第三类超Cartan域的完备Einstein-Khler度量及其全纯截曲率

给出了第三类超Cartan域YⅢ2,q;q2-q+22(q-1)的完备的Einstein-Kahler度量的显表达式.同时求出了在该度量下的全纯截曲率并得到其上、下界的估计.从而得到了它的Einstein-Kahler度量和Kobayashi度量的比较定理.     

Cartan-Egg域与复欧氏空间的不相关性

多复变中某些特定度量下的域与复欧氏空间的相关性一直是近年来研究的热点问题.如果两个K?hler流形具有公共的K?hler子流形,则称它们是相关的,否则称为不相关的. Cartan-Egg域是一类非常好的有界非齐性域,其Bergman核函数的显表达式可以通过膨胀原理构造得到,研究具有Bergman度量的Cartan-Egg域与具有平坦度量的复欧氏空间的相关性是有意义的.如果一个域的Bergman核函数是Nash函数,容易分析在其诱导的Bergman度量下与复欧氏空间的相关性,而Cartan-Egg域的Bergman核函数不是Nash函数.通过分析Cartan-Egg域的Bergman核函数的偏导函数的代数性质,得到具有Bergman度量的Cartan-Egg域与具有平坦度量的复欧氏空间是不相关的.     

域 WⅢ的Bergman核的计算

主要是计算域WⅢ 的Bergman核函数的显式表达式 .WⅢ ={W2 ∈C ,(W1 ,Z) ∈YⅢ(q) :｜W2 ｜2P <(1 -X) 3det(I Z Z) } .其中YⅢ ={ (W1 ,Z) ||W1 |2K相似文献   

Cartan-Hartogs域上Khler-Einstein度量的显表达式问题

讨论了Cartan-Hartogs域上Khler-Einstein度量的显表达式以及该度量与Bergman度量的等价性问题。得到了Cartan-Hartogs域上Khler-Einstein度量显表达式的统一公式。运用该公式与连续函数的性质以及Bergman度量显表达式的一个统一公式,得到了这类域上Khler-Einstein度量和Bergman度量等价性的统一证明。     

第三类超Cartan域的完备Einstein—Kaehler度量及其全纯截曲率

给出了第三类超Cartan域YⅢ（2，q；q^2-q＋2/2（q-1））的完备的Einstein-Kaehler度量的显表达式．同时求出了在该度量下的全纯截曲率并得到其上、下界的估计．从而得到了它的Einstein-Kaehler度量和Kobayashi度量的比较定理．     

第四类Cartan-Hartogs域上的Khler-Einstein度量

进一步讨论了第四类Cartan-Hartogs域上Khler-Einstein度量的显表达式问题。运用该度量的显表达式以及Bergman度量的显表达式与连续函数的性质,得到了第四类Cartan-Hartogs域上Khler-Einstein度量和Bergman度量等价的简单证明。     

第一类超Cartan域上Khler-Einstein度量与Bergman度量的等价性

进一步讨论了第一类超Cartan域上Khler-Einstein度量与Bergman度量的等价问题.运用Khler-Einstein度量与Bergman度量的显表达式以及连续函数的一些性质,得到了第一类超Cartan域上这两类度量等价的简单证明.     

非对称第一类齐性Siegel域的截曲率

本文讨论了一类Siegel 齐性域的截曲率,它们在Bergman 度量和Hua 度量下都是不定的.     

第三类超Cartan域的完备Einstein-K(a)hler度量及其全纯截曲率

给出了第三类超Cartan域 YⅢ2,q;(q2-q+2)/(2(q-1))的完备的Einstein-K(a)hler度量的显表达式.同时求出了在该度量下的全纯截曲率并得到其上、下界的估计.从而得到了它的Einstein-K(a)hler度量和Kobayashi度量的比较定理.     

非对称第一类Siegel域的曲率

本文给出一类齐性Siegel 域S_I 在Hua 度量和Bergman 度量下的全纯截曲率和Riemann 截曲率的显表达式,并指出与经典的Cartan 域的不同之点.     

