确定原子体系精细波函数的群论方法

原子体系的精细波函数是群ＳＵ２在各种首权下的不可约表示基。群ＳＵ２的约化，虽有一套完整的处理方法，但计算十分繁杂，且比较抽象。本文通过分析群ＳＵ２与转换群Ｓｎ间的同态对应关系，由转换群Ｓｎ的不可约基，得到群ＳＵ２的不可约基。本文以四（价）电子原子体系为例进行讨论，分三部：一、实验事实和量子力学一般结论；二、Ｓ４的约化系数矩阵及其不可约表示基；三、ＳＵ２在首权ｓ＝２，１，０下的不可约表示基－－四（价     

f2组态离子在三角配位场中的库仑矩阵元计算

通过选用与群链[(OD3C3)×SU(2)]N相匹配的单电子基矢,使其直积构成多电子fN体系的D3C3旋量群的不可约表示的基矢,并讨论了有关的Coulomb矩阵元的计算.     

有限群表示论的新途径(Ⅱ) 内稟群和正则表示的完全分介

对任一群G可以引入一个对应的内禀群,和G对易且反同构,它是李群中第二参数群的推广。内禀群的子群链(S)的完备算符集(S)的本征值可用来区分在群G作用下变换性质完全相同的不可约基。第三类完备算符集K=(C,C(S),(S))的本征函数构成GG(S)和(S)分类基.K在群上函数空间的本征函数就是群G不可约矩阵元的复共轭。作为例子,处理了置换群S_3和S_4的正则表示的完全分介。     

有限群表示论的新途径(Ⅱ)内禀群和正则表示的完全分介

对任一群G可以引入一个对应的内禀群G,G和G对易且反同构,它是李群中第二参数群的推广。内禀群G的子群链G(S)的完备算符集G(S)的本征值可用来区分在群G作用下变换性质完全相同的不可约基。第三类完备算符集K=(C,C(S),C(S))的本征函数构成G(?)G(S)和G(?)G(S)分类基。K在群上函数空间的本征函数就是群G不可约矩阵元的复共轭。作为例子,处理了置换群S_3和S_4的正则表示的完全分介。     

类铍体系能量的相对论修正

对铍原子波函数包含多个Slater基函数的复杂情形,利用不可约张量理论导出了铍原子(含类铍离子)谱项能量的相对论修正(包括相对论质量修正、达尔文修正、自旋-自旋接触相互作用)的解析表达式,具体计算了类铍(Z=4～8)体系(1s)22s2p1P态和(1s)2(2p)21S态的总能量,计算结果与实验数据符合得较好.     

阶化酉群SU(m/n)的C—G系数

利用通常置换群的外积约化系数,算出了关于五个粒子体系的阶化酉群SU(m/n)的非特殊Gel'fand基的C-G系数。     

“本征函数法”在空间群上的应用

<正> 引言“本征函数法”是近年来南京大学陈金全等同志创建的一种群表示论的新方法。它巧妙地把种类繁多的求各种群的表示问题,统一到求一种完备算符集,求本征值及本征函数问题。类似于用量子力学中的力学量算符在相应的表象中求本征值的办法来简约群的表示。因此,这种方法也可称为群表示论的物理方法。这种方法计算程序单一,方法易于掌握,引起国内外重视。我们的工作是将此法推广到空间解,给出求空间群表示及基的普遍方法,并以_h~3群为例,求出O_h~3群十个波矢群的不可约表示及不可约基。     

关于规范场顶角计算的置换群陪集简化方法

利用置换群陪集简化方法,导出了SU(2)规范场三点和四点树图顶角的Feynman规则.这种化简规范场顶角图的计算过程通过先求场的给定分量指标顺序的导数,然后用置换群反复作用到该导数上再相加来实现.计算方法简单,反映了SU(2)规范场的作用量与Feynman规则之间的关系.从原则上可以推广到更高阶树图顶角的计算中.     

