共查询到20条相似文献,搜索用时 31 毫秒
1.
论光在介质表面反射时的半波损失问题--兼与张静江先生商榷 总被引:3,自引:1,他引:2
指出了半波损失研究中存在的问题 ,定性研究了在一般斜入射时反射光和折射光电矢量的方向 ,定量地计算反射光电矢量与入射光电矢量的夹角 相似文献
2.
在光密——光疏界面反,折射的电矢量分析 总被引:2,自引:1,他引:1
陶志伟 《云南民族学院学报(自然科学版)》1999,8(3):29-31,36
导出单色平面偏振光入射到光密-光疏界面时,反射光与折射光电矢量在三维直我坐标系中的矢量表达式。 相似文献
3.
额外程差中两个电矢量的数学表达式 总被引:1,自引:0,他引:1
陶志伟 《云南民族学院学报(自然科学版)》1999,8(4):23-30
采用递推法,由折射光电矢量的表达式推导出反射光电矢量的表达式,再由反射光电矢量表达式推导出出射光电矢量的表达式。另,将在推导过程中导出的各电矢量的s、p分量的方向与已知结论相比较,它们完全一致。 相似文献
4.
根据对单色平面偏振光以布儒斯特角入射时电矢量的研究分析,导出了自然光通过透明介质时,折射光偏振度的数学表达式。 相似文献
5.
光波入射到光疏—光密界面时反射光与折射光电矢量分析 总被引:7,自引:0,他引:7
本文导出了单色平面偏振光入射到光疏-光密界面时,反射光与折射光的电矢量在三维直角坐标系中的矢量表达式,并由此得到了光强及反射率和透射率的数学表达式。在此基础上,我们对自然光入射时的反射率和透射率进行了研究,绘出了相应的曲线,结果与已知结果相一致。 相似文献
6.
7.
8.
实验研究了透射式全息位相光栅的矢量衍射特性,实验结果表明当光栅常数接近或小于入射波长时,等光强的P、S偏振光入射,其各级衍射光强明显不同.经分析得知这种偏振依赖是由两方面的因素引起:玻璃基底的影响和光栅本身的矢量衍射特性所致.用时域有限差分方法(FDTD)模拟了光与位相光栅的相互作用,结果表明光栅本身的偏振依赖是由矢量衍射中P、S偏振光在光栅中形成的相对位相延迟不同引起的. 相似文献
9.
10.
11.
采用射线追迹与Stratton-Chu矢量衍射积分相结合的方法,分析计算小F数倒置显微镜成像系统焦区的矢量衍射场分布,假设一线极化平面波倾斜入射在系统入瞳上,入射波频率在毫米波频段,给出了成像系统焦区衍射场分布的数值计算结果,其等高线图显示出一定像差条件下透镜系统的成像性能,分析了衍射场的矢量特性,计算与实验做了比较,两者吻合。 相似文献
12.
阐述了如何用SBR(入射反弹射线)法计算室内场强的分布,介绍了天线矢量有效高度,计算了有家具房间中场强分布,对其结果进行了分析。 相似文献
13.
14.
以Nd:YAG纳秒脉冲激光器的2倍频输出(532 nm)作为激发光源,比较了1步法、2步法制备钙钛矿光电探测器对ns量级短脉冲激光的光电响应.结果表明,2种钙钛矿光电探测器的上升沿响应时间相当,为20~ 25 ns,且随着探测器的性能退化,上升沿响应时间基本保持不变;在灵敏度方面,2步法CH3NH3PbI3钙钛矿光电探测器能够在更大入射能量范围内保持线性响应,且在低能入射条件下具有更佳的光电转换效率;在光电转换效率的长时间稳定性方面,1步法CH3NH3PbI3钙钛矿光电探测器优于2步法CH3NH3PbI3钙钛矿光电探测器.所得结果既有助于钙钛矿光电探测器的光电转换行为表征,也有利于拓展钙钛矿光电探测器的应用范围. 相似文献
15.
16.
全反射的倏逝波具有特殊的性质和重要的应用。针对现有能量流动特点研究都略显简单或缺乏系统性的问题,应用电磁场理论,推导了线偏振光全反射时倏逝波的电场强度、磁场强度、能流密度和平均能流密度数学表达式;通过数值计算,分析了倏逝波平均能流密度大小及方向与入射角、入射光矢量方向之间的关系。得出以下主要结论:一般情况下,倏逝波的能量流动不仅被限制在介质分界面处的一个薄层内,平均能流密度的大小与入射角有关,而且平均能流密度的方向与入射面有一定夹角;只有当入射光矢量平行或垂直于入射面时,倏逝波的平均能流密度方向才平行于入射面。 相似文献
17.
周敏耀 《上海师范大学学报(自然科学版)》1982,(3)
通常的电动力学教科书在推导菲涅耳公式时,不加证明(或不作具体证明)地认为当入射波的电场强度矢量与入射面垂直时,反射波和折射波的电场强度矢量也一定与入射面垂直。本文试图给出关于这一点的具体证明。设入射波为平面波。电磁波的电场强度,磁感应强度可分别写为 相似文献
18.
多晶半导体三碱光电阴极厚度研究 总被引:1,自引:0,他引:1
常本康 《南京理工大学学报(自然科学版)》1993,(4):10-13
该文利用多晶半导体三碱光电阴极量子产额公式,研究了光电阴极厚度D与光吸收系数α_T(hv)和光电子逸出深度L的关系,指出阴极厚度与光电阴极光谱响应峰值位置有关。对第一类阴极,厚度应为30nm左右。对第二类阴极则为90nm。预计可通过光电阴极光谱响应峰值位置设计光电阴极厚度。研究结果首次定量给出:随着光电子逸出深度和入射光子波长的增加,光电阴极厚度将增加。如果L在40~55nm之间,则对1.0μm敏感的阴极厚度应在120nm左右。 相似文献
19.
黄显昌 《安徽师范大学学报(自然科学版)》1986,(2)
本文根据入射三维矢量相关波的横向电场分量(TE)和横向磁场分量(TM)相关的特性,利用Maxwell方程直接求解,以得到平面光栅的衍射场。该方法的特点是,无须限制光栅矢量位於入射平面内,任意取向,皆可以算出任何偏振态的衍射场。 相似文献
20.
以4,4'-二(二苯基氨基)苯乙烯(BDPAS)分子体系为研究对象,通过采用时域有限差分法和预估矫正法数值求解Maxwell-Bloch方程,模拟了飞秒激光脉冲在该分子介质中的传播过程,研究了光电离对分子材料光限幅行为的影响.结果表明,光电离对光限幅行为的影响与传播距离、输入光强强度有着密切的关系.在传播距离足够远和入射光强足够大的情况下,光电离有利于增强分子材料的光限幅效应. 相似文献