Cartan-Hartogs域上K-hler-Einstein度量的显表达式问题

 讨论了Cartan-Hartogs域上Kähler-Einstein 度量的显表达式以及该度量与Bergman度量的等价性问题。得到了Cartan-Hartogs域上K-hler-Einstein度量显表达式的统一公式。运用该公式与连续函数的性质以及Bergman度量显表达式的一个统一公式,得到了这类域上K-hler-Einstein度量和Bergman度量等价性的统一证明。     

第二类华结构的Einstein—Kahler度量及其全纯截曲率

给出一类特殊第二类华结构HCⅡ（p（p＋1）/4＋1,p＋1/2）的Einstein-Kahler度量的显表达式，并计算了在此度量下的全纯截曲率．此时HCⅡ一般而言是非齐性的．     

第二类超Cartan域上的消没定理

第二类超Cartan域(也称为第二类Cartan-Hartogs域)为:YⅡ(N,p;k)={w∈CN,Z∈RⅡ(p):‖w‖2k0),其中RⅡ(p)为华罗庚意义下的第二类Cartan域;ZT表示Z的共轭和转置;det表示行列式;N,p,k都是自然数.证明在第二类超Cartan域上,对于Bergman度量下平方可积调和(r,s)形式空间,有Hr2,s(YⅡ(N,p;k))=0,r s≠N p(p 1)2.     

第二类Cartan-Hartogs域上的一类双全纯不变量

利用全纯自同构映射，求出了第二类Cartan-Hartogs域Y11上Bergman度量矩阵行列式det T（W，Z；W^-，Z^-）的显表达式,从而得到Yu上的双全纯不变量JYH．进一步研究了当点（W，Z）趋于边界δYH时JYH的极限。有如下结论：当点（W．Z）→（W0,Z0）∈δYH（｜W0｜≠0）时,JYH存在极限π^m＋n（m＋1＋N）^m＋n）/（m＋N）；当点（W．Z）→（0,Z0）∈δYH时，JYH没有极限.     

第三类超Cartan域上的陆启铿问题

借助数学软件Mathematic给出了第三类超Cartan域上陆启铿猜想成立的条件,得到当q=2时,YIII(N,2,K)是陆启铿域;当N=1,q=3时,当K∈(0,2)时,YIII(1,3,K)不是陆启铿域,当K∈[2,∞)时,YIII(1,3,K)是陆启铿域.     

第一类超Cartan-Hartogs域上的消没定理

证明在第一类Cartan-Hartogs域上,对于Bergman度量下平方可积调和(r,s)形式空间成立Hr,s2(YI(N;m,n;k))=0,(∨)r s≠N mn.     

第四类Hua结构上的Einstein-Khler度量

令HCIV表示第四类Hua结构,本文根据构造出的辅助方程X=X(Z,ξ,η)将非线性的复Monge-Ampére方程化为一常微分方程,从而得到了度量的生成函数,进而得到了HCIV的Einstein-Kahler度量,并进一步给出了在特殊情况下非齐性域HCIV完备Einstein-Khler度量的显表达式.     

第一类华罗庚域的凸性与Kobayashi度量

研究了华罗庚域及广义华罗庚域的凸性,得到了这两类域成为凸域的充分必要条件．并计算了HEI（N1,…,Nr;2,n;3,1,…,1）上的Kobayashi度量和Caratheodory度量．     

二连通域上双曲度量与Bergman度量的等价性

本文证明了二连通域上双曲度量与Bergman度量的等价性。     

第三类华罗庚域的凸性及其应用

研究了第三类华罗庚域的凸性,得到此域为凸域的充分必要条件,并将其推广到第三类广义华罗庚域上.作为应用,计算了第三类华罗庚域HEⅢ(N1,…,Nr,;7;4,…,4)上的Carathéodory度量和Kobayashi度量.