G2型量子群表示的Grobner—Shirshov基

用单李代数的泛包络代数表示的Grobner-Shirshov基方法,也就是Grobner-Shirshov对（pair）方法,来构造G2型量子群表示的Grobner—Shirshov基是非常苦难的。而用双自由模方法来构造G2型量子群的有限维不可约表示的Grobner—Shirshov基是非常方便的;以已知的G2型量子群的Grobner—Shirshov基为基础．用双自由模方法构造G2型量子群的不可约表示的Grobner-Shirshov基。     

层状K_2Cu_2Sn_2S_6的溶剂热合成与表征

用溶剂热法合成了层状K2Cu2Sn2S6,通过X射线衍射、紫外漫反射光谱等对其进行表征.结果表明,K2Cu2Sn2S6属单斜晶系,C2/c空间群,a=1.095 11(3)nm,b=1.095 55(4)nm,c=1.969 70(8)nm,β=97.989(2)°,Z=8.标题化合物中含有SnS4四面体和CuS4四面体,二者共角连接形成二维层状结构.K2Cu2Sn2S6结构中含有两种类型硫原子:一种与两个铜原子和一个锡原子三桥基配位;一种与两个锡原子之间桥基配位.     

一个高维表示空间的分解

本文用直接计算的方法,对由SU_2群的基础表示空间四次直乘得到的十六维空间分别按S_4和SU_2进行约化,并求出荷载S_4和SU_2不可约表示的基函数。     

与极小非超可解群有关的群的不可约表示

本文讨论有限群在特征为0的代数闭域K上的表示。群G的表示φ称为单项表示,如果φ是G的某个子群的一次表示的诱导表示。如果G的每一个不可约表示都是单项表示,则称G是M一群。本文在§1用指标方法证明了有关群G的不可约表示由子群的不可约表示所诱导的两个定理。然后在§2证明了:极小非超可解群是M-群;可解外超可解群是M-群;若群G是abel正规子群与极小非超可解群的半直积,则G是M-群。     

子群链Pm3mPm3P23耦合系数的计算

利用陈金全教授的本征函数法计算了空间群链Pm3m(?) Pm3(?)P23的耦合系数,即母分系数.C—G(克莱布施-高登)系数是群不可约表示基组成高阶不可约表示基底的变换系数,而母分系数是由两个群链不可约表示基底组成大群不可约表示基的变换系数.最后的计算结果表明,用陈金全教授的本征函数法所求得的母分系数确实满足幺正、归一性,同时也证明了本征函数法对于求母分系数同样适用.     

磁空间群Pб_ 3/m''''m’c''''不可约共表示的计算

群表示理论在群论的发展和应用中占有十分重要的地位,它对求解C-G系数,同位标量因子及母分系数是必不可少的。本文主要以P6_3”m′m′c′的对称点L点为例,应用诱导表示的方法,介绍磁空间群不可约共表示的计算方法。     

对对称性源理的思考

用群论知识阐述了判断原子轨道对称性的依据，得出不能用波函数正、负值及波函数的位相叠加来判断原子轨道对称性。     

生命物质铁卟啉活性部位分子轨道的群论处理

用群论寻找可约表示特征标的规则，群论的对可约表示约化的公式，群论关于属于同一不可约表示的基才能对称性匹配组合分子轨道等方法，原理处理生命的关键物质铁卟啉活性部位的分子轨道，分析分子轨道能级与生化性质和电子光谱的关系。     

C_(60)对称群I_h的特征标和I_h群CSCO—I的本征值谱

本文提供一种由I_h群的不可约表示的特征标来求I_h群的CSCO-I 本征值谱的方法。     

《线性代数》线性相关性等问题的教学探讨

针对向量组的线性相关性判别、极大线性无关组的选取以及向量组中向量如何用其极大线性无关组线性表示等内容的教与学,进行了初步探讨。