为Ｉ０＝８，与对该核实验值进行的系统分析得所结论相